Кривые кажущегося сопротивления бк против пластов конечной мощности. Форма кривых.

Кажущееся удельное сопротивление ρ_к, измеренное зондом бокового каротажа, зависит от типа и характеристики зонда (L_общ, L, q), удельных сопротивлений пласта ρ_п, вмещающих пород рВм, зоны проникновения ρ_зп, промывочной жидкости ρ_с, а также от геометрических факторов этих сред. В цепь электрода А₀ включены при этом последовательно ρ_с, ρ_зп и ρ_п.

С учетом полного объема пространства, окружающего зонд, измеряемое кажущееся сопротивление против однородного мощного пласта

где G_c, G_зп, G_п — геометрические факторы соответствующих частей пространства, которые зависят от длины проводника и его сечения. Сумма всех геометрических факторов составляет полный объем изучаемого пространства и равна единице. Как видно, ρ_к в боковом каротаже, как и при замере нефокусированными зондами, зависит от ρ_п, ρ_с, d_с, D, h, ρ_вм.

Характерными (существенными) значениями ρ_к против однородного пласта являются экстремальные (максимальные в пластах высокого сопротивления и минимальные в пластах низкого сопротивления). Для пачки чередующихся тонких прослоев, максимальное и минимальное сопротивления которых различаются не более чем в 2,5 раза, существенным является среднегармоническое (или продольное) сопротивление

где h— мощность пласта (пачки); h_i, р_{к i} — соответственно мощность и кажущееся сопротивление прослоев пласта (пачки). При отношении максимальных и минимальных значений сопротивлений, меньшем 1,4, для упрощения расчета принимают ρ_{к. ср г}=ρ_{к. ср}. Величины рк. ср. г и ρ_{к. ср} определяют по кривой сопротивления БК, как это показано на рис. 37.

В показания ρ_к, полученные нецентрированным зондом псевдобокового каротажа при ρ_п>100 ρ_с и d_c>0,2 м, вносят исправления за влияние эксцентриситета скважинного прибора с помощью специальной палетки [1].

На рис. 38 показаны характерные кривые сопротивления трехэлектродного бокового каротажа. Как видно, при одинаковом удельном сопротивлении вмещающих пород кривые КС против однородных пластов высокого сопротивления отмечаются максимумами, которые принимают формы острой пики против тонких пластов (h≤4d_c); против мощных пластов (h>8d_c) наблюдается горизонтальный интервал в средней части (рис. 38,а). Если породы, подстилающая пласт и перекрывающай его, имеют различное сопротивление, то максимум против пласта высокого сопротивления становится асимметричным, наблюдается снижение сопротивления со стороны породы меньшего сопротивления (рис. 38,б). При постепенном изменении сопротивлений отдельных пластов форма кривой принимает ступенчатый вид (рис. 38,в). Против пачки пластов, представленной породами разного сопротивления, кривая характеризуется чередованием симметричных максимумов и минимумов (рис. 38,г). Против проницаемых пластов с проникновением ПЖ форма кривых КС почти соответствует форме кривых для однородных пластов. С увеличением диаметра зоны повышающего проникновения наблюдается заметное увеличение сопротивления (рис. 38, д).

Границы пластов высокого сопротивления соответствуют точкам на спаде кривой с определенным значением кажущегося удельного сопротивления (граничное сопротивление ρ_{к. гр}). Величина ρ_{к. гр} с достаточной для практики точностью аппроксимируется выражением ρ_{к. гр}/ρ_{к. вм} = 2ρ_к/(ρ_к + ρ_{к. вм}). На практике границы таких пластов отбивают в начале крутого подъема.

Форма кривых КС для одиночных пластов, зарегистрированных многоэлектродными зондами, в основном такая же, как и в случае БК-3. Границы пластов высокого сопротивления на кривых КС многоэлектродных зондов отбивают на расстоянии L/2 выше середины подъема кривой (в кровле) и ниже (в подошве) пласта.

В неоднородном разрезе на показания БК кроме величин ρ_п и d_c существенное влияние оказывают: зона проникновения (ρ_зп и D); мощность пласта h и удельное сопротивление вмещающей среды ρ_вм.