
- •1 Хімічна термодинаміка 4
- •2 Дисперсні системи 32
- •3 Поверхневі явища 64
- •1 Хімічна термодинаміка
- •1.1 Основи фізичної хімії. Хімічна термодинаміка
- •1.1.1 Основні поняття і терміни хімічної термодинаміки
- •1.1.2 Перший закон термодинаміки
- •1.1.3 Теплові ефекти фізико – хімічних процесів
- •1.1.3.1 Розрахунки теплових ефектів
- •1.1.4 Висновки з закону Гесса
- •1.1.5 Залежність теплового ефекту процесу від температури
- •1.2 Напрямок перебігу фізико – хімічних процесів
- •1.2.1 Другий закон термодинаміки
- •1.2.2 Ентропія
- •1.2.3 Третій постулат термодинаміки
- •1.2.4 Зміна ентропії у фізико-хімічних процесах
- •1.2.5 Вільна енергія і напрямок хімічних реакцій
- •Приклади рішення задач
- •Розв’язок
- •Відповідь: 159,9 Дж/моль·к.
- •2 Дисперсні системи
- •2.1 Класифікація дисперсних систем
- •2.1.1 Основні терміни колоїдної хімії
- •2.1.2 Класифікація дисперсних систем
- •2.1.2.1 За характером дисперсності
- •2.1.2.2 За ступенем дисперсності
- •2.1.2.3 За агрегатним станом дисперсної фази і дисперсійного середовища
- •2.1.2.4 За характером взаємодії між частинками дисперсної фази і дисперсійним середовищем
- •2.1.2.5 За характером взаємодії між самими частинками дисперсної фази
- •2.1.2.6 За формою частинок дисперсної фази (за топографічною ознакою)
- •2.1.3 Одержання і очистка дисперсних систем
- •2.1.3.1 Основні методи одержання дисперсних систем
- •2.1.3.2 Очистка колоїдних систем
- •2.2 Молекулярно-кінетичні властивості дисперсних систем
- •2.2.1 Броунівський рух
- •2.2.2 Дифузія
- •2.2.3 Осмотичний тиск
- •2.2.4 Седиментація
- •2.2.4.1 Седиментаційно-дифузійна рівновага
- •2.2.4.2 Седиментаційний аналіз
- •2.2.5 Оптичні властивості дисперсних систем
- •2.2.5.1 Розсіяння світла
- •2.2.5.2 Оптичні методи дослідження дисперсних систем
- •Контрольні питання
- •Приклади розв’язку задач
- •3.1.2 Поверхневий натяг
- •3.1.3 Класифікація поверхневих явищ
- •3.1.4 Поверхневий натяг на межі двох рідин. Взаємне розтікання рідин
- •3.1.5 Адгезія і когезія. Явища розтікання та змочування
- •3.1.5.1 Поняття про когезію та адгезію
- •3.1.5.2 Змочування поверхні твердого тіла рідиною
- •3.1.5.3 Адгезія між твердим тілом і рідиною
- •3.1.5.4 Капілярні явища
- •Контрольні питання
- •3.2 Поверхневі явища на межі тверде тіло – газ, тверде тіло – рідина, рідина – газ, рідина – рідина, тверде тіло – рідина, тверде тіло – тверде тіло
- •3.2.1 Кількісна характеристика адсорбції. Величини адсорбції
- •3.2.2 Рівняння стану адсорбції
- •3.2.3 Теплота адсорбції
- •3.2.4 Залежність адсорбції від температури та природи газу
- •3.2.5 Фізична адсорбція газів і парів на гладкій твердій поверхні. Закон Генрі
- •3.2.6 Теорія адсорбції і рівняння Ленгмюра
- •3.2.7 Ізотерма адсорбції Фрейндліха
- •3.2.8 Рівняння бет (Брунауера,Еммета,Теллера)
- •Аналогічно
- •3.2.9 Швидкість адсорбції
- •3.2.10 Хімічна адсорбція газів на твердій гладкій і пористій поверхні
- •3.2.11 Капілярна конденсація
- •Отже, при сталій температурі
- •Контрольні питання
- •3.3 Електричні явища на межі тверде тіло – рідина. Будова міцели
- •3.3.1 Електрокінетичні явища
