- •Термодинамика и статистическая физика
- •Лекция № 7
- •В процессе диффузии происходит
- •Диффузия газов
- •Диффузия имеет место в газах, жидкостях и твердых телах.
- •Решим одномерную задачу. Пусть в газе присутствует примесь с концентрацией n в точке
- •Градиент концентрации, в общем случае равен:
- •Подсчитаем число молекул, проходящих через единичную площадку dS в направлении слева на право
- •Адольф Фик –немецкий учёный XIX века (1829-1901), приобрел известно- сть в 26 лет
- •J D grad n
- •Броуновское движение
- •Пусть броуновская частица имеет форму шарика радиуса r . Если небольшой шарик равномерно
- •Теплопроводность газов
- •Жан Батист Жозеф Фурье
- •Если в соседних слоях газа создана и поддерживается разность температур, то между ними
- •Перенос энергии от более нагретых слоев к более холодным
- •Рассмотрим газ, заключённый между двумя параллельными стенками, имеющими разную температуру Та и Тб
- •Итак, у нас имеется градиент температуры
- •При подсчёте потока тепла введём следующие упрощения:
- •Через площадку dS за время dt слева проходит число молекул:
- •Средняя энергия этих молекул Е – соответствует значению энергии в том месте,
- •Результирующий поток энергии через
- •или q χ gradT
- •χ 13 λ υT ρCVУД
- •Внутреннее трение.
- •Такая же сила трения будет действовать и между двумя соседними слоями газа (или
- •Рассмотрим систему координат υ от х
- •Пусть в покоящемся газе вверх, перпендикулярно оси х движется пластинка
- •Каждая молекула газа в слое принимает участие в двух движениях:
- •Средний импульс отдельной молекулы в слое определяется только дрейфовой скоростью υ:
- •Рассмотрим элементарную площадку dS перпендикулярно оси х. Через эту площадку за время dt
- •Но эти потоки переносят разный импульс: m0υ1dN и m0υ2dN
- •Закон вязкости был открыт И. Ньютоном в 1687 г.
- •Сила, действующая на единицу площади поверхности, разделяющей два соседних
- •Уравнения и коэффициенты
- •q χ gradT
- •fтр ηgrad υ
Перенос энергии от более нагретых слоев к более холодным
называется теплопроводностью.
Поток тепла пропорционален градиенту температуры:
Q ~ dT dx
Рассмотрим газ, заключённый между двумя параллельными стенками, имеющими разную температуру Та и Тб .
dT |
0 |
|
|
|
dx |
|
|
|
|
|
Итак, у нас имеется градиент температуры |
|||
dT |
0 |
|
|
|
|
|
|
dx |
|
|
|
Тогда через газ в направлении оси х |
будет |
идти поток тепла.
Хаотично двигаясь, молекулы будут переходить из одного слоя газа в другой, перенося с собой энергию. Это движение молекул приводит к перемешиванию молекул, имеющих различную кинетическую энергию :
Е m0 2 i kT
2 2
здесь i – число степеней свободы молекулы.
При подсчёте потока тепла введём следующие упрощения:
Среднеарифметическая скорость теплового движения молекул υT const
Концентрация молекул в соседних слоях одинакова, хотя на самом деле она различается ( что даёт ошибку 10 %).
Через площадку dS за время dt слева проходит число молекул:
dN 16 υT ndSdt
Средняя энергия этих молекул Е – соответствует значению энергии в том месте,
где они испытывают последний раз |
|||||||
столкновение. Для одной молекулы газа: |
|||||||
|
|
Е |
|
|
i |
kT . |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
1 |
2 |
1 |
|
||
Соответственно, справа проходит |
|
||||||
dN |
|
1 |
n υT dSdt |
молекул. |
6
Каждая из этих молекул перенесёт энергию
Е2 2i kT2.
Результирующий поток энергии через
dS равен разности потоковdQ иdQ , то есть
dQ 16 n υT dSdt 2i k(T1 T2 )
Применяя те же рассуждения, получим: результирующий поток через единичную площадку в единицу времени равен q и
направлен он в сторону противоположную направлению градиента:
dQ |
q 1 λ υ n |
i |
k dT |
|
|||
|
|
|
|||||
dSdt |
3 |
dT |
T |
|
2 dx |
, |
|
|
|
||||||
|
|
- закон Фурье |
|||||
|
q χ dx |
|
(одномерный вид) |
или q χ gradT
– уравнение теплопроводности
Ж.Фурье. Здесь q – тепловой поток; χ – коэффициент теплопроводности, равный:
χ 1 |
λ υT n |
i |
k |
|
|
или |
|||
3 |
2 |
|
χ 13 λ υT ρCVУД
χ 13 λ υT ρCVУД
υТ – тепловая скорость молекул;
CVуд – удельная теплоемкость при постоянном объеме.
Найдем размерность коэффициента теплопроводности:
qdx |
Дж м |
|
Вт |
|
м2 К с |
м К |
|||
dT |
|