
- •6.Сложение гармонических колебаний. Энергия гармонических колебаний.
- •8.Колебания в среде. Энергия, переносимая упругой волной.
- •2.Момент инерции тела. Момент импульса твердого тела.
- •7. Вынужденные колебания. Резонанс в механических системах.
- •14. Цикл Карно. Максимальный коэффициент полезного действия (кпд) тепловой машины.
- •3.Законы сохранения в физике. Сохранение импульса, момент импульса,энергия в механике.
- •4. Работа, мощность , энергия.
- •9. Уравнение волны. Звуковые волны. Стоячие волны.
- •5. Понятие о колебательных процессах. Амплитуда, круговая частота, фаза гармонических колебаний.
- •10.Давление идеального газа с точки зрения молекулярно-кинетической теории.
- •11. Молекулярно-кинетический смысл температуры.
- •12. Явления переноса в идеальном газе. Вязкость.
- •13. Первое и второе начала термодинамики.
- •15.Понятие электрического заряда. Взаимодействие зарядов. Закон Кулона.
- •16.Электростатическое поле, его напряженность.
- •17. Работа электростатического поля.
- •18. Понятие потенциала электрического поля. Связь потенциала с напряженностью электростатического поля.
- •19. Свойства проводников в электростатическом поле.
10.Давление идеального газа с точки зрения молекулярно-кинетической теории.
Молекулы взаимодействуют друг с другом посредством моле-кулярных сил. На далеких расстояниях — это силы притяжения, убывающие с увеличением расстояния, на близких — силы отталкивания, быстро возрастающие при сближении молекул. Расстояние между центрами сблизившихся молекул, на котором силы притяжения переходят в силы отталкивания, принимается за диаметр молекулы. В газах при нормальных условиях средние расстояния между молекулами еще велики по сравнению с их диаметрами. На таких расстояниях молекулярные силы очень слабы и не играют существенной роли. Молекулярные силы проявляются лишь на близких расстояниях порядка диаметров молекул. Под действием этих сил скорости сблизившихся молекул претерпевают значительные изменения как по величине, так и но направлению. Взаимодействия молекул на близких расстояниях называют столкновениями. Между двумя последовательными столкновениями молекула газа движется практически свободно, т. е. прямолинейно и равномерно. При каждом столкновении молекула газа почти мгновенно меняет направление своего движения, а затем движется с новой скоростью опять прямолинейно и равномерно, пока не произойдет следующее столкновение. Если газ в целом находится в покое (например, заключен в закрытом сосуде), то в результате столкновений устанавливается хаотическое движение, в котором все направления движения молекул равновероятны. Оно называется тепловым движением. Чем более разрежен газ, тем длиннее средний путь, проходимый молекулой между двумя последовательными столкновениями. Для достаточно разреженного газа, заключенного в сосуд, можно в первом приближении пренебречь размерами молекул и столкновениями их друг с другом. Надо учесть только столкновения молекул со стенками сосуда, в который газ заключен. В этом приближении молекулы газа могут рассматриваться как материальные точки, не взаимодействующие между собой и движущиеся прямолинейно и равномерно между каждыми двумя последовательными столк-новениями со стенками сосуда. Такая простейшая модель приводит к законам идеальных газов. Чтобы показать это, надо выяснить молекулярный смысл давления, температуры и внутренней энергии газа.
Давление газа на стенку сосуда есть результат ударов молекул газа об эту стенку. При каждом ударе молекула газа действует на стенку с определенной (с макроскопической точки зрения бесконечно малой) силой. Обратно направленная сила, с которой действует на молекулу стенка сосуда, заставляет молекулу отражаться от стенки. Если бы в сосуде содержалось всего несколько молекул, то удары следовали бы друг за другом редко и беспорядочно, и нельзя было бы говорить ни о какой регулярной силе давления, действующей на стенку. Мы имели бы дело с отдельными практически мгновенными бесконечно малыми толчками, которым время от времени подвергалась бы стенка. Если же число молекул в сосуде очень велико, то будет велико и числе ударов их о стенку сосуда. Удары станут следовать непрерывно друг за другом. Одновременно о стенку сосуда будет ударяться громадное количество молекул. Бесконечно малые силы отдельных ударов складываются в конечную и почти постоянную силу, действующую на стенку. Эта сила, усредненная по времени, и есть давление газа, с которым имеет дело макроскопическая физика.