- •Введение
- •1. Интерференция волн. Разность хода
- •1.1. Основные формулы и обозначения
- •1.2. Примеры решения задач
- •2. Опыт юнга
- •2.1. Основные формулы и обозначения
- •2.2. Примеры решения задач
- •3. Интерференция в тонких плоскопараллельных пленках
- •3.1. Основные формулы и обозначения
- •3.2. Примеры решения задач
- •4. Интерференция в клине. Кольца ньютона
- •4.1. Основные формулы и обозначения
- •4.2. Примеры решения задач
- •5. Дифракция френеля на круглом отверстии
- •5.1. Основные формулы и обозначения
- •5.2. Примеры решения задач
- •6. Дифракция фраунгофера на щели
- •6.1. Основные формулы и обозначения
- •6.2. Примеры решения задач
- •7. Дифракционная решетка
- •7.1. Основные формулы и обозначения
- •7.2. Примеры решения задач
- •8. Поляризация света
- •8.1. Основные формулы и обозначения
- •8.2. Примеры решения задач
- •9. Электромагнитные волны в слоистой среде
- •9.1. Основные формулы и обозначения
- •9.2. Примеры решения задач
- •Библиографический список
- •644046, Г. Омск, пр. Маркса, 35
9. Электромагнитные волны в слоистой среде
9.1. Основные формулы и обозначения
а б
Рис. 30
Среда, электрические
и магнитные свойства которой зависят
только от одной координаты, например,
,
называется слоистой (ось
перпендикулярна слоям). Для такой среды
магнитная проницаемость
,
электрическая –
.
Рассмотрим плоскую гармоническую ЭМВ,
распространяющуюся через слоистую
среду [6, 10]. Пусть
– плоскость падения, тогда слои
параллельны плоскости
.
Если волна линейно поляризована так,
что
,
то она называется поперечной электрической
(волной ТЕ-типа). Если волна линейно
поляризована так, что
,
то она называется поперечной магнитной
(волной ТМ-типа). Волны обоих типов –
поперечные (в любой момент времени
и
),
и, кроме того
.
Для волны ТЕ-типа
,
,
(рис. 30). Для волны ТМ-типа
,
,
(рис. 31). Любую произвольно поляризованную
плоскую волну можно разложить на две
независимые волны ТЕ- и ТМ-типов так,
что ее интенсивность будет равна сумме
интенсивностей TE-
и TM-волн:
В общем случае амплитуды и начальные
фазы колебаний проекций векторов
и
в каждой из волн связаны между собой
достаточно сложными дифференциальными
соотношениями. Однако, для однородного
диэлектрика показатель преломления
одинаков во всех точках, поэтому связь
между амплитудами и начальными фазами
упрощается.
9.2. Примеры решения задач
З а д а ч а 22. Напряженность электрического поля плоской монохроматической электромагнитной волны, падающей из вакуума на однородный диэлектрик, совершает колебания с амплитудой 20 В/м и частотой 5·1010 Гц. Поверхность диэлектрика совпадает с плоскостью (ось направлена перпендикулярно поверхности вглубь диэлектрика, начало отсчета расположено на поверхности). Преломленная волна оказывается эллиптически поляризованной (состоящей из TE- и TM-волн). Ее интенсивность составляет 60 % от интенсивности падающей. Зависимость от времени ненулевых проекций напряженности электрического и магнитного полей в преломленной волне имеет вид:
;
;
;
;
;
где
;
;
– волновое число;
– показатель преломления;
°
– угол между нормалью к волновому фронту
и осью
(угол преломления);
– вещественная константа;
;
.
Найти: 1) значение амплитуды колебаний
проекции
;
2) напряженности электрического и
магнитного полей в TE-
волне в точках с координатами
мм,
мм в момент времени
с; 3) разность фаз колебаний проекций
и
в одной точке в фиксированный момент
времени.
Дано:
мм; мм; с. Найти:
1)
;
2)
|
Решение: 1) Интенсивности падающей и преломленной волн соответственно равны:
Согласно условию
|
Следовательно,
(65)
Подставив равенство
(65) в выражение (64), получим:
откуда с учетом формулы (63) и условия
выразим
:
.
(65)
Подставив в формулу (65) численные данные, получим:
В/м.
2) Напряженности
электрического и магнитного полей в
TE-волне
в момент времени
в точках с координатами
,
вычисляются по формулам:
;
(66)
;
(67)
(68)
где при переходе
к правым частям использованы
тригонометрические формулы приведения
и равенство
.
Учитывая, что
и
найдем численные значения
и
:
Подставив численные значения всех заданных условиями задачи и найденных величин в соотношения (66) – (68), получим:
В/м;
мА/м;
мА/м.
3) В соответствии
с формулами (66) – (68), фазы колебаний
проекций
и
равны
и
соответственно. Следовательно, разность
этих фаз
.
Ответ:
В/м;
где
и
В/м;
мА/м;
мА/м;
