 
        
        - •Кафедра теплогазопостачання, вентиляції та теплоенергетики
- •«Теоретичні основи теплотехніки»
- •Лекція №1. Головні поняття та визначення Вступ
- •Головні поняття та визначення
- •Лекція №2. Параметри стану ідеального газу
- •Лекція №3. Процеси зміни параметрів ідеального газу
- •Рівняння стану ідеального газу
- •4 Дж/(моль к).
- •Визначення основних характеристик термодинамічних процесів
- •Лекція №4. Реальні гази та суміші газів Відмінності реальних та ідеальних газів.
- •Рівняння Ван – дер - Ваальса.
- •Газові суміші
- •Лекція №5. Перший та другий закони термодинаміки
- •Лекція №6 I-d діаграма вологого повітря.
- •Головні характеристики вологого повітря.
- •Зображення процесів обробки повітря на I-d діаграмі.
- •Лекція №7. Водяна пара. Процеси водяної пари
- •Ізохорний процес зміни стану газу
- •Ізобарний процес
- •Ізотермічний процес
- •Адіабатний процес
- •Лекція №8. Стискування газів в компресорах. Процеси дроселювання та витікання. Стискування газів у компресорах
- •Процеси витікання газу
- •Дроселювання газів і пари
- •Лекція №9. Цикли теплових двигунів
- •Термічний коефіцієнт корисної дії циклу
- •Лекція №10. Цикли холодильних машин
- •Цикл парової компресорної холодильної машини
- •Лекція №11. Цикли паросилових установок
- •Лекція №5. Теплообмін. Загальні поняття
- •1. Способи перенесення теплоти.
- •2. Температурне поле, ізотермічна поверхня, тепловий потік.
- •3. Закон Фур’є. Теплопровідність середовища
- •Теорія теплопровідності
- •1. Стаціонарна теплопровідність плоскої стінки
- •1*. Теплопровідність багатошарової стінки.
- •2. Стаціонарна теплопровідність через циліндричну стінку.
- •3. Диференційне рівняння теплопровідності.
- •Теплообмін випромінюванням
- •1. Поняття про теплове випромінювання
- •2. Теплообмін випромінюванням між поверхнями
- •3. Властивості променевих теплових потоків.
- •3*. Коефіцієнт випромінювання поверхонь та методи його знаходження
- •Конвективний теплообмін
- •1. Загальні поняття
- •2. Теорія подібності в конвективному теплообміні
- •3. Конвективний теплообмін
- •Теплообмінні апарати.
- •1. Теплопередача.
- •2. Класифікація теплообмінних апаратів.
- •3. Конструктивний і повірочний розрахунок теплообмінника.
- •Методика конструктивного розрахунку:
- •Перелік літературних джерел
Визначення основних характеристик термодинамічних процесів
| № з/ п | Назва процесу | Рівняння процесу | Кількість теплоти 
				q,  
				 | 
				Робота  l,
								 | Примітки | |
| 1 | 2 | 4 | 5 | 6 | 7 | |
| 1 | Ізохорний υ= сonst n=∞ | υ= сonst 
				 | Сmυ(ТК – ТП) | 0 | 
				Сmυ,
				
				 ТП, ТК, (ºК) | |
| 2 | Ізобарний Р= соnst n=0 | Р=сonst 
				 | 
 Сmр(ТК – ТП) | Р(υК – υП) | Сmр, Т (ºК) | |
| iК − iп | R(ТК – ТП) | |||||
| 3 | Ізотерміч-ний Т= сonst n=1 | Т= сonst 
				 | q=l | ΔU=0 | RТ·ln(υК/υП) | R 
				υ 
				 Р (Па) | 
| Т(SК – SП) | РПυП·ln(РП/РК) | |||||
| 4 | Адіабат-ний dq=0 dS=0 n=k 
				 Pυk=const | 
				 
				 | 0 | іК –іП | SП = SК Р (Па) Т (ºК) υ R 
 | |
| 
				 | ||||||
| 
				 | ||||||
| 
				 | ||||||
| 5 | Політроп-ний Сυ =с onst Pυn=const -∞<n<∞ | 
				 
				 
				 | 
				Сmυ
								 ×(ТК – ТП) | 
				 
				 
				 | Р (Па) Т (ºК) υ R | |
Політропи, рівнянням яких є Pυn = const, у координатах Р-υ і T-S зображуються кривими, характер котрих залежить від показника політропи n. На рис. 1 видно, що при вказаних значеннях k > n > 1 підведення теплоти до робочого тіла супроводжується зменшенням його температури. У зв’язку з цим теплоємність у таких процесах буде мати від’ємне значення. В той же час для політропних процесів з k < n < 1 знаки приростання температури ΔТ і кількості теплоти q збігаються, а теплоємність додатна. Збільшення температури відбувається також при підведенні теплоти в ізохорному й ізобарному процесах (див. процеси при n = ∞ і n = 0 на рис.1).
При n = k (адіабатний процес) температура РТ змінюється найбільш інтенсивно – графік адіабатного процесу виглядає як пряма лінія, що проходить паралельно координаті температури. І це відбувається взагалі без підведення теплоти й без теплообміну.
Зміна внутрішньої енергії незалежно від виду процесу адекватна зміні температури. При ΔТ > 0, ΔU > 0, а при ΔТ < 0 , ΔU < 0.
Робота ж  із розширення РТ
залежить від виду термодинамічного
процесу і показника політропи n. Найбільшу
частку на одиницю підведеної теплоти
перетворити в роботу можна в ізобаричному
процесі при n =1. При збільшенні показника
політропи до 1 < n < k і далі до + 
 n > k  робота  розширення стає меншою та
при n = ∞
(ізохорний процес) робота стає рівною
нулю.
n > k  робота  розширення стає меншою та
при n = ∞
(ізохорний процес) робота стає рівною
нулю.
Отже, вид термодинамічних процесів, за якими здійснюється зміна параметрів РТ у реальних технічних пристроях і теплових двигунах, має значний вплив на ефективність їх роботи, у тому числі на величину ККД, витрати палива і можливість досягнення потрібних параметрів роботи.

 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 ×
× 
 
