
- •1. Параметры электрического поля в некоторой точке пространства от системы точечных зарядов.
- •2. Теорема Остроградского-Гаусса для поля распределенных зарядов; ее применение для определения параметров поля бесконечного линейного заряда.
- •3. Вещество в электрическом поле(или электрическое поле в веществе).
- •5. Энергия электрического поля системы зарядов.
- •6. Энергия и плотность энергии электрического поля.
- •7. Электронная теория электропроводности. Электропроводность полупров-ков.
- •8. Законы для расчета цепей постоянного тока.
- •9. Работа перемещения зарядов в электрическом поле.
- •10. Магнитное поле, его параметры.
- •11. Закон Био-Савара-Лапласа для проводников с током.
- •12. Закон полного тока, применение его для расчета магн-го поля токов.
- •14. Движение зарядов в магнитном поле.
- •16. Эффект Холла.
- •17.Магнитное поле движущихся зарядов (эквивалентных токов).
- •18. Электронная природа электромагнитной индукции. Индукционный ток.
- •19.Явление само и взаимоиндукции. Индуктивность. Правило Ленца.
- •22. Энергия и плотность энергии магнитного поля.
- •23. Электромагнитные колебания в lс-контуре.
- •20. Токи в цепях с индуктивностью.
- •21. Токи в цепи постоянного тока с конденсатором
- •1. Параметры электрического поля в некоторой точке пространства от системы точечных зарядов.
5. Энергия электрического поля системы зарядов.
П
отенциальная
энергия Wp неподвижной системы зарядов
представляет собой работу, необходимую
для создания этой системы из отдельных
частей, т.е. энергию, запасенную в
созданной системе. Это - скалярная
величина, являющаяся свойством системы
в целом. Соберем систему из трех зарядов,
последовательно перенося их из
бесконечности в данные точки пространства,
как показано на рис. 6.1. При переносе
первого заряда в пространстве, где
отсутствует электрическое поле, сила
на заряд не действует, и работа не
совершается. При переносе второго заряда
работа составит
Поскольку
r изменяется от бесконечности до r12, то
drв отрицательно. Очевидно, что работа,
произведенная над системой, будет
положительной для одноименных зарядов,
так как они отталкиваются. Перенос
третьего заряда будет осуществляться
в поле двух зарядов. На основании принципа
суперпозиции это поле есть сумма полей,
создаваемых каждым из зарядов. Тогда
работа, производимая внешними силами
над третьим зарядом будет равна сумме
двух работ, одна из которых необходима
для переноса заряда q3, если имеется
только один заряд q1, а другая требуется
для переноса заряда q3 при наличии только
одного заряда q2
Следовательно,
потенциальная энергия системы из трех
зарядов, равная полной работе, затраченной
на образование указанного на рис.6.1
расположения зарядов, составит
Нетрудно
видеть, что полученный результат не
зависит от порядка переноса зарядов.
Как всегда в определении потенциальной
энергии существует некоторый произвол.
В данном случае нулевое значение
потенциальной энергии соответствует
ситуации, когда все три заряда находятся
на бесконечно больших расстояниях друг
от друга. Очевидно, что если система
состоит из N зарядов, то в выражении
(6.3) будет N слагаемых того же вида. Один
из способов написания такой суммы по
парам зарядов следующий
Знак двойной суммы обозначает: возьмите i=1 и суммируйте по k=2,3,4,...,N; затем возьмите i=2 и суммируйте по k=1,3,4,...N; и т.д. до i=N. Ясно, что при этом каждая пара войдет в сумму дважды, поэтому перед знаком суммы стоит множитель 1/2.На основании (1.15) потенциальную энергию (6.4) системы зарядов можно представить следующим образом
г
де
φi - потенциал, создаваемый всеми зарядами
кроме qi , в той точке, где помещается
заряд qi .Обобщение полученного выражения
(6.5) на случай непрерывного распределения
заряда с объемной плотностью ρ производится
аналогично переходу от (1.15) к (1.16):
6. Энергия и плотность энергии электрического поля.
Формулу энергии поля конденсатора можно также получить, осуществив мысленный эксперимент по перемещению обкладки плоского конденсатора в однородном поле другой обкладки E1 на расстояние d:
Интересно провести преобразования так, чтобы в формуле фигурировали напряженность поля конденсатора Е=2E1 и его геометрические размеры:
Полученная формула показывает, что энергия электрического поля рассредоточена по всему объему, занимаемому полем, с плотностью энергии, равной:
Здесь видно, что w численно равна энергии единицы объема поля. При наличии в области поля диэлектрика плотность энергии и полная энергия поля возрастают в раз (дополнительный заряд для компенсации поля поверхностного заряда диэлектрика):