Вопрос 2

Стационарное течение жидкости (газа). Линии тока. Трубки тока. Уравнение Бернулли. Идеальная жидкость. Течение идеальной жидкости.

Идеальная жидкость – жидкость, лишённая вязкости.

Стационарным называется такой ток жидкости или газа, при котором конфигурация линий тока остаётся неизменной.

Линия тока – линия, касательная к которой всюду совпадает по направлению с вектором скорости частиц среды.

Трубка тока – это трубка, ограниченная линиями тока, столь малого сечения, в пределах которого скорости частиц среды одинаковы.

Уравнение Бернулли: p + v²/2 + gh = const, всюду вдоль линии тока

Применимо для:

1. линии тока

2. трубки тока

3. потока в целом (если в пределах любого сечения характеристики потока одинаковы)

4. для 2-х сечений при условии, что в пределах этих сечений характеристики потока одинаковы

Модель: жидкость несжимаема, трение отсутствует, ток стационарный.

p – статическое давление (измеряется манометрическим зондом)

v²/2 – динамическое давление (измеряется трубкой Пито)

p + v²/2 – полное давление (измеряется трубкой Пито)

gh – давление столба

Рассмотрим стационарное течение жидкости в каком-либо консервативном силовом поле, например, в поле силе тяжести. Применим к этому течению закон сохранения энергии. При этом полностью пренебрегаем теплообменом между жидкостью и средой. Выделим в жидкости бесконечно узкую трубку тока и рассмотрим часть жидкости, занимающую объём MNDC. Пусть эта часть переместилась в бесконечно близкое положение M₁N₁D₁C₁. Вычислим работу А, совершаемую при этом силами давления. Давление, действующее на боковую поверхность трубки тока, перпендикулярно к перемещению и работы не совершает. При перемещении границы MN в положение M₁N₁ совершается работа А₁=P₁S₁L₁, где L₁=MM₁- величина перемещения. Введя объём _V=S₁L₁,ее можно представить в виде А₁=P₁V₁ или А₁=P(_m/_, где _m- масса жидкости в объеме MNN₁M₁. При перемещении границы CD в положение границы C₁D₁ жидкость совершает работу против давления P₂. Для нее, рассуждая аналогично, найдём А₂ =P₂(_m)/_ , где _m- масса жидкости в объеме CDD₁C₁. Но если движение стационарно, то масса жидкости в объеме M₁N₁DC не изменится, следовательно _m=_m=m, получим А=А₁-А₂=(P₁/_ -P₂/_) m. Эта работа = приращению Е полной энергии выделенной части жидкости. Ввиду стационарности течения энергия жидкости в объеме M₁N₁DC не изменилась. Поэтому величина E= разности энергий массы жидкости m, в положениях CDD₁C₁ и MNN₁M₁. Находим Е=(__m, где  - полная энергия, приходящаяся на единицу массы жидкости. Приравняв E к А и сократив на m получим: _+P₁/ =_ +P₂/_. Отсюда следует, что вдоль одной и той же линии тока при стационарном течении идеальной жидкости величина +P/ остаётся постоянной: +P/B=const-это отношение называется уравнением Бернулли. Оно справедливо и для сжимаемых жидкостей. Требуется только, чтобы жидкость была идеальной, а течение- стационарным.

Линия, касательная которой указывает направление скорости частицы жидкости, проходящей в рассматриваемый момент времени через точку касания, называется линией тока. Если поле скоростей, а следовательно, соответствующие ему линии тока не меняются с течением времени, то движ. жидкости называется стационарным или установившемся.

Возьмем произвольный замкнутый контур С и через каждую точку его в один и тот же момент времени проведём линии тока. Они расположатся на некоторой трубчатой поверхности, называемой трубкой тока. Так как скорости частиц жидкости направлены по касательным к линиям тока, то при течении жидкость не может пересекать боковую поверхность трубки тока. Масса жидкости, протекающая за время dt через попер. сечение трубки будет: dm=vSdt. Если взять 2^А сечения S₁=S₂, то: ₁v₁S₁=_v₂S₂, если жидкость не сжимаема, то __получится: (v₁/v₂)=(S₂/S₁). Скорость жидкости в одной и той же трубке тока тем больше, чем уже поперечное сечение трубки.