
- •Теплопроводность. Конвекция
- •1.Теплопроводность
- •1.1.Общие положения
- •1.1.1.Температурное поле
- •1.1.2. Температурный градиент
- •1.1.3. Тепловой поток. Закон Фурье
- •1.1.4.Коэффициент теплопроводности
- •1.1.5. Общее дифференциальное уравнение теплопроводности
- •1.1.6. Условие однозначности решения
- •1.2.Стационарная теплопроводность
- •1.2.1.Теплопроводность плоской стенки при граничных условиях первого рода
- •1.2.2. Теплопроводность плоской стенки при граничных условиях третьего рода (теплопередача через плоскую стенку)
- •1.2.3. Критический диаметр тепловой изоляции
- •1.2.4. Способы интенсификации теплопередачи
- •1.3.Нестационарные процессы теплопроводности
- •1.3.1.Физическая сущность процессов
- •1.3.2.Решение дифференциального уравнения теплопроводности в критериальном виде
- •1.3.3.Понятие тонкого и массивного тела
- •1.3.4.Нагрев тел при граничных условиях третьего рода
- •1.3.5.Анализ решения уравнения Фурье
- •1.4.Примеры решения задач по разделу «Теплопроводность»
- •2. Конвекция
- •2.1.Общие сведения о конвективном теплообмене
- •2.2. Математическое описание конвективного теплообмена
- •2.3.Критериальные уравнения конвективного теплообмена
- •2.4. Теплоотдача при свободной конвекции
- •2.4.1. Характер свободного движения потоков в большом объеме
- •2.4.2.Расчетные зависимости конвективного теплообмена в большом объеме
- •2.4.3.Теплообмен свободной конвекцией в ограниченном объеме
- •2.5.Конвективный теплообмен при вынужденном движении теплоносителя
- •2.5.1. Факторы, влияющие на конвективный теплообмен при вынужденном движении теплоносителя
- •2.5.2. Расчетные зависимости для определения коэффициентов теплоотдачи при вынужденном движении теплоносителя в каналах круглого сечения
- •2.5.3. Конвективный теплообмен при вынужденном внешнем обтекании тел
- •2.6.Примеры решения задач по разделу «Конвекция»
2.5.2. Расчетные зависимости для определения коэффициентов теплоотдачи при вынужденном движении теплоносителя в каналах круглого сечения
При
ламинарном течении любой жидкости
(Re<
)
для определения среднего коэффициента
теплоотдачи рекомендуется следующая
расчетная формула:
(2.30)
Здесь
теплоотдача существенно зависит от
интенсивности свободной конвекции,
которая определяется значением критерия
Грасгофа
Значение
поправочного коэффициента
зависит от отношения длины канала к
его диаметру
и может быть определено с помощью табл.
2.4. Из таблицы видно, что стабилизация
потока наступает на расстоянии 50
диаметров трубы от входного сечения.
За определяющую температуру в формуле
(2.30) принята средняя температура потока,
за определяющую скорость – средняя
скорость потока, а за определяющий
размер – экви-валентный диаметр канала.
Сомножитель (
/
)
учитывает направление теплового потока,
причем
вычисляется по температуре потока, а
-
по температуре стенки.
Таблица 2.4
Зависимость
поправочного коэффициента
от (
)
Значение критерия Re |
Отношение |
||||||||
1 |
2 |
5 |
10 |
15 |
20 |
30 |
40 |
50 |
|
|
1,90 |
1,70 |
1,44 |
1,28 |
1,18 |
1,13 |
1,05 |
1,03 |
1 |
|
1,51 |
1,40 |
1,27 |
1,18 |
1,13 |
1,10 |
1,04 |
1,02 |
1 |
|
1,28 |
1,22 |
1,15 |
1,10 |
1,08 |
1,06 |
1,03 |
1,02 |
1 |
|
1,14 |
1,11 |
1,08 |
1,05 |
1,04 |
1,03 |
1,02 |
1,01 |
1 |
При
развитом турбулентном режиме
расчетная формула для среднего
коэффициента теплоотдачи имеет следующий
вид:
(2.31)
За
определяющую температуру здесь принята
средняя температура газа (жидкости), а
за определяющий размер – эквивалентный
диаметр
.
