II. Описание установки

Для выполнения работы используется установка «Гироскоп ФМ-18M», общий вид которой представлен на рисунке 17. В состав установки входят:

1 ) основание 2, снабженное тремя регулируемыми опорами 1 с фиксирующими винтами 3 и уровнем 15;

2) корпус 4 с узлом подшипников, вертикальным валом с винтом фиксации 13 и коллектором. На валу установлены лимб 12 и вилка 6. Лимб и указатель 5, установленный на корпусе 4, предназначены для определения угла поворота гироскопической системы во время прецессии. На вилке 6 установлена гироскопическая система 8, которая состоит из электродвигателя-маховика с встроенным датчиком скорости вращения и стержней 7, 11. Гироскопическая система настроена так, что центр тяжести маховика находится точно над точкой опоры гироскопа O_. При этом ℓ_ = 0. Поскольку стержни 7, 11 совершенно одинаковые, то суммарный момент внешних сил равен нулю. На стержни в процессе работы устанавливается противовес 10 с фиксирующим винтом 9;

3) электронный блок, который подключается к разъему 14 гироскопа с помощью кабеля (на рис. 17 не показан).

III. Методика измерений и расчетные формулы

Гироскоп – это быстро вращающееся твёрдое тело, ось вращения которого не фиксирована, а может свободно изменять своё направление в пространстве, то есть поворачиваться. Одна из точек оси вращения обычно закреплена. Эту точку называют точкой опоры гироскопа. Главная особенность гироскопа состоит в том, что для поворота его оси вращения требуется очень большое внешнее воздействие. Иными словами, направление заданной изначально оси вращения гироскопа обладает высокой устойчивостью.

Наибольшее значение в науке и технике имеют симметричные гироскопы. Они обладают геометрической осью симметрии, и их приводят во вращение именно вокруг этой оси.

Теория гироскопов основана на уравнении моментов. Его ещё называют основным законом динамики вращательного движения. Этот закон состоит в том, что моменты внешних сил M_i, действующие на механическую систему, приводят к изменению момента импульса системы L. При этом скорость изменения момента импульса равна суммарному моменту внешних сил:

. (1)

Момент импульса системы L – это по определению сумма моментов импульсов L_k материальных точек, образующих систему, а момент импульса материальной точки L_k – это векторное произведение радиус-вектора точки r_k на её импульс p_k.

. (2)

Если твёрдое тело вращается вокруг неподвижной (фиксированной) оси с угловой скоростью , то оказывается, что его момент импульса L параллелен вектору  и, более того, связан с ним формулой

, (3)

где J – момент инерции тела относительно оси вращения. При этом оба вектора L и  направлены вдоль оси вращения. Ось вращения гироскопа не фиксирована, поэтому связь между L и  немного иная. Выясним её (без доказательства). Как известно, всякий вектор можно представить в виде суммы двух взаимно перпендикулярных векторов (разложить на составляющие). Вектор можно разложить на следующие составляющие: _0, направленную вдоль оси симметрии, и _, направленную перпендикулярно оси симметрии:

. (4)

При этом:

, (5)

где J₀ – момент инерции гироскопа относительно его оси симметрии, J_ – момент инерции гироскопа относительно оси, перпендикулярной оси симметрии. Так как J₀ и J_обычно не равны друг другу, то в общем случае L,  и ось вращения направлены по-разному. Как отмечалось выше, гироскоп первоначально раскручивают вокруг его оси симметрии, и в начальном состоянии:

. (6)

В начальном состоянии L,  и ось вращения направлены одинаково. Однако с течением времени эта параллельность может нарушиться, так как согласно уравнению моментов (1) моменты внешних сил изменяют момент импульса гироскопа, что, в свою очередь, приводит к изменению угловой скорости. В чём состоит это изменение и нарушается ли при этом параллельность между L,  и осью вращения, зависит от конкретного устройства гироскопа и от сил, создающих моменты.

Рассмотрим гироскоп, состоящий из лёгкого стержня, на котором надеты диск-маховик M, масса которого много больше массы стержня, и цилиндрический противовес Р (рисунок 18). Маховик соединён со стержнем с помощью подшипника, поэтому он может вращаться вокруг стержня. Противовес вокруг стержня не вращается, но его можно перемещать вдоль стержня и закреплять в любой точке O₂. В точкеO₁ стержень гироскопа шарнирно закреплен с вертикальной подставкой S, так что O₁ является точкой опоры гироскопа. Ось O_s – это ось симметрии гироскопа.

Р

Рисунок 18 – Устройство гироскопа

ассмотрим поведение гироскопа. Во-первых, так как маховик вращается, он обладает моментом импульса L – см. рисунок 19. Во-вторых, на маховик массой m_ и противовес массой m₂ действуют силы тяжести m₁g и m₂g (величина силы тяжести, действующей на стержень, много меньше m₁g и m₂g, поэтому её можно не учитывать).

