3.5. Модель гравидинамики Земли

Рассмотрим уравнения полей инерции (А), (В), уравнения Эйнштейна общей теории относительности и уравнения квантовой теории для условий вырожденного состояния материи. В таких состояниях возникает самодействие (рассеяние гравитационных волн на создаваемых мни флуктуациях), которое приводит к появлению показателя преломления и гравитационных волн и изменяющего скорость гравитационного взаимодействия u = с/n в среде.

В случае квадрупольной поляризации среды возникает пренебрежительно малый показатель преломления при прохождении гравитационных волн. При наличии плотной среды можно определить отрицательные массы как устойчивые зоны разряжения в плотной самодействующей материи, что позволяет рассматривать существенно более сильную дипольную поляризацию среды, а значит, и достаточно большой показатель преломления. Для этого можно рассмотреть уравнения Эйнштейна с тензором энергии-импульса для макрокосмических тел в области, заполненной самодействующей материей (тензором энержи-импульса для "пыли"), принимая в качестве фундаментальной скорость гравитационного взаимодействия u = с/n:

R₀ – 1/2g₀R=8u/4u²pu²_i_I (3.6)

где р — плотность материи, _i _i = 1, 2, 3 — компоненты скорости элемента среды. Итак, функцией, описывающей самодействие в уравнениях (3.6), выступает показатель преломления n.

Предположим, что внутри самодействующей материи показатель преломления, а значит, и фундаментальная скорость гравитационного взаимодействия постоянны. Для обоснования возможности такой модификации уравнений ОТО сформулируем специальный принцип относительности в среде:

1. любую движущуюся точку среды с сопутствующей системой отсчета можно сопоставить с малым объемом среды, в котором действует показатель преломления гравитационных волн;

2. показатель преломления не зависит от скорости элемента среды,

Из этих двух естественных предположений следует инвариантность пространственно-временного интервала с новой фундаментальной скоростью. Расширение специального принципа относительности позволяет нам использовать уравнения (3.6), в которых он выполняется лишь локально. В приближении векторного потенциала для слабого поля уравнение (3.6) приводится к линейному виду уравнений Максвелла.

 _i = 4u/u  pu_{i (3.7)}

где _i = a_0i будет играть роль векторного потенциала для гравитационных волн. Самодействующий сгусток материи, задаваемой векторным потенциалом в электродинамике, описывается уравнениями Прока, которые применительно к Земле будут иметь внд

 _i = (М²u²_/Н²) _{i (3.8)}

где М — масса Земли; Н — константа размерности момента. Применение уравнений (3.8) к Земле основано на следующем:

Самодействующее поле Земли описывается уравнением (3.8) с постоянными коэффициентами, т.е. вместо распределенной в пространстве - времени плотности материи в коэффициентах уравнений полагаем, что вся масса Земли сосредоточена в ее центре. Это означает важный момент с точки зрения системного подхода: мы вводим интегральную массовую или зарядовую величину как условие целостности системы и далее изучаем проявление целостности в различных процессах, происходящих в системе (в данном случае на Земле).