15) Нелинейные цепи и особенности их расчёта при различных способах соединения нелинейных элементов.
При
постоянстве параметров цепи (R,l,c)
ток зависит от закона Ома. А если эти
параметры меняются при прохождении
тока, то речь идет о нелинейности
элементов и зависимость тока от
напряжения будет нелинейной. Примерами
нелинейных элементов является лампа
накаливания, электронные полупроводниковые
приборы. Для расчета нелинейных цепей
применяют графический метод. На графике,
где ток по оси y,
напряжение по оси x,
задаемся произвольными точками на
графике и откладываем их на токовой
оси. Складывая абсциссы AB+BC
и
получаем точки, соединив которые
получаем график 3
16) Характеристики магнитного поля. Закон полного тока
При
движении электрического заряда
существует 2 составляющие электромагнитного
поля: магнитное и электрическое.
Магнитное поле характеризуется наличием
силовых линий. Чем реже линии- тем поле
слабее. Силовые линии идут от северного
полюса к южному. Магнитное поле
характеризуется величиной индукции
B.
Вектор магнитной индукции направлен
по касательной силовой линии и его
модуль отражает величину магнитного
поля. Магнитная индукция отражает
величину магнитного потока, пронизывающего
единицу площади
.
Где Ф-магнитный поток [Вебер]. Для сред
существует магнитная проницаемость.
Для большинства сред она приблизительно
равна 1
.
Также от среды зависит напряженность
м. поля Н.
.
Закон полного тока служит для производства
расчетов магнитных цепей. Он отражает
зависимость между напряженностью и
создающими ее токами.
магнитное
напряжение на участке AB.
L-длина
участка AB.
17) Намагничивание ферромагнитных материалов.
К ферромагнитным материалам относятся железо, кобальт, их сплавы. Они характеризуются тем, что благодаря большому значению магнитной проницаемости, во много раз усиливают внешнее магнитное поле. Эти материалы обладают свойством самопроизвольного намагничивания без участия внешнего магнитного поля, т.е. они имеют области произвольного намагничивания. Векторы индукции этих областей, при отсутствии магнитного поля, располагаются хаотически. При помещении ферромагнитного материала во внешнее поле, эти элементарные векторы магнитной индукции ориентируются строго вдоль внешнего магнитного поля. В результате суммирования векторов магнитной индукции создается огромное усиление магнитного поля.
18) Петля гистерезиса
Производим намагничивание переменным током. Поскольку намагничивание происходит переменным током, то ввиду изменения полярности напряжения каждые пол периода, то будет происходить резкое перемагничивание, которое отражает петля гистерезиса. В результате перемагничивания затрачивается энергия, которая выделяется в виде тепла (потери на гистерезис). Тепловая энергия зависит от площади петли гистерезиса, поэтому различают узкую и широкую петлю. Узкая петля характерна для мягкого железа, твердые стали дают широкую петлю.