- •Техническая термодинамика
 - •Часть 1
 - •Иваново 2006
 - •Научный редактор
 - •Введение техническая термодинамика как теоретическая основа теплоэнергетики
 - •1. Общие определения и понятия
 - •1.1. Термодинамическая система
 - •1.2. Термодинамические параметры состояния
 - •Основные термические параметры состояния
 - •Удельный объем
 - •Давление
 - •Соотношения единиц измерения давления
 - •Температура
 - •1.3.2. Уравнение состояния термодинамической системы
 - •1.3.3. Термические коэффициенты
 - •1.3.4. Термодинамический процесс
 - •2. Первый закон термодинамики для закрытой системы
 - •2.1. Работа изменения объема
 - •2.2. Теплота, теплоемкость, энтропия
 - •2.3. Внутренняя энергия
 - •2.4. Первый закон термодинамики для закрытой системы
 - •2.4.1. Аналитические выражения первого закона термодинамики.
 - •2.4.2. Энтальпия
 - •3. Газы и газовые смеси
 - •3.1. Законы идеальных газов
 - •3.1.1. Внутренняя энергия идеального газа
 - •3.1.2. Теплоемкости газов
 - •Удельные теплоемкости
 - •Теплоемкости процессов
 - •Теплоемкости идеальных газов
 - •Теплоемкость реальных газов
 - •Отношение изобарной и изохорной теплоемкостей
 - •3.1.3. Энтальпия идеальных газов
 - •3.1.4. Энтропия идеальных газов
 - •3.2. Газовые смеси
 - •Основные характеристики смеси газов
 - •Теплоемкости газовых смесей
 - •4. Газовые процессы
 - •4.1. Политропные процессы
 - •4.2. Частные случаи политропных процессов
 - •Уравнения процессов, расчетные выражения их теплоты, работы, изменения внутренней энерги, энтальпии и энтропи
 - •4.3. Изображение политропных процессов в р,V и t,s- диаграммах Политропа в р,V- диаграмме
 - •Политропа в t,s- диаграмме
 - •4.4. Установление показателя политропы по опытным данным
 - •4.5. Качественный и количественный анализ политропных процессов в р,V- и t,s- диаграммах
 - •4.6. Определение термодинамических свойств идеальных газов с учетом влияния температуры на их изобарную и изохорную теплоемкости
 - •Определение энергетических параметров идеальных газов с учетом влияния температуры на cp и cv
 - •5. Реальные газы и пары
 - •5.1. Термические свойства реальных газов
 - •5.2. Уравнения состояния реальных газов. Энергетические свойства реальных газов
 - •6. Термодинамические свойства воды и водяного пара
 - •6.1. Фазовые состояния и превращения воды
 - •6.2. Фазовые диаграммы р,t-, р,V- и t,s для н2о
 - •6.3. Жидкость на линии фазового перехода
 - •6.4. Сухой насыщенный пар
 - •6.5. Влажный насыщенный пар
 - •6.6. Перегретый пар
 - •6.7. Таблицы термодинамических свойств воды и водяного пара
 - •6.8. Диаграмма t,s для воды и водяного пара
 - •6.9. Диаграмма h,s для воды и водяного пара
 - •6.10. Основные процессы изменения состояния водяного пара
 - •Адиабатный процесс
 - •Изохорный процесс
 - •Изобарный процесс
 - •Изотермический процесс
 - •7. Влажный воздух
 - •7.1. Основные характеристики влажного воздуха
 - •7.2. Характеристики атмосферного влажного воздуха
 - •Психрометр
 - •Область ненасыщенного влажного воздуха
 - •Область перенасыщенного влажного воздуха
 - •Изображение в h,d- диаграмме изотерм меньше 0 оС и особенности характеристик влажного воздуха при отрицательных температурах
 - •Пример пользования h,d- диаграммой
 - •Изображение процессов влажного воздуха в h,d- диаграмме
 - •8. Второй закон термодинамики
 - •8.1. Замкнутые процессы (циклы)
 - •8.1.1. Коэффициенты, характеризующие тепловую экономичность обратимых циклов
 - •8.1.2. Цикл Карно
 - •8.1.3. Обратный цикл Карно
 - •8.1.4. Регенеративный (обобщенный) цикл Карно
 - •8.1.5. Теорема Карно
 - •8.1.6. Термодинамическая шкала температур.
