- •Лекция №4 Магнитные цепи
- •Слайды № 2, № 3
- •Слайд № 4
- •Слайд № 5
- •1. Основные величины, характеризующие магнитное поле:
- •Слайд № 6
- •1.3. Напряженность магнитного поля (Слайд №6)
- •2. Свойства ферромагнитных материалов
- •Слайд № 7
- •Слайд № 12
- •Слайд № 13
- •3. Магнитные цепи
- •Слайд № 14, 15, 16
- •Слайд № 17
- •Слайд № 18
- •Слайд № 19
- •4. Основные законы магнитной цепи
- •4.1. Закон полного тока Слайд № 20
- •4.2. Закон Ома для магнитной цепи Слайд № 21
- •4.3. Первое правило Кирхгофа для магнитной цепи Слайд № 22
- •4.4. Второе правило Кирхгофа для магнитной цепи Слайд № 23
- •Слайд № 25
- •Вихревые токи (токи Фуко)
- •Слайд № 26
- •Слайд № 27
- •Слайд № 28
- •Электромеханические взаимодействия. Закон Ампера
- •Слайд № 29
- •Слайд № 30
- •6. Катушка с магнитопроводом в цепи переменного тока Слайд № 3
- •Слайд № 32
- •Слайд № 33
- •Слайд № 34
- •Слайд № 35
- •Слайд № 36
Слайд № 30
Между проводниками, по которым течет ток, также возникают механические силы взаимодействия. В этом случае со стороны каждого из них на соседний будет действовать сила Ампера. Силу взаимодействия можно определить по следующей формуле:
F1,2 = F2,1 = F = kI1I2
I1, I2 – сила тока, А; l, a – длина и расстояние между проводниками, k – коэффициент, k = 2∙10–7.
Применяя правило левой руки, можно установить, что если направление токов совпадает, то проводники притягиваются, если же направления токов противоположны, то проводники отталкиваются.
На взаимодействии проводников с током основано устройство электродинамических измерительных приборов.
6. Катушка с магнитопроводом в цепи переменного тока Слайд № 3
Катушка с магнитопроводом является одним из электромагнитных устройств, которое используется в электротехнических устройствах, работающих на переменном токе. Она состоит из обмотки, выполненной из медного или алюминиевого провода и ферромагнитного сердечника (магнитопровода). Форма катушки может быть различной.
Слайд № 32
При включении катушки на синусоидальное напряжение u в ней возникает переменный ток i и переменная магнитодвижущая сила F = i∙w. МДС приводит к появлению синусоидального магнитного потока Ф=Фm∙sinωt, который разделяется на две части.
Слайд № 33
Основной магнитный поток Ф0 замыкается по сердечнику (магнитопроводу), другая часть – меньшая – замыкается по воздуху и частично по сердечнику и называется потоком рассеяния Фр. Оба этих потока пересекают витки обмотки и наводят в них э.д.с. – э.д.с. от основного потока и э.д.с. рассеяния.
При протекании тока по обмотке происходят потери на нагрев проводов – электрические потери Рэл=I2R.
Кроме этого, в сердечнике происходят магнитные потери Рм=Рг+Рв, состоящие из потерь на циклическое перемагничивание Рг и потерь на вихревые токи Рв.
Для уменьшения потерь на гистерезис используют магнитомягкие материалы.
Потери на вихревые токи уменьшают путем повышения электрического сопротивления сердечника:
1. Используются ферромагнитные материалы с высоким электрическим сопротивлением;
2. Сердечник выполняется шихтованным, т.е. набранным из тонких пластин электротехнической стали, изолированных друг от друга. Обычно на пластины наносят слой лака.
С ростом частоты магнитные потери увеличиваются, поэтому при частотах свыше 20 кГц сердечники, как правило, не используют.
При расчете магнитных цепей используют схемы замещения. Существует два вида схем замещения катушки – с параллельным и последовательным соединением элементов.
Слайд № 34
На слайде показана схема замещения катушки с параллельным соединением элементов, которое отображает процессы в магнитной цепи. На данной схеме Rпр – активное сопротивление обмотки катушки, Хр = – индуктивное сопротивление рассеяния; G0 = – активная проводимость, отражающая преобразование энергии на нагрев сердечника (магнитные потери); В0 = – индуктивная проводимость, отражающая преобразование энергии на создание основного магнитного поля. Iа, Iμ – соответственно активная и реактивная составляющие тока катушки.
Исходя из схемы замещения, можно записать уравнение электрического равновесия катушки с ферромагнитным сердечником: