15. Мангітне поле струму і його характеристики. Сила Ампера. Сила Лоренца.
1820р- Ерстет помітив, що при проходженні по провіднику струму, в навколишньому просторі виникає поле, яке діє на магнітні стрілки. Магнітне поле обумовлюється електричними струмами, немає властивості власно-неспроможності. Магнітне поле діє на рухомі електричні заряди. Силові лінії магнітного поля є замкнутими на відміну від електр. поля. Такого роду поля назив вихровими
На
елемент струму в магнітному полі діє
сила
1)dF=Idc
2) В кожній точці де є магнітне поле можна знайти такі 2 взажмно протилежні напрямки, які =0; (dFmax/Idl)=B(х-ка магнытного поля в цій точці)
B=1Tл=1Н/1А*1м
Магнітному полю характерна властивість суперпозиції
Сила Лоренца
Fл=qVBsin(V,B)
Fл=q[V,B]
На рухомі електричні заряди в провіднику, що перебув. в магнітному полі окрмо діє сила Лоренца. Ці заряди міняють траєкторію і заставляють рухатись. Сумарна дія сил Лоренца на окремі електр. заряди в провіднику дає силу, що діє на пров. вцілому і назвали цю силу - силою Ампера
dFа=qVBN=qvBnSdL
dFa=IdlB; dFa=I[d,l,B] - закон Ампера
16. Ефект Холла. Рух заряджених частинок в зарядженому полі
Нехай
через металевий брусок у слабкому
магнітному полі 
протікає електричний
струм під
дією напруженості 
.
Магнітне поле буде відхиляти електрони
від їхнього руху вздовж або проти електричного
поля до
однієї з граней бруса.
сила Лоренца призведе до накопичення від'ємного заряду біля однієї грані бруса та додатного – біля протилежної грані.
Uн=
qvB=q
Uн=
b=VbB
I=qnV V=
коефіцієнтом
Холла.
У такому наближенні знак коефіцієнта
Холла залежить від знака носіїв заряду,
що дозволяє визначати їхній тип для
великого числа металів
Доцентрова
сила Лоренца-
V
B В цьому випадку заряджена частинка
рухається по рухов. Спіралі, що навивається
на силову лінію магнітного поля.
R=
h=
17.Закон Біо-Савара-Лапласа в узагальненій формі.
Це закон, який визначає магнітну індукцію навколо провідника, в якому протікає електричний струм.
Цей закон називають законом Біо-Савара. Лаплас узагальнив результати Біо та Савара, сформулювавши закон, який визначав напруженість магнітного поля в будь-які точці навколо контура зі струмом довільної форми. Хоча історично закон був сформульований для напруженості магнітного поля, в сучасному формулюванні використовується магнітна індукція.
dB=(µ0/4π)*I[dL,R]/R^3
За законом величина магнітної індукції в точці на відстані r від елемента провідника довільної форми визначається формулою:
ıdbı=µ0IdLsinα/4πR^2
На основі численних дослідівдійшли таких висновків:
а) у всіх випадках індукція В магнітного поля електричного струму пропорційна до сили струму І;
б) магнітна індукція залежить від форми і розмірів провідника із струмом;
в) магнітна індукція В у будь-якій точці поля залежить від розташування цієї точки відносно провідника зі струмом.
18.Магнітне поле з прямолінійним провідником зі струмом.
Магнітне поле оточує рухомі елементарні частинки, які мають електричний заряд, і пов'язане з ними. У провіднику із струмом і просторі навколо нього магнітне поле створюється цим струмом, а усередині і зовні намагніченого тіла — рухом елементарних заряджених частинок.
BC/AB=sinα=Rdα/dL
dL=Rdα/sin^2α
B=∫µ0sinαdα/4πR=µ0I/4πR(cosα1-cosα2) скінченої довжини
B= µ0I/2πR нескінченої довжини