7. Кинематика вращательного движения

О

Рисунок 1.6.

граничимся рассмотрением вращения тел относительно неподвижной оси вращения ОО. Графически поворот тела на некоторый угол можно задать в виде отрезка, с длиной, пропорциональной и направленного по оси вращения так, что направление вращения тела и направление отрезка связаны между собою правилом правого винта. Можно доказать, что повороты на бесконечно малые углы (даже в общем случае, при сложных вращениях) складываются по правилу параллограмма, а значит являются векторами. В кинематике вращательного движения такие повороты играют роль перемещений в поступательном движении.

По определению угловой скоростью тела называется векторная величина

. (1.32)

Вращение с постоянной называется равномерным. Его характеризуют периодом вращения

(1.33)

И числом оборотов в единцу времени

(1.34)

Быстроту изменения угловой скорости по величине (а при произвольном вращении и направлению) характеризуют угловым ускорением:

. (1.35)

Отдельные точки вращающегося тела движутся с различными скоростями. Точка, находящаяся на расстоянии от оси вращения за время проходит путь

. (1.36)

Следовательно, ее линейная скорость

. (1.37)

Соотношение (1.37) связывает модули векторных величин, входящих в него. Для того, чтобы учесть векторный характер величин и математически связать и указать их направления зададим положение вращающейся точки посредством радиус-вектора , проведенного из точки, принадлежащей оси вращения (рисунок 1.7). Обозначим вектор, проведенный перпендикулярно оси вращения к рассматриваемой точке. Модуль этого вектора R = . Векторное произведение направлено перпендикулярно плоскости, образованной векторами и , и совпадает по направлению с линейной скоростью точки. Модуль . Следовательно, справедливо векторное соотношение:

(1.38)

Наконец отметим, что нормальное ускорение может быть представлено с помощью формулы (1.37) в следующем виде:

, (1.39)

Поскольку вектор направлен противоположно , к центру окружности.

Тангенциальное ускорение также связано с угловыми характеристиками движения тела: если ось вращения не поворавчивается в пространстве и тело движется с угловым ускорением , то тангенциальное ускорение

(1.40)

Лекция № 2 динамика материальной точки

1. Классическая механика и границы ее применимости.

В основе классической механики лежат три закона Ньютона, сформулированные им в 1687 (!!!) году. Эти законы явились результатом обобщения большого количества экспериментальных фактов, и их справедливость подтверждается согласием следствий из них опытным данным для очень широкого, хотя и ограниченного, круга явлений.

Однако в начале ХХ века было установлено, что движение тел при скоростях, сравнимых со скоростью света в вакууме – с, подчиняется иным законам – законам релятивистской динамики. Релятивистская динамика основывается на специальной теории относительности Эйнштейна. При этом при малых скоростях законы релятивистской динамики практически совпадают с уравнениями классической механики в соответствии с принципом дополнительности в физике. Принцип дополнительности заключается в утверждении о том, что всякая новая теория в качестве некоего своего предельного случая включат в себя законы предыдущей теории.

Похожая ситуация сложилась при описании движения микрообъектов – частиц, сравнимых по массе с массой атома. Разработанная для описания таких объектов квантовая механика, для тел с большой массой дает такие же результаты, как классическая механика.

Таким образом, можно сказать, что классическая механика – это механика тел с массой намного больше масс атомов, движущихся со скоростями намного меньше скорости света в вакууме.