- •Физические основы механики
- •ЛЕКЦИЯ № 3 ( часть I )
- •ЛЕКЦИЯ № 3 (часть II)
- •Принцип относительности Галилея.
- •Галилео Галилей (Galileo Galilei)
- •Запишем движение точки М в этих двух системах,
- •Продифференцируем это выражение по времени, получим: закон сложения скоростей в классичес- кой механике
- •Ускорение в системе отсчета k
- •Уравнения движения частицы имеют одинаковый
- •Расхождение классической теории
- •Основные постулаты СТО
- •ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЛОРЕНЦА
- •Сокращение длины
- •Замедление времени
- •Общефизический принцип относительности
- •Релятивистская энергия частицы
- •РЕЛЯТИВИСТСКОЕ УРАВНЕНИЕ ДВИЖЕНИЯ
- •Принцип соответствия
- •Неинерциальные системы отсчёта
- •Силы инерции неинвариантны относительно перехода из одной системы отсчета в другую. Они не
- •Ускорение a , с которым движется НСО, обычно называется переносным ускорением и обозначается
- •Центробежная сила инерции
- •Сила Кориолиса
- •Сила Кориолиса,
- •Силы Кориолиса проявляются и при качаниях маят- ника (маятник Фуко). Плоскость качаний маятника
- •Колебания маятника Фуко зависит от того, как они были возбуждены. Если маятник отклонить
- •С учетом всех сил инерции, уравнение Ньютона для неинерциальной системы отсчета примет вид:
- •Релятивистская теория тяготения (общая теория относительности)
- •Если величина U мала по сравнению с энергией тела mc2 т.е. если(φ /
- •Теория тяготения Ньютона предполагает мгновенное распространение полей тяготения, что не согласуется с принципами
- •В ОТО описываются сильные
- •Принцип эквивалентности сил инерции и сил тяготения
- •Принцип эквивалентности был использован
- •Ярчайшим доказательством равенства сил инерции и гравитации является состояние невесомости космонавтов в космическом
- •СТО оперирует плоским пространством-временем, а ОТО – искривленным.
- •Чёрные дыры
- •ОТО предполагает наличие во Вселенной черных дыр - космических объектов, поглощающих все частицы,
- •Согласно современным экспериментальным данным лишь 5% всей массы Вселенной составляет известное
- •Система материальных точек
- •Центр масс ( инерции )
- •ЦЕНТР МАСС (ЦЕНТР ИНЕРЦИИ)
- •Аддитивность массы в нерелятивистской механике.
- •Скорость центра масс
- •Полный импульс системы материальных точек (частиц)
- •Основное уравнение динамики
- •Обозначим Fiвнеш. – результирующая всех внешних сил приложенных к i-ой точке системы.
- •Сложим эти уравнения и сгруппируем попарно силы Fik и Fki:
- •Центр механической системы движется как материальная точка, масса которой равна массе всей системы,
- •Теорема о движении центра масс
- •Закон сохранения импульса
- •Система центра масс
- •Абсолютно упругий удар
- •Нецентральное соударение шаров разных масс:
- •Отскок мяча от шероховатой стенки и диаграмма импульсов.
- •При стрельбе из орудия возникает отдача – снаряд движется вперед, а орудие –
- •Реактивное движение
- •Если в момент времени t масса ракеты M , а ее скорость v
- •Запишем изменение импульса за отрезок времени dt
- •Второе слагаемое в правой части называют
- •ИВАН ВСЕВОЛОДОВИЧ МЕЩЕРСКИЙ (1859—1935)
- •Применим уравнение к движению ракеты, на которую
- •Значение постоянной интегрирования C определим
- •Константин
- •Ракеты
- •Реактивный самолёт-амфибия
- •Реактивный катер
- •Реактивная система залпового огня “Смерч”
- •Реактивный ранец
- •ЛЕКЦИЯ ЗАКОНЧЕНА!
Обозначим Fiвнеш. – результирующая всех внешних сил приложенных к i-ой точке системы.