- •3.3.2 Утворення і будова подвійного електричного шару на межі тверде тіло – рідина
- •3.3.2.1 Механізм утворення пеш
- •3.3.2.2 Термодинамічне співвідношення між поверхневим натягом і електричним потенціалом
- •3.3.2.3 Теорія будови пеш Гельмгольца-Перрена
- •3.3.2.4 Теорія будови пеш Гуї-Чепмена
- •3.3.2.5 Теорія будови пеш Штерна
- •3.3.3 Вирази для дзета-потенціалу
- •3.3.4 Вплив різних факторів на дзета-потенціал
- •3.3.4.1 Вплив індиферентних електролітів
- •3.3.4.2 Вплив неіндиферентних електролітів
- •3.3.4.3 Вплив pH-середовища
- •3.3.4.4 Вплив концентрації колоїдної системи
- •3.3.4.5 Вплив температури
- •3.3.4.6 Вплив природи дисперсійного середовища
- •3.3.5 Міцелярна теорія колоїдних розчинів
- •3.3.6 Йонна адсорбція з розчинів на твердому адсорбенті
- •3.3.6.1 Йонообмінна адсорбція
- •3.4 Стійкість дисперсних систем
- •3.4.1 Види стійкості дисперсних систем
- •3.4.2 Процеси, обумовлені агрегативною нестійкістю
- •3.4.3 Фактори стійкості дисперсних систем
- •3.4.4 Коагуляція гідрофобних золів
- •3.4.4.1 Коагуляція під дією електролітів. Правило Шульце−Гарді
- •3.4.4.2 Гетерокоагуляція. Взаємна коагуляція золів
- •3.4.5 Теорії стійкості і коагуляції
- •3.4.5.1 Адсорбційна теорія коагуляції г.Фрейндліха
- •3.4.5.2 Електростатична теорія коагуляції г.Мюллера
- •3.4.5.3 Теорія стійкості систем длфо
- •3.4.5.4. Вплив концентрації електроліту на потенціальні криві взає-модії частинок
- •3.4.6 Швидкість коагуляції
- •3.4.7 Колоїдний захист
- •Контрольні питання
- •Розв’язок
- •Розв’язок
- •3.5 Характеристика мікрогетерогенних дисперних систем План
- •Металокерамічні матеріали
- •3.5.1 Дисперсні системи з газовим дисперсійним середовищем (аерозолі)
- •3.5.2 Дисперсні системи з рідинним дисперсійним середовищем
- •3.5.2.1 Суспензії
- •3.5.2.2 Емульсії
- •3.5.2.3 Латекси
- •3.5.3 Дисперсні системи з твердим дисперсійним середовищем (тверді золі, солідозолі)
- •3.5.3.1 Дисперсні системи з твердим дисперсійним середовищем і газоподібною дисперсною фазою (тверді піни)
- •3.5.3.2 Дисперсні системи з твердим дисперсійним середовищем і рідинною дисперсною фазою (тверді емульсії)
- •3.5.3.3 Дисперсні системи з твердим дисперсійним середовищем і твердою дисперсною фазою
- •3.5.4 Композиційні матеріали (композити)
- •3.5.4.1 Металокерамічні матеріали
3.3.4.5 Вплив температури
Аналогічно концентрації діє на дзета-потенціал і температура. З підвищенням температури дзета-потенціал повинен зростати внаслідок зростання інтенсивності теплового руху протийонів і збільшення товщини ПЕШ. Однак одночасно може зростати і десорбція потенціалвизначальних йонів, що призводить до зниження - і дзета-потенціалів. При пониженні температури повинна спостерігатися обернена залежність.
Питання в тому, як буде змінюватися дзета-потенціал зі зміною температури, очевидно повинно вирішуватися окремо для кожної колоїдної системи з урахуванням її індивідуальних особливостей.
3.3.4.6 Вплив природи дисперсійного середовища
Велике число проведених досліджень показало, що дзета-потенціал дисперсної фази тим більший, чим більша полярність розчинника.
