8) Интерференция на тонких пленках.

9) Кольца Ньютона.

Свет проходит линзу, почти не преломляясь из-за большого радиуса кривизны и отражается от пластины, меняя фазу на π. Отражённые лучи интерферируют с падающими на нижней плоскости линзы.

Чёрное пятно образуется из-за малой толщины воздушной плёнки в центре, отражённые волны гасят приходящие из-за разности фаз равной π.

R2=(R-b)2+r2≈R2-2Rb+r2

Ввиду малости b пренебрегаем b2 по сравнению с 2Rb, b= r2/2R, т.к. фаза меняется на π, нужно прибавить λ/2, получим:

Δ=r2/R+λ/2

Δ=mλ

Чётным значениям m будут соответствовать max, нечётным min.

13) Дифракция Фраунгофера на щели.

14) Дифракционная решетка

16) Поляризация. Закон Малюса.

Поляр-м наз-ся свет, в кот. направл-я колеб-й светового вектора упорядочены к.-л. образом. Рассм-м 2 взаимно ┴ эл. колеб-я, соверш-ся вдоль осей x и y и отличных по фазе на δ: Ex=A1cosωt, Ey=A2cos(ωt+ δ). Рез-щая напряж-сть Е явл. вектор. суммой Ex и Ey. А угол φ м/у Е и Ех: tgφ=Ey/Ex= (A2cos(ωt+ δ))/( A1cosωt) (1). Естеств-й свет можно представить как наложение 2 неког-х э/м волн, поляр-х во взаимно ┴ плоск-х и имеющих одинак-ю интенсивность. Допустим, чо свет. волны Ex и Ey ког-ны, причём δ=0 или π. Тогда согласно (1): tgφ=±А2/А1=const => рез-щее колеб-е сов-ся в фиксир-м напр-нии – волна оказ-ся плоскопаралл-й. В случае А1=А2 и δ=±π/2: tgφ=±tgωt. Отсюда => пл-сть колеб-й поворач-ся вокруг напр-я луча с угл. ск-стью, равной частоте колеб-я ω. Свет будет поляр-н по кругу. Плоскоп-й свет можно получить с помощью приборов, наз-х поляризаторами. Эти приборы свободно пропускают кол-я ║ пл-сти, кот. наз-т пл-стью поляризации. Выр-е P=(Imax-Imin)/(Imax+Imin) наз-ся степенью поляр-ции. Для плоскопол-го света Imin=0, P=1; для естеств-го Imax=Imin, P=0. Кол-е амплитуды А, сов-ся в пл-сти, обр-щей с пл-стью поляризатора угол φ, можно разложить на 2 кол-я с ампл-ми A║=Acosφ и A┴=Asinφ (луч ┴ к пл-сти рисунка).

1-е кол-е пройдёт через прибор, 2-е будет задержано. Интенсивность прошедшей волны пропорц-на A║2=A2cos2φ, т.е. =Icos2φ, где I – интенсивность кол-я с ампл-й А => кол-е несёт с собой долю инт-сти =cos2φ. В ест-ном свете все знач-я φ равновер-ны. Поэтому доля света, Прош-го через пол-р, = ср. знач. cos2φ, т.е. ½. П. на пол-р падает плоскоп-й свет ампл-ды А0 и интенсивности I0. Сквозь прибор пройдёт сост-я кол-я с ампл-й А=А0cosφ, φ – угол м/у пл-стью кол-й падающего света и пл-стью пол-ра. => Интенс-ть прошедшего света I=I0cos2φ –з-н Малюса.

17) Поляризация отраженного света. Закон Брюстера.

Если угол падения света на границу раздела двух диэлектриков (напр-р, на пов-ть стеклянной пластинки) отличен от 0, отраж-й и преломл-й лучи оказ-ся частично поляр-ми. В отраж-м луче преобл-т колеб-я, ┴ к пл-сти падения (на рис. точки), в прел-м луче – кол-я, ║ пл-сти падения (двустор.стрелки). Степень пол-ции зависит от угла падения.

Обозначим через θБр угол, удов-й усл-ю tgθБр=n12 (з-н Брюстера) (n12 - пок-ль прел-я 2 среды отн-но 1). При угле падения φ, равном θБр, отраж-й луч полностью поляр-н (содержит только кол-я ┴ пл-сти падения). Степень пол-ции прелом-го луча при угле пад-я = θБр, достигает наиб-го знач-я.