 - •8.2. Энтропия реальных тел и ее изменение в необратимых
 - •8.3. Изменение энтропии изолированной системы
 - •8.3.1. Изменение энтропии изолированной системы
 - •8.3.2. Изменение энтропии изолированной системы
 - •8.3.3. Принцип возрастания энтропии изолированной системы
 - •8.4. Получение работы в изолированной системе. Эксергия в объеме и ее потери
 - •8.4.1. Эксергия в объеме
 - •8.4.2. Практическое значение эксергии
 - •8.4.2.1. Определение эксергии источников работы, имеющих
 - •8.4.2.2. Определение влияния необратимости на полезную работу в изолированной системе
 - •Необратимый теплообмен
 - •Необратимость, обусловленная преобразованием работы в теплоту путем трения
 - •Необратимость при расширении газа в вакуум
 - •Необратимость при диффузионном смешении газов с одинаковыми температурами и давлениями
 - •Изменение энтропии газов в этом процессе будет определяться выражением
 - •Необратимое преобразование теплоты в работу при источнике работы с постоянной температурой
 - •Необратимое преобразование теплоты в работу при источнике работы с конечной теплоемкостью
 - •Методы оценки тепловой экономичности реальных циклов тепловых машин
 - •Заключение
 - •Библиографический список
 - •Оглавление
 - •1.3.2. Уравнение состояния термодинамической системы……...……. 15
 - •1.3.3. Термические коэффициенты……………………………………….. 17
 - •Чухин Иван Михайлович
 - •Часть 1
 - •153003, Г. Иваново, ул. Рабфаковская, 34.
 - •153025, Г. Иваново, ул. Дзержинского, 39.
 
Основные характеристики смеси газов
Для того чтобы воспользоваться уравнением Менделеева-Клапейрона для смеси газов
,
, 
,
необходимо знать газовую постоянную Rсм и молярную массу (условную) смеси µсм. Для смеси, как для любого идеального газа, эти две величины связаны соотношением Rсм=8314/µсм (Дж/(кг·К)). Чтобы рассчитать эти величины, необходимо знать состав смеси газов, т.е. какие газы и в какой пропорции входят в смесь.
Состав смеси может быть задан массовыми, объемными или мольными долями.
Массовой долей gi данного газа называется отношение его массы к массе всей смеси:
,
                                                (3.67)
где mi – масса отдельного газа, входящего в смесь;
mсм – общая масса смеси.
Очевидно, что сумма массовых долей всех газов смеси равна единице:
.
                                              (3.68)
Объeмной долей ri данного газа называется отношение объема, который занимал бы данный газ при температуре и давлении смеси, к общему объему смеси:
,
                                               (3.69)
где Vi – объем данного газа при Тсм и Рсм, м3.
Объем Vi называют парциальным объемом, это искусственно введенная величина, поскольку каждый газ, входящий в смесь, занимает весь объем смеси. Парциальный объем можно рассчитать по уравнению Менделеева – Клапейрона:
.
                                            (3.70)
Записав уравнение Менделеева – Клапейрона через парциальное давление и через парциальный объем,
,
,
можно получить еще одно расчетное выражение для объемной доли, поделив правые и левые части этих уравнений одно на другое:
.
                                    (3.71)
Поскольку сумма парциальных давлений равна давлению смеси, то сумма объемных долей всех газов смеси равна единице, а сумма парциальных объемов равна полному объему всей смеси газов:
,
                                                       (3.72)
.
                                                 (3.73)
Для смеси газов используется понятие мольных долей. Мольной долей называется отношение количества молей данного газа Мi к общему количеству молей всех газов смеси Мсм.
Количество молей определяется делением массы газа на его молярную массу:
.
                                               (3.74)
Воспользовавшись уравнением Менделеева – Клапейрона для парциального и полного объемов смеси газов и введя в него количество молей
,
,
получим еще одно расчетное выражение для мольной доли:
.
                                       (3.75)
Равенство объемных и мольных долей для смеси газов можно получить и из закона Авогадро, в соответствии с которым объемы молей всех идеальных газов при одинаковых параметрах одинаковы, т.е. число молей при одинаковых параметрах идеальных газов прямо пропорционально полным объемам этих газов: Vi=Vi/Мi=Vсм/Мсм=Vсм.
Существует взаимосвязь массовых и объемных долей смеси. Ее несложно получить, выразив массы газов через произведение их объемов на плотности, а отношение плотностей при одинаковых параметрах, в соответствии с законом Авогадро, заменив отношением молекулярных масс:
.
                 (3.76)
Уравнение (3.76) позволяет получить расчетные выражения для молярной массы и газовой постоянной смеси газов на основании равенства единице суммы массовых и объемных долей всех газов данной смеси:
,
, 
,
      (3.77)
,
, 
.
      (3.78)
При известной молярной массе смеси газовую постоянную смеси проще определить из соотношения
.
Для определения парциального давления данного газа в смеси можно воспользоваться выражением (3.71). В соответствии с ним
Pi = riPсм .