3.3.5 Міцелярна теорія колоїдних розчинів
Відкриття і вивчення електрокінетичних властивостей колоїдних розчинів призвело до необхідності створення теорії будови колоїдних частинок. Така теорія одержала назву міцелярної теорії. Згідно з нею тверді дисперсні частинки колоїдних розчинів одержали назву міцели (від італ. micella – частинка), рідинне дисперсійне середовище – інтерміцелярної рідини.
Будова міцели в золях цікавила вчених давно. Так, Йордіс в 1902 р. при вивченні хімічних методів отримання різних золів, прийшов до висновку, що склад колоїдних міцел не відповідає тим речовинам, які повинні утворюватися в результаті тієї чи іншої реакції. Він один з перших відзначив, що дисперсна фаза завжди містить, як домішку, речовини, з яких вона була отримана. При усуненні цих речовин (наприклад, методом діалізу) золь втрачає стабільність. На основі цього Йордіс правильно вважав, що домішки не є індиферентними для колоїдної системи. Згідно з Йордісом колоїдна частинка являє собою комплексну сполуку складної будови. Аналогічного погляду дотримувався і французький вчений Дюкло. Наприклад, склад частинок золя As2S3, який був отриманий взаємодією As2O3 і H2S і завжди містив невеликі домішки H2S, Дюкло виражав формулою As2S3 nH2S.
Для подібної складної частинки Дюкло вперше запропонував назву “міцела”. Невелику кількість стабілізатора в міцелі він назвав активною частиною і вказав, що саме ця частина зумовлює рух частинки в електричному полі та її присутністю пояснюється поведінка золя при введенні в нього електроліту.
Паулі
розширив уявлення Йордіса і Дюкло. Він
також вважав, що міцела складається з
порівняно інертного ядра і здатної до
йонізації активної частини. Цю останню
він назвав йоногенним
комплексом,
вважаючи його справжнім комплексом за
теорією Вернера і тому зображав будову
міцели, наприклад, арсен сульфіду ,
формулою
.
Ця схема пояснює як заряд частинок золя арсен сульфіду, так і поведінку золя при введенні в нього електролітів. Але така схема нічого не говорить про те, яким чином забезпечується зв’язок між йоногенним комплексом та неактивною частиною міцели. Ця схема не може пояснити й того, чому колоїдні частинки характеризуються як загальним стрибком потенціалу на межі двох фаз, так і особливим дзета-потенціалом, який проявляється тільки при електрокінетичних явищах.
Поряд з розглянутими вище уявленнями, які можна назвати хімічними гіпотезами будови міцели, існував також інший фізичний або адсорбційний підхід. У 1914 р. Паннет показав, що кристали деяких нерозчинних у воді солей особливо енергійно адсорбують із навколишнього розчину йони, які утворюють з протилежно зарядженими йонами поверхні кристалу малорозчинні сполуки. Причина цього явища полягає в тому, що при утворенні малорозчинної солі енергія гідратації завжди менша енергії кристалічної гратки.
Дальший розвиток цієї концепції та застосування її для пояснення утворення колоїдних систем належить Фаянсу. Він вважав, що колоїдні частинки є ультрамікроскопічними кристаликами і що, наприклад, кристалики AgI, які отримані в результаті реакції KI, взятого в надлишку, з AgNO3 і знаходяться в розчині калій йодиду , мають тенденцію до росту. Оскільки із йонів K+ і I–, що присутні в розчині, нерозчинну сполуку з йонами Ag+ і I–, що знаходяться на поверхні кристалу, здатний давати тільки I–, він один і здатний добудовувати кристал. Зрозуміло, що добудовування кристалу йоном I– може продовжуватися тільки доти, поки цим йоном не будуть закриті на кристалічній поверхні всі йони Ag+, які тільки й можуть взаємодіяти з йоном I– внаслідок різнойменності зарядів. Добудова кристалу AgI має місце і тоді, коли кристал знаходиться в розчині AgNO3. В цьому випадку йоном, що добудовує поверхню кристалу, буде йон Ag+, який надасть мікрокристалу уже заряд позитивний. Добудовування кристалу AgI йонами Ag+ і I– відбувається не тільки тому, що вони утворюють на поверхні кристали, але й тому, що вони ідентичні йонам Ag+ і I–, що знаходяться в кристалі, і тільки вони найбільше підходять до даної кристалічної гратки.
