3.30 Сурет периодтты екіеселі микроторлы бейнеде

ФКТ басты ерекшелігіне жарық энергиясының толқыны дефектор бойымен таралады, ал толқынның өзі көлденең ТЕ01 және ТМ01 түрінде болады.

ФКТ ның коп қолданыста қолданылуы ол- жарық талшықтарының үлкен аудандарда қуатты лазермен қақтыысуында. Олар лазерлі коммутация және оптикалық күшейткіш құрылғылардың жоғарғы эффкті жіпшелері мен ерігіш бұтақшаларында(сплавный разветвитель) қолданылады.

ФКТ опто талшықты элементтер үшін тиімді, онда олар талшық бөлігі және легрленген эрбием ретінде қолданылып. Соңғы жаңалықтар ретінде үлкен диаметрлі тесікті(отверстие) қабықшада бірнеше концентрлі ауалы қабықшадағы жарық толқынының қуатты лазер диодының үлкейюін(накачка) , ФКТдағы қабықша сыртына ауамен бағыттауында қолданады. Бұндай күшейткіштер жоғарғы қуаттарға жетумен қатар алынған энергияны түрлендіріп, информацияланған сигналды сызықты режимде сақтайды.

3,17

Шыны талшықты және коаксальді мысты кәбільдердің салыстырмалы сипаттамалары

3 тараудың қорытындысы ретінде бұрын магистральді байланыста , SiO₂ шыны талшықты негізінде қолданған, коаксальді мысты кәбільдердің параметрлерін 3,1 таблицада көрсетейік.

3.18

Лазерлі шашырау әсерімен оптоталшықты жарықжеткіштердің бұзылуы

Үлен қуатты Опто талшықты күшейткіштің коп қолдануы салдарынан, бір талшықты жарық таратқыш 1 ватт шамасына жетіп қалды. Ол жарықжеткіш талшықтарының қирауына әкеледі.

Оптикалық толқын разряды- шыны кварц негізіндегі талшықты жарықжеткіште лазерлі сәуле өзекше бойында таралады. Ол көрініс былайша орындалады: жарықжеткіш өзекшесінің бойында белгілі бір себептермен ақ немесе көгілдір жарық пайда болады, ол лазерлі жарыққа жарықжеткіш бойында 1м/с жылдамдықпен қарама қарсы қозғалады. Жарықжеткіш толқыны өткеннен кейін сыртқы қабаты зақымданбаған сияқты болады, алайда ішкі өзекшесінде бірнеше микрон өлшемді шариктер пайда болады. Бұл процесс жарықжеткіш бетінің бұлғануынан, жарықжеткіш бетінің металл бетімен беттесуінен, жарықжеткіштің электрлі доға бөлігінде қызуынан пайда болады. Оптикалық разряд толқынының пайда болуы,лазерлі таралудың бастапқы интенсивтілігі , жарықжеткіштің оптикалық өзекшесінің диаметрі мен толқын таралудың ұзындығына тәуелді.

Басқаша айтқанда жарықжеткіш талшығы таралуының бұзылуы халькогенді және флюординді шыныларға байланысты. Бұзылу басталғаннан кейін оптикалық разряд бөлігінде толқынның құрылымдарының пайда болуы байқалмайды,керісінше көлденең қималарда жарықжеткіштердің толық қирауын көреміз. Жақын және бастапқы, қуатты лазерлі таралуда, полимерлі қабықша бұзылмай қираған өзекше және қабықша соның ішінде қалады. Қуатты оптикалық таралудың температурасы жарықжеткіштің беткі қабатында өскен сайын, халькогенді шынылау температурасына (185)және флюридті шыны температурасына(265) жетеді.

Лазерлі таралу әсерінен жарықжеткіштің қирауы оптоталшықты байланыстағы максималды қуаттың таралуын шектейді. Өзекшесі 10мкм шыны кварц негізіндег бірмодалы жарықжеткіштерде максималды қуат 1,5 ВТ дейін шектелген, ал халькогенді және флюординді шыны жарықжеткіштердегі жарықжеткіш қуаты сәйкесінші бірқатар төмен болады.

4 бөлім

Когерентсіз сәулелену аспаптары

4.1

Жасанды жарық көздері

Бұрын жасанды жарық көздерінің қорек кқздері рітінде электрлі лампаларды, люминесенциялық лампаларды, газдалған лампалар мен буға толы лампаларды, неонды лампаларды қолданған.

Олардың жарық шығаруы ұзын жолақты жоғарғы диапазонды спектр толқынындағы, көрінетін аймақтан тыс шығатын обылысында жатыр.

Жартылай өткізгіштің соңғы уақыттағы үлкен жетістіктерінің біріне жасанды жарыққа жататын жарық диодын(светадиод) жатқызуымызға болады. Олардың жартылай өткізгіштегі ерекшелігі ретінде шығарылатын жарықтың жіңізшке спектрлі диапазон жиілі. 4,1 суретте көрсетілген