
- •Цели и задачи курса «Изоляция и перенапряжения в электроэнергетических системах»
- •Уровни изоляции электрооборудования
- •Понятие перенапряжения в электроэнергетических системах и виды воздействующих перенапряжений
- •Влияние режима заземления нейтрали на перенапряжения в электроэнергетических системах
- •Понятие внешней и внутренней изоляции
- •Координация изоляции
- •Процесс отрыва электрона от атома или молекулы называется ионизацией. При этом затрачивается некоторая энергия, которую принято измерять в электрон-вольтах.
- •Виды ионизации газов
- •Образование отрицательных ионов и рекомбинация заряженных частиц
- •Коэффициент ударной ионизации
- •Образование лавины электронов, понятие самостоятельного разряда
- •Разряд в коротких промежутках
- •Пробивное напряжение газа в однородном поле. Закон Пашена
- •Коронный разряд в резконеоднородном поле
- •Пробивное напряжение газа в резконеоднородном поле
- •Влияние полярности электродов на пробивное напряжение газа
- •Методы повышения электрической прочности газов
- •Разряды в газовых промежутках при импульсных напряжениях
Образование лавины электронов, понятие самостоятельного разряда
Если напряженность электрического поля достигнет значения Е, при котором возможна ударная ионизация, то в межэлектродном пространстве возникают лавинные процессы. При этом происходит размножение заряженных частиц – электров и ионов.
Рассмотрим протекание этого процесса. Предположим, что в какой-либо точке поля с напряженностью Е возник свободный электрон, обладающий энергией, достаточной для ионизации молекулы газа. Начальный электрон может возникнуть в результате фотоионизации молекулы газа каким-либо внешним ионизатором. Этот электрон ионизирует молекулу, что приводит к образованию положительного иона и двух электронов. Разгоняясь в электрическом поле, каждый из этих электронов, в свою очередь, ионизирует по молекуле, что приводит к лавинообразному процессу (рис. 8).
а)
б)
Рис. 8. Схема образования электронов (а) и распределение в ней заряженных частиц (б)
Рассмотрим по какому закону увеличивается число электронов в лавине, возникшей в газовом промежутке, изображенном на рис. 1.1.
Допустим,
что в головке лавины, прошедшей путь
от катода, содержится
электронов. На пути
каждый
из них произведет
ионизаций. Общее увеличение числа
электронов на пути
будет равно:
или
.
После интегрирования в пределах от 1 до n и от 0 до x получим:
или
.
(1.2)
Рис.1.1. Развитие лавины электронов в однородном поле
В
однородном поле с двумя плоскими
электродами напряженность поля и
плотность газа во всех точках одинаковая.
В этом случае коэффициент
можно вынести за знак интеграла, тогда:
. (1.3)
Разряд, созданный внешним ионизатором, сопровождается малым по величине током и слабым свечением (темновой разряд). Для создания дугового разряда, независящего от внешнего ионизатора, необходимо появление в газовом промежутке вторичного электрона, выбитого из поверхности катода за счет электронной эмиссии. Такая фаза разряда называется самостоятельным разрядом.
Лавина электронов состоит из заряженных частиц обоих знаков – электронов, расположенных в головке лавины, и положительных ионов, заполняющих тело лавины (см. рис. 1.1). Положительные ионы движутся в сторону катода и бомбардируют его поверхность. Если энергия ионов превышает работу выхода электронов из поверхности металла, то у катода появляются вторичные свободные электроны.
Число вторичных электронов пропорционально числу ионов, которое в свою очередь на 1 меньше числа электронов в головке лавины с учетом вычета начального электрона, то есть:
,
где
– коэффициент вторичной ионизации.
Для
образования самостоятельного разряда
достаточно, чтобы одна лавина создала
хотя бы один вторичный электрон.
Следовательно, для возникновения
самостоятельного разряда должно быть
выполнено условие:
,
или с учетом выражения (1.2):
.
(1.4)
Для однородного поля:
.
(1.5)
Обозначим через S расстояние, которое может пробежать лавина (расстояние между электродами). В равномерном поле E = const и, следовательно, постоянен и коэффициент ударной ионизации . Число электронов в лавине будет составлять
т.е., число электронов возрастает с расстоянием S по экспоненциальному закону и при том с тем большей интенсивностью, чем больше коэффициент ударной ионизации .
Электроны и ионы, образовавшиеся в лавине, перемещаются под действием электрического поля. Подвижность электронов много больше подвижности ионов, в результате в голове лавины образуется избыток электронов, а в ее хвосте преобладают положительно заряженные ионы, рис. 8 б.
Для образования лавины необходим один начальный электрон. При непрерывном воссоздании начальных электронов лавинный процесс не прекращается. Начальные электроны могут создаваться внешними ионизаторами, в этом случае разряд называется несамостоятельным. Воссоздание начальных электронов может происходить и за счет ионизационных процессов в самой лавине. В этом случае процесс носит саморегулирующийся характер и разряд называется самостоятельным.
Установим
условия самостоятельного разряда в
равномерном поле. Согласно соотношению
,
число ионизаций в лавине
.
Ионизация в лавине сопровождается
возбуждением части молекул и излучением
фотонов. Излучаемые фотоны могут вызвать
вторичную ионизацию в газе. Назовем
коэффициентом
вторичной ионизации
– число вторичных электронов, создаваемых
фотонами, отнесенное к одному акту
ионизации в лавине. Если в лавине
происходит
ионизаций, то общее число вторичных
электронов равно
.
Если это число равно 1, это означает, что
в результате своего развития лавина
воссоздает начальный электрон.
Следовательно, при условии
,
разряд будет поддерживаться, если даже
действие внешнего ионизатора прекращается.
есть условие самостоятельного разряда.