По второму закону Ньютона можно записать
систему уравнений:
d |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
m1υ1 |
F1внеш. F12 |
F13 |
... F1n |
, |
|||
dt |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||
d |
|
|
|
||||||
|
|
m2υ2 |
F2внеш. F21 |
F23 |
... F2n |
, |
|
||
dt |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . ,
d |
|
|
|
|
|
|
mnυn Fnвнеш. Fn1 |
... Fn,n 1. |
|||
dt |
|||||
|
|
|
|
Сложим эти уравнения и сгруппируем попарно силы Fik и Fki:
n |
d |
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
miυi Fiвнеш. F12 |
F21 |
... Fn 1,n Fn,n 1 |
. |
||||
|
|||||||||
i 1 dt |
|
i 1 |
|
|
|
Fik Fki , |
|
||
|
По третьему закону Ньютона |
|
поэтому все выражения в скобках в правой части уравнения равны нулю. Тогда получаем:
|
n |
d |
|
|
n |
|
|
dp |
|
|
|
|
|
miυi |
Fiвнеш. |
|
. |
||||
|
dt |
dt |
||||||||
|
i 1 |
|
|
|
i 1 |
|
|
|
||
Назовем |
|
|
n |
|
– главным вектором всех |
|||||
F Fi |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
внеш. |
|
|
|
|
|
внешних сил, |
i 1 тогда: |
dp |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
F. |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
dp |
|
|
Скорость изменения импульса системы |
|
|
|
||||
|
F |
|
|
равна главному вектору всех |
|
|
dt |
|
|
|
|
|
внешних |
|
сил, |
действующих на эту систему. |
|
|
|
|
Это уравнение называют основным
уравнением динамики поступательного
движения системы тел. Так как импульс
системы p mυ |
|
то: |
||
|
d |
c |
|
|
|
|
mυc F |
||
|
dt |
Тогда можно записать основное уравнение
динамики поступательного движения системы тел в виде: mac F
|
– ускорение центра |
гдеac |
|
масс. |
|
Центр механической системы движется как материальная точка, масса которой равна массе всей системы, и на которую действует сила, равная главному вектору внешних сил, приложенных к
системе: |
mac F |
|
На основании третьего закона Ньютона, силы,
действующие на тела системы со стороны других тел системы (внутренние силы), взаимно компенсируют
друг друга. Остаются только внешние силы.
В общем случае движение тела можно
рассматривать |
как |
сумму |
двух |
движений: |
поступательного |
со скоростью |
|
и |
|
вращательного вокруг |
центра масс. |
|
Теорема о движении центра масс
Рассмотрим подробнее силы, действующие на частицы механической системы
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
Силы, действующие на каждую точку |
|
F1i |
m |
|
|||||||||
|
|
системы, разобьем на два типа |
|
|
|
2 |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
m3 |
|
||||||
|
– внутренние силы |
|
F13 |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
- результирующая всех |
|
|
|
m1 |
|
||||||||
|
|
|
F12 |
|
||||||||||
|
внешних сил |
|
|
|
|
|
mi |
|
||||||
В общем виде это можно записать так: |
|
|
|
|
||||||||||
|
|
n 1 |
|
|
|
|
|
|
(F1)вш |
|
||||
|
Fi |
Fik Fi |
вш |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i,k |
|
|
1 |
n |
|
|
|
|
|
|
|
По 3 закону Ньютона: Fik 0 |
|
|
|
Fi |
вш |
|
|
|
|||||
|
|
И теорема о движении |
|
ac |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
центра масс принимает вид: |
|
|
m i 1 |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Если система находится во внешнем стационарном и од- нородном поле, то никакими действиями внутри систе- мы невозможно изменить движение центра масс системы
Закон сохранения импульса
Механическая система называется замкнутой (или изолированной), если на неё не действуют
|
внешние силы, т.е. |
она |
не |
взаимодействует с |
|
внешними телами или |
|
n |
|
внеш. 0. |
|
F Fi |
Строго говоря, каждаяi 1реальная система тел всегда не замкнута, т.к. подвержена, как минимум воздействию гравитационных сил. Однако если внутренние силы гораздо больше внешних, то такую систему можно считать замкнутой (например – Солнечная система).
Для замкнутой системы равнодействующий
вектор внешних сил тождественно равен нулю: dp
dt F 0
|
|
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|||
отсюда p |
miυc const. |
|||
|
|
i 1 |
|
|
Это есть закон сохранения импульса: импульс замкнутой системы не изменяется во времени.
Импульс системы тел может быть представлен в виде произведения суммарной массы тел на скорость центра инерции: p mυc , тогда
mυc const
При любых процессах, происходящих в замкнутых (изолированных) системах, скорость центра масс сохраняется неизменной.
Закон сохранения импульса является одним из основных законов природы. Он был получен как следствие законов Ньютона, но он справедлив и для микрочастиц и для релятивистских скоростей, когда c .
Система центра масс
Система отсчёта, движущаяся со скоростью центра масс, называется системой центра масс.
В этой системе отсчёта полный импульс системы частиц равен нулю и наблюдается только относительное движение частиц, поэтому она удобна для анализа столкновения частиц.
Абсолютно упругий удар
Абсолютно упругий центральный удар шаров.
Нецентральное |
массы, d – |
прицельное |
|