1.2. Принцип работы лазера

Рассмотрим в какой-либо среде два произвольных энергети­ческих уровня 1 и 2 с соответствующими паселенностями Nt и

N₂. Пусть в этой среде в направлении оси z распространяется плоская волна с интенсивностью, соответствующей плотности потока фотонов F. Тогда в соответствии с выражениями (1.3) — (1.6) изменение плотности потока dF, обусловленное как про­цессами вынужденного излучения, так и процессами поглоще­ния, в слое dz (заштрихованная область на рис. 1.2) опреде­ляется уравнением

dF = aF(N₂ — N_l)dz. (1.7)

Из уравнения (1.7) следует, что в случае #2 > Ni среда ведет себя как усиливающая (т. е. dF/dz > 0), а в случае N₂ < N_{ — как поглощающая. Известно, что при термодинамическом рав­новесии населенности энергетических уровней описываются ста­тистикой Больцмана. Так, если Л/1 и Щ- населенности двух уровней при термодинамическом равновесии, то мы имеем

_{NI/nI = ехр [—{Е2- E\)/kT], (1.8)}

Настоящее рассмотрение применимо только к невырожденным уров­ням. По поводу вырожденных уровней читатель может обратиться к разд. 2.8.

где постоянная а температура

среды. Таким образом, мы видим, что в случае термодинамиче­ского равновесия N2 < JV,. В соответствии с (1.7) среда погло­щает излучение на частоте v, что обычно и происходит. Однако

если удастся достигнуть состояния, для кото-

рого N₂ > JV,, то среда будет действовать как усилитель, В этом

^{случае будем говорить, что в среде существует инверсия насе-}

F+dF

_ллл~

_ЛРкг

^{ленностейу имея в виду,, что раз­ность населенностей (N}₂ ^{— N\ > 0) противоположна по знаку той, ко­торая существует в обычных усло­виях (#2 — N* < О). Среду, в ко­торой осуществлена инверсия насе-}

ленностей, будем называть актив- ной средой. - _

Рис. 1.2. Изменение плотности потока фотонов dF при про­хождении плоской электромаг­нитной волны через слой ве­щества толщиной dz.

Если частота перехода v = = (E₂-E_l)/h попадает в СВЧ-диа-пазон, то соответствующий усили­тель называется Мазером. Слово мазер (англ. maser) образовано из начальных букв слов следующей фразы: microwave amplification by stimulated emission of radiation — усиление микроволн вынуж­денным испусканием излучения. Если же частота перехода v

соответствует оптическому диапазону, то усилитель называется лазером. Слово лазер (англ. laser) образовано аналогично, только начальная буква «м>, происходящая от первой буквы в слове microwave, заменена буквой «л», происходящей от слова light (свет).

Для того чтобы усилитель превратить в генератор, необхо­димо ввести подходящую положительную обратную связь.

В СВЧ-диапазоне это достигается тем, что активную среду по­мещают в объемный резонатор, имеющий резонанс при частоте

v. В лазере обратную связь обычно получают размещением

активной среды между двумя зеркалами с высоким коэффициен­том отражения¹) (например, между плоскопараллельными зер­калами, как показано на рис. КЗ). В этом случае плоская элек­тромагнитная волна, распространяющаяся в направлении, пер­пендикулярном зеркалам, будет поочередно отражаться от них, усиливаясь при каждом прохождении через активную среду. Если одно из двух зеркал сделано частично прозрачным, то на выхо­де системы можно выделить пучок полезного излучения. Одна-

J) Такая система зеркал обычно именуется резонатором Фабри — Перо, оптическим резонатором или открытым резонатором. — Прим. перев.

ко как в мазерах, так и в лазерах генерация возможна лишь при выполнении некоторого порогового условия. Например, в лазере генерация начинается тогда, когда усиление активной среды компенсирует потери в нем (скажем, потери, обусловлен­ные частичным выходом излучения из резонатора через зерка­ло). В соответствии с выражением (1.7) усиление излучения за один проход в активной среде (т. е. отношение выходной и вход­ной плотностей потока фотонов) равно exp [ct(jV₂ — Ni)l]_f где / — длина активной среды. Если потери в резонаторе опреде­ляются только пропусканием зеркал, то порог генерации будет

Выходной пучок > ■

Актибтя среди Зеркало 1 Зеркало 2

Рис. 1.3. Схема устройства лазера.

достигнут при выполнении условия R\R₂zxy[2o{N₂ — N\)l] = 1, где R\ и R₂ — коэффициенты отражения зеркал по интенсив­ности. Это условие показывает, что порог достигается тогда, когда инверсия населенностей приближается к некоторому кри­тическому значению (N₂ — Afi)_Kp, называемому критической инверсией и определяемому соотношением

(А^2 ^—" iVj)iqj - - In (/?j/?2)/2o'/. (1 .0)

Как только достигнута критическая инверсия, генерация разо­вьется из спонтанного излучения. Действительно, фотоны, ко­торые спонтанно испускаются вдоль оси резонатора, будут уси­ливаться. Этот механизм и лежит в основе лазерного генерато­ра, называемого обычно просто лазером. Однако теперь слово лазер широко применяется к любому устройству, испускающему вынужденное излучение — будь то в дальнем или ближнем ИК-» УФ- и даже в рентгеновском диапазонах, ,В таких случаях мы будем говорить соответственно об инфракрасных, ультрафио­летовых и рентгеновских лазерах. Заметим также, что названия твердотельный, жидкостный и газовый лазер Ойределяются агре­гатным состоянием активной среды.