10 Қабаттар жүйесінен шағылысу. Жеке жағдайлар.

Материаддық ортада ɛ_а , µ_а параметрлерімен бос зарядтар

болмай-ақ қойсын, ρ=0. Берілген ортада Ё және н комплекстік амплитудаларымен. Максвелл тевдеулерін қанағаттавдыратын электрмагнит толқыны тарайды:

а) в)

б) г) (3,13)

(3.13) тендеулер жүйесін Ё қатысты шешейік. Бұл үшін 2-тендеудің

екі бөліміне rot операциясын қолданщі, 1-тендеуден rot Н͞ өрнегін пайдаланамыз:

Еске алайық:

. div Ё = 0 болкшдықтан, онда

сонда (3.14)

Бүл Гельмгольц теңдеуі (Герман Гельмгольц неміс ғалымы (1821-1894жж)).

параметрін енгізейік

сонда (3.15)

Н үшін де үқсас тендеу шығаруға болатыны айқын

, (3.16)

Декарттық координаттар жүйесінде

Н͞ үшін бүл тендеулер ұқсас болып келеді.

Жеке жағдай үшін, , болғанда. Сонда бір ғана теңдеу қалады

(3.18)

, (3.19)

(3.20)

(3.21) теңдеуі таралу коэффиценті бар жазық электрмагнит толқынның теңдеуі ретінде ұсынылады

Бірінші қосынды сан z-тің көбею жағына жорғақтайтын толқын ретінде, ал екіншісі қарама-қарсы жаққа жорғақтайтын толқын ретінде есептеледі.

Жазық электрмагнит толқынның электр өрісінің кернеулігі

Магнит өрісінің кернеулігін мына теңдеу арқылы табуға болады:

Декарттық координаттар жүйