Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
Эл.машины с основами эл.привода 3.docx
Скачиваний:
3
Добавлен:
01.07.2025
Размер:
602.04 Кб
Скачать

ходит на работу по характеристике ВС в топке В квадранта II, сохранив в начальный момент ту же скорость вследствие инерции электропривода. Под влиянием тормозного момента Мт скорость вращения двигателя быстро уменьшается до нулевого значения (точка С, рис. 288). Если в этот момент двигатель не отключить от сети, то его якорь начнет вращаться в обратном направлении (участок характеристики СД в квадранте III). При этом изменит направление и э. д. с. якоря, которая в двигательном режиме будет направлена встречно напряжению сети. Электрическая машина будет работать в двигательном режиме со скоростью — п1.

Если после этого еще раз переключить обмотку якоря, то двигатель снова будет находиться в режиме противо- включения. Торможение и последующее изменение направления вращения происходят тогда но характеристике EFK.

3. Механические характеристики электродвигателей последовательного возбуждения

У электродвигателей последовательного возбуждения магнитный поток Ф зависит от тока якоря /я. Уравнения механической характеристики электродвигателя последовательного возбуждения нельзя написать, так как нельзя выразить уравнением зависимость магнитного потока от тока якоря.

Если для упрощения пренебречь насыщением стали и предположить прямолинейную зависимость магнитного потока от тока якоря, то выражение момента можно написать следующим образом

откуда

М — СиФ1 а = С'и1п,

(241)

где См — другой коэффициент пропорциональности в свя- зи с заменой Ф через ток /я.

Подставим значение тока /я из формулы (241) в фор-

мулу (52)

U

(вя

В

СЕФ

СВФ

415

Разделим правую часть уравнения на

V

м

и

- П,

слф

V

м_

с:.

СВФ

Подставив из формул (231) и (232) 1ГВ и #м, получим

и Ля + Ло

К л

лГК У С'

Хт,

(242)

Из этого уравнения следует, что при ненасыщенной магнитной цепи двигателя его механическая характери- стика выразится уравне-

нием кривой, асимптоти- чески приближающейся к оси ординат (рис. 289).

Для расчетов уравне- нием (242) пользоваться нельзя, так как нет машин с ненасыщенной магнит- ной системой.

При увеличении сопро- тивления в цепи якоря получают реостатные ха- рактеристики, жесткость их уменьшается с ростом этого сопротивления.

Для двигателя после- довательного возбуждения возможны два тормозных режима, противовключе- ния и динамического тор- можения. Генераторное торможение с отдачей

энергии в сеть у них осуществить нельзя, так как э. д. с. якоря не может быть больше приложенного напряжения сети, вследствие того, что при холостом ходе магнитный поток почти равен нулю, т. е. точки идеального холо- стого хода здесь не существует.

Механические характеристики для торможения проти- вовключением являются продолжением характеристик

Рис 289 Механические характе- ристики двигателя последователь- ного возбуждения при различных режимах работы

416