Л инии, вдоль которых действуют силы m₁g и m₂g, не проходят через ось вращения O₁, поэтому возникают два момента сил:

M₁ = m₁gℓ₁,

M₂ = m₂gℓ₂.

М

Рисунок 19 – Силы и моменты в гироскопе

омент M₁ вызывает вращение гироскопа против часовой стрелки и направлен к наблюдателю (показано точкой), момент M₂ вызывает вращение по часовой стрелке и направлен от наблюдателя (показано крестиком), т.е. векторы M₁ и M₂ антипараллельны.

Если противовес установлен так, что модули этих векторов одинаковы, то есть m₂ℓ₂ = m₁ℓ₁, то М₂ = –М₁ и суммарный момент сил, действующих на гироскоп, равен нулю. При этом ось гироскопа будет сохранять горизонтальное положение независимо от того, вращается маховик или нет. Если m₂ℓ₂ ≠ m₁ℓ₁, то поведение гироскопа зависит от того, вращается маховик или нет. В случае, когда маховик не вращается, гироскоп под действием момента сил M₁ + M₂ будет вести себя привычно: он будет наклоняться влево или вправо (в плоскости рисунка 19) в зависимости от того, какой из моментов сил больше. Если же маховик вращается, то движение гироскопа необычно: его ось будет сохранять горизонтальное положение, а гироскоп в целом будет поворачиваться в горизонтальной плоскости (в плоскости, перпендикулярной плоскости рисунка 19). Это вращение называется вынужденной прецессией. Выясним причину этого явления и определим, от чего и как зависит частота прецессии.

На рисунке 20 показан вид на гироскоп сверху. Чтобы не загромождать рисунок, маховик показан в виде точки. Будем для определённости считать, что m₂ℓ₂ > m₁ℓ₁, так что суммарный момент сил на рисунке 19 направлен от наблюдателя, а на рисунке 20 – вверх.

Рисунок 20 – Вынужденная прецессия гироскопа

Пусть в начальный момент времени (в момент установки и закрепления противовеса) маховик вращается с угловой скоростью (0). При этом он (и весь гироскоп в целом) обладает моментом импульса L(0).Согласно (6), L(0) = J₀ω(0) и начальный момент импульса направлен так же, как и угловая скорость, то есть вдоль оси гироскопа. Из уравнения моментов следует, что за малое время dt момент силы M изменит момент импульса гироскопа на dL = Mdt. Так как ML(0),то и dLL(0). Поэтому вектор L по величине не изменяется, а только поворачивается на малый угол d.Из (5) следует, что

. (7)

Поскольку ω_⊥(0) = 0, то dω_⊥ = ω_⊥(dt). По определению, вектор _ перпендикулярен оси гироскопа, поэтому в (7) два вектора d_и dL имеют одно и то же направление. Следовательно, такое же направление имеет и вектор d₀. Это значит, что d₀₀, то есть вектор ₀ не изменяется по величине, а только поворачивается – так же, как и вектор момента импульса L.

Итак, во-первых, скорость вращения гироскопа вокруг его оси ₀ сохраняется неизменной. Во-вторых, по определению, вектор ₀ направлен вдоль оси вращения, поэтому поворот вектора ₀ означает поворот оси гироскопа

Из (5) следует, что с течением времени у вектора L появляется составляющая, перпендикулярная оси вращения, однако по модулю эта составляющая невелика, так что J_⊥ω_⊥ << J₀ω₀. Поэтому можно в первом приближении отбросить в (5) второе слагаемое и утверждать, что не только в начальный, но и в любой момент времени

. (8)

Это означает, что векторы L и ₀ и ось вращения параллельны не только в начальный момент, но и остаются параллельными через время dt, повернувшись все вместе на угол d. За следующий промежуток времени происходит то же самое. И так далее, то есть векторы L и ₀ и ось вращения постоянно все вместе вращаются в горизонтальной плоскости, а это и есть прецессия.

Определим теперь скорость прецессии. Для этого достаточно определить скорость вращения вектора L. Из рисунка 20 следует:

.

Отсюда угловая скорость прецессии:

. (9)

Из формулы (9) видно, что, угловая скорость прецессии пропорциональна суммарному моменту внешних сил и обратно пропорциональна частоте вращения маховика. Экспериментальная проверка этого факта и составляет цель данной лабораторной работы.

Примечание.

Нетрудно догадаться, что частота прецессии  – это и есть _. Вектор  = _ направлен перпендикулярно оси гироскопа вдоль оси вертикальной подставки S и, как следует из (9), остаётся неизменным до тех пор, пока не изменяется положение противовеса. Теперь от приближённой формулы (8) можно вернуться к точной (5):

. (10)

Из формулы (10) видно, что между вектором момента импульса и осью гироскопа есть некоторый угол, его тангенс с учётом (9) составляет:

. (11)

Из формулы (11) видно, что угол  – во-первых, очень маленький, а во-вторых, с течением времени он не изменяется, так что даже с учётом того, что L и ось гироскопа не параллельны, они всё равно прецессируют с одинаковой скоростью, то есть формула (9) – правильная.