Соотношение
(2.31) применимо к трубам любой формы
поперечного сечения: круглого, квадратного,
прямоугольного
кольцевого (
)
и др. и для всех упругих и капельных
жидкостей при
и
Оно справедливо и для каналов сложного поперечного сечения, когда в трубе большого диаметра расположена одна или несколько труб меньшего диаметра (продольное омывание).
Множитель ( / ) представляет собой поправку, учитывающую зависимость физических свойств теплоносителя (в основном вязкости) от температуры. В зависимости от направления теплового потока эта поправка может быть как больше, так и меньше единицы.
Из
анализа (2.31) следует, что при турбулентном
режиме течения коэффициент теплоотдачи
в наибольшей степени зависит от скорости
движения теплоносителя
и его плотности
пропорционально (
)
.
Далее теплоотдача зависит от физических
свойств среды и изменяется пропорционально
где
-
коэффициент теплопроводности
теп-лоносителя;
-
его теплоемкость;
- коэффициент динамической вязкости.
Влияние
геометрического размера канала на
теплоотдачу определяется зависимостью
~
,
т.е. это влияние оказывается относительно
слабым.
Для
воздуха (или двухатомных газов) соотношение
(2.31) упрощается (
и
/
)
и принимает вид:
(2.31,а)
В ряде случаев можно с небольшой погрешностью воспользоваться более простой формулой:
(2.32,а)
Коэффициент зависит от температуры и выбирается по табл. 2.5.
Таблица 2.5
Значение коэффициента в зависимости от температуры
Температура среды, оС |
Воздух |
Дымовые газы |
||
(нагрев) |
(охлаждение) |
(нагрев) |
(охлаждение) |
|
0 |
2,86 |
3,74 |
2,89 |
3,76 |
400 |
3,48 |
4,55 |
3,92 |
5,16 |
800 |
3,98 |
5,19 |
4,67 |
6,14 |
1200 |
4,31 |
5,65 |
5,19 |
6,88 |
Все вышеперечисленные формулы не учитывают местных сопро-тивлений, шероховатости каналов и условий входа потока в канал. Известно, что повышение шероховатости приводит к увеличению коэффициента теп-лоотдачи только при турбулентном режиме движения. Влияние шерохо-ватости на теплообмен усиливается при увеличении величины критерия Рейнольдса.
Теплоотдача
в прямых трубах при переходном режиме
движения изучена слабо. Поэтому расчетные
зависимости здесь не приведены. Опы-тами
также установлено, что в изогнутых
трубах при прочих равных условиях
значение коэффициента теплоотдачи
выше, чем в прямых трубах вследствие
дополнительной турбулизации потока,
вызываемой центро-бежными силами.
Поэтому теплоотдача в змеевиках выше,
чем в прямых трубах, несмотря на то, что
переход ламинарного режима движения в
турбулентный затягивается до значений
величины критерия Рейнольдса 20000…30000.
Величина критического числа Рейнольдса
зависит от относительной кривизны
канала, под которой понимается отношение
внут-реннего диаметра трубы
к радиусу закругления
,
т.е.
.
Для змеевиков при
=
(2.33)
При
расчете теплоотдачи змеевиковых труб
при
можно воспользоваться вышеприведенными
формулами для прямых труб с вве-дением
поправочного коэффициента
,
величина которого определяется
кривизной трубы и может быть определена
по формуле:
=
(2.34)
Несколько
иначе выглядят расчетные формулы
конвективного теплообмена при малых
значениях критерия Прандтля (
).
Этот случай хараткерен для теплоотдачи
жидкого металла. Для жидких металлов
коэффициент температуропроводности
значительно превышает коэффици-ент
кинематической вязкости. В этом случае
толщина теплового погра-ничного слоя
значительно больше толщины
гидродинамического погранич-ного слоя.
Вследствие этого процесс молекулярного
переноса теплоты теп-лопроводностью
имеет большое значение не только в
пограничном слое, но и в ядре турбулентного
потока.
Расчет средней теплоотдачи в жидких металлах может быть произведен по формуле:
(2.35)
Формула
(2.35) проверена для турбулентного режима
движения потока и круглых прямых труб
при
.
Теплофизические свойства металла
выбираются по его среднеарифметической
температуре.
Если
отношение
,
то вычисленное значение коэффициента
теплоотдачи
умножается на поправочный коэффициент
,
величина которого
определяется по формуле:
=
(2.36)