Правильність такої точки зору підтверджується тим, що йонами, які добудовують кристалічну гратку, можуть бути не тільки йони, спільні з йонами кристалу, але й ізоморфні з ним, наприклад, йони Cl– або Br–. Легко бачити, що в результаті добудовування на поверхні мікрокристалу утворюється подвійний електричний шар, будова якого узгоджується з теорією Штерна. При цьому, коли кристал AgI знаходиться в розчині KI, потенціалвизначальним йоном буде I–, а протийоном – К+. Коли ж мікрокристалик AgI знаходиться в розчині AgNO3, потенціалвизначальним йоном буде Ag+, а протийоном – NO3–.
Суттєво відзначити, що, як хімічна, так і фізична теорії будови міцели призводять до одних і тих самих висновків, а саме до того, що йони електроліта-стабілізатора перешкоджають дальшому росту кристалу, надають йому заряд і тим самим сприяють агрегативній стабільності колоїдної системи.
На основі вищевикладеного можна уточнити будову міцели різних золів і виразити будову спеціальними формулами.
Звернемось для прикладу до міцели золя AgI, що знаходиться в інтерміцелярній рідині, яка являє собою розбавлений розчин KI . Враховуючи будову ПЕШ, що утворюється на поверхні дисперсної фази згідно з теорією Штерна, і, користуючись правилом Паннета-Фаянса
С
труктуру
кристалічної гратки можуть добудовувати
тільки ті йони, які входять до її складу
будову міцели можна представити схемою, зображеною на рис. 3.31.
Всередині міцели знаходиться мікрокристалик, що складається з молекул AgI. Цю частину молекули називають агрегатом. На поверхні кристала знаходяться йони, що надають йону електричний заряд (потенціалвизначальні йони). Агрегат разом з адсорбованими на ньому потенціалвизначальними йонами становить ядро міцели. В безпосередній близькості від ядра в адсорбційному шарі знаходиться частина протийонів K+, які настільки міцно зв’язані електростатичними й адсорбційними силами, що в електричному полі вони рухаються разом з ядром до аноду. Відзначимо, що ці протийони K+ разом з еквівалентним числом ПВЙ I– формально можна розглядати як недисоційовані молекули.
Ядро разом з частиною міцно зв’язаних з ним протийонів називають колоїдною частиною або гранулою.
Решта протийонів, які знаходяться ближче до периферійної частини міцели, утворюють дифузійний шар міцели. Завдяки послабленню з відстанню кулонівських і адсорбційних сил ці йони відносно вільні і в електричному полі рухаються уже до катоду. Межа між дифузійним шаром і гранулою, за якою міцела “розривається” при електрофорезі, називається площиною або межею ковзання.
Будову міцели можна представити також зручною для написання формулою. Наприклад, для золя AgI, міжміцелярною рідиною якого є слабкий розчин KI (рис. 3.31,а), можна написати таку формулу міцели:
де
– число молекул AgI
в агрегаті,
– число ПВЙ,
– число протийонів у адсорбційній
частині ПЕШ,
– число протийонів в дифузній частині
ПЕШ. Як правило
.
Таким же чином можна зобразити і міцелу золя з позитивно зарядженою гранулою, наприклад, міцелу золя AgI в слабкому розчині AgNO3 (рис.3.31,б).
.
В даний час поширилось уявлення про те, що в ПЕШ на поверхні оксидів, що знаходяться в розчині, як ПВЙ виступають йони H+ або OH– залежно від кислотності середовища.
В результаті переважаючої адсорбції одного з цих йонів поверхня оксиду набуває відповідного заряду, причому знак заряду поверхні в тій чи іншій області pH визначається кислотно-основними властивостями оксидів. Наприклад, силіцій гідроксид володіє яскраво вираженими кислотними властивостями і тому в широкій області pH (вище ізоелектричної точки, рівній 2,0 мВ) його поверхня заряджена негативно:
.
Гідроксид заліза має значні основні властивості, що зумовлює позитивний заряд його поверхні аж до нейтральної області pH:
.
Особливо помітно впливає pH середовища на зміну знаку і величини заряду поверхні амфотерних оксидів. Наприклад, Al2O3 в кислому середовищі має позитивно заряджену поверхню:
.
В лужному середовищі вона заряджена негативно:
.