- •Часть 2
- •4. Общие положения
- •5. Центробежные насосы
- •5.1. Осевое усилие на валу насоса и методы его устранения
- •5.2. Высота всасывания центробежного насоса Явление кавитации
- •5.3. Кинематические параметры и расходные характеристики рабочих колес
- •5.4. Основное уравнение центробежных машин
- •5.5. Коэффициент реакции рабочего колеса
- •5.6. Влияние угла установки лопаток β2 на работу насоса
- •5.7. Подобие центробежных машин
- •5.8. Рабочие характеристики центробежных насосов
- •5.9. Работа насоса на заданную сеть
- •5.10. Методы регулирования производительности насосной установки
- •5.11. Параллельная и последовательная работа насосов на заданную сеть
- •6. Насосы объемного типа
- •6.1. Устройство и принцип действия поршневых насосов
- •1 − Всасывающий клапан; 2 − нагнетательный клапан; 3 − цилиндр;
- •4 − Поршень; 5 − шток; 6 − ползун; 7 − шатун;
- •8 − Кривошип; 9 − коленчатый вал
- •6.2. Закономерности движения жидкости при работе поршневого насоса
- •6.3. Неравномерность подачи поршневых насосов
- •6.4. Изменение давления в цилиндре при всасывании и нагнетании
- •6.5. Насос с воздушным колпаком
- •6.6. Прямодействующие насосы
- •6.7. Роторные насосы
- •7. Безприводные устройства для транспортировки жидкости
- •7.1. Газлифты (эрлифты)
- •7.2. Жидкоструйные насосы
- •7.3. Гидравлический таран
5.4. Основное уравнение центробежных машин
Необходимо установить связь между кинематическими параметрами рабочего колеса и энергией подводимой жидкости. Иными словами, надо получить уравнение, позволяющее рассчитать напор, развиваемый насосом. Чтобы несколько упростить решение поставленной задачи, примем следующие допущения:
− жидкость идеальная, т. е. вся энергия передается к ней без потерь;
− количество лопаток бесконечно большое, следовательно, течение жидкости в рабочем колесе можно рассматривать в виде элементарных струек.
В основу вывода уравнения положим теорему об изменении момента количества движения, сформулировав ее применительно к нашей задаче в следующей интерпретации: изменение момента количества движения жидкости в единицу времени относительно оси рабочего колеса равно моменту равнодействующей всех сил, приложенных к колесу, или крутящему моменту.
Согласно принятым допущениям, а также уравнению (4.4), крутящий момент
,
откуда
. (5.14)
Прежде чем приступить к нахождению рассмотрим движение элемента жидкости массой относительно центра 0 со скоростью , находящейся от центра на расстоянии (рис. 5.11).
Момент количества движения данного элемента относительно точки 0
.
R
Изменение момента количества движения в единицу времени
Рис. 5.11.
Движение элемента
жидкости
Применим предыдущие рассуждения к движению жидкости в элементарной струйке рабочего колеса. В выражении (5.15) есть массовый расход через сечение |
|
э
.
Изменение момента количества движения между сечениями
так как , то
.
Суммарное изменение момента количества движения жидкости, находящейся в данный момент времени в рабочем колесе,
, (5.16)
где − полная теоретическая производительность насоса .
Из уравнений (5.14) и (5.16) следует
. (5.17)
Так как , то из уравнения (5.17) получим
. (5.18)
Выражение (5.18) называется основным уравнением центробежных машин. Слагаемое с отрицательным знаком в уравнении (5.18) характеризует потери энергии, связанные с изменением скорости движения жидкости при входе в рабочее колесо и называемые потерями на удар. Для безударного входа, как уже известно, . Из уравнения (5.18) следует
. (5.19)
Действительный напор будет меньше из-за потерь на гидравлическое трение и конечного числа лопаток. С учетом потерь запишем
,
где − коэффициент, учитывающий конечное число лопаток, зависит от рабочего колеса и в среднем может быть принят равным 0,8; − теоретический напор рабочего колеса с конечным числом лопаток (см. подразд. 4.1).
5.5. Коэффициент реакции рабочего колеса
В результате подвода энергии к жидкости, с одной стороны, происходит увеличение давления от значения на входе в рабочее колесо до на выходе из него, а с другой − увеличение абсолютной скорости движения от до . Иными словами, увеличивается потенциальная и кинетическая энергия жидкости; полный напор можно представить в виде суммы:
. (5.20)
Найдем прирост кинетической энергии (ее еще называют динамической частью напора), помня, что , и для безударного входа :
. (5.21)
Прирост потенциальной, или статической, части напора
. (5.22)
Мы заинтересованы в том, чтобы статическая часть составляла большую долю полного напора. Поскольку, независимо от конструкции насоса, в полном напоре присутствует динамическая составляющая, то приходится преобразовывать кинетическую энергию в потенциальную. Эти преобразования происходят в основном в выходном патрубке насоса, выполненного в виде диффузора. Коэффициент полезного действия таких преобразований невелик, т. е. переход одного вида энергии в другую связан с потерями, о чем говорилось в подразд. 2.7.5. Вследствие этих потерь снижается общий КПД насоса.
Соотношение между статической и динамической частями напора определяет степень реактивности рабочего колеса. Если статический напор составляет большую долю, то действие колеса называется реактивным; если превалирует динамическая часть − активным.
Численно доля статической части напора оценивается коэффициентом реакции
.
Из уравнений (5.19), (5.21) и (5.22) следует
. (5.23)