- •Міністерство освіти і науки україни Запорізький національний технічний університет методичні вказівки
- •Control questions ……………………………………………………….. 86
- •19.1 Теоретична частина ………………………………………………104
- •19.2 Практична частина ……………………………………………… 107
- •21.3 Практична частина ……………………………………………… 117
- •23.2 Практична частина ……………………………………………… 129
- •24.2 Практична частина ……………………………………………… 140
- •Introduction
- •13 Лабораторна робота № 43.5 Крутильний маятник
- •13.1 Теоретична частина
- •Для періоду коливань рамки без вантажів маємо
- •13.2 Практична частина
- •Контрольні запитання
- •Література
- •14 Laboratory work № 43.5 torsion pendulum
- •14.1 Theoretical part
- •For the period of oscillations of scope without loads have
- •14.2 Practical part
- •Control questions
- •Literature
- •15 Лабораторна робота № 43.6 коливання обруча
- •15.1 Теоретична частина
- •15.2 Практична частина
- •Контрольні запитання
- •Література
- •16 Laboratory work № 43.6 oscillation of hoop
- •16.1 Theoretical part
- •16.2 Practical part
- •Control questions
- •Literature
- •17 Лабораторна робота № 44 затухаючі механічні коливання
- •17.1 Теоретична частина
- •17.2 Практична частина
- •Контрольні запитання
- •Література
- •18 Laboratory work № 44 Mechanical free damped oscillations
- •18.1 Short theory
- •18.2 Experimental part
- •Control questions
- •19 Лабораторна робота № 45 дослідження затухаючих електромагнітних коливань у коливальному контурі
- •19.1 Теоретична частина
- •19.2 Практична частина
- •Контрольні запитання
- •Література
- •20 Laboratory work № 45 Electromagnetic free damped oscillations
- •20.1 Short theory
- •20.2 Experimental part
- •Control questions
- •21 Лабораторна робота № 46 резонанс у коливальному контурі
- •21.1 Експериментальна установка Від генератора (рис.21.1) на коливальний контур подається змінна напруга
- •21.3 Практична частина
- •Контрольні запитання
- •Література
- •22 Laboratory work № 46 resonance in oscillatory circuit
- •22.2 Theoretical part
- •22.3 Experimental part
- •Control questions
- •Literature
- •23 Лабораторна робота № 47.1 Коливання циліндричних тіл на угнутій поверхні
- •23.1 Теоретична частина
- •23.2 Практична частина
- •Контрольні запитання
- •Література
- •24 Лабораторна робота № 47.2 Коливання циліндрів зі зміщеним центром маси на горизонтальній поверхні
- •24.1 Теоретична частина
- •24.2 Практична частина
- •Контрольні запитання
- •Література
Контрольні запитання
-
Які коливання називають затухаючими?
-
Записати диференціальне рівняння затухаючих коливань і вказати фізичний зміст величин, які входять у нього.
-
По якому закону змінюється зміщення затухаючих коливань з часом? Напишіть рівняння затухаючих коливань та намалюйте його графік.
-
Як залежить амплітуда затухаючих коливань від часу?
-
Дати визначення і записати вираз для логарифмічного декремента затухання.
-
Що називається часом релаксації?
-
Який фізичний зміст логарифмічного декремента та коефіцієнта затухання?
-
Дати визначення добротності. Який її фізичний зміст?
-
Записати зв’язок між коефіцієнтом затухання і логарифмічним декрементом затухання.
-
Як залежить коефіцієнт затухання коливань пружинного маятника від маси?
Література
-
Бушок Г.Ф., Венгер Є.Ф.Курс фізики: ч. 1.- К: Вища школа. 2003, С. 185-188.
2. Савельев И.В. Курс общей физики. - т.1, М.: Наука,1982.- С.204-209.
3. Трофимова Т.И. Курс физики.- М: Высшая школа, 1990.- С.229-234.
Інструкцію склав доцент каф. фізики ЗНТУ Манько В.К.
18 Laboratory work № 44 Mechanical free damped oscillations
THE AIM is to determine the logarithmic decrement and the damping factor of mechanical oscillations.
INSTRUMENTATION AND APPLIANCES: spring pendulum, stopwatch, set of loads.
18.1 Short theory
Oscillatory motion of mechanical system, as a rule, occurs in the presence of friction, resulting in the transformation of mechanical energy of oscillations into heat. Ideal oscillations will continue for ever without change in amplitude. Friction, however, produces damped oscillations. In this case it is possible to write the displacement equations in the form
x = Acost, (18.1)
but A is understood to decrease with time.
Figure 18.1
To determine in what a way A(t) depends on time, the frictional force must be known for every instant of time during which oscillations occur. A simplifying assumption is that the frictional force is proportional to the velocity of motion
ffr= - r v (18.2)
where the coefficient r is known as the resistance constant.
In the presence of friction the oscillating body is under the action of two forces:
restoring force
F = - kx = - m 2x (18.3)
and the force of friction
ffr= - r v (18.4)
Applying Newton's second law we obtain:
ma = - kx - r v (18.5)
By substitution, it is not difficult to show that this equation is satisfied by the equation
x = A0e- (r/2m) tcost . (18.6)
Here, A0 is the amplitude at the instant of time t = 0.
It should be noted that the ratio of two successive amplitudes is a constant. Thus, the expressions for the amplitude after (n – 1) and n periods, respectively, are
An-1= A0e- [r/2m](n-1) T (18.7)
An = A0e- [r/2m] n T
Let as divide the former relation by the latter. The ratio
(18.8)
does not depend on n. The rate of damping is sometimes expressed by the logarithmic decrement λ
(18.9)
Calculate the velocity and acceleration of motion expressed by the formula
(18.10)
(18.11)
Then we obtain
( -m2 +m2 + k - r ) sint + ( 2m - r ) cost = 0
This equation holds good at any instant (at any combinations of sint and cost), which is possible if the coefficients before sine and cosine equal zero. Then
2m =r ; m(2 + 2 ) = k = m2;
(18.12)
Here ω is the frequency of damped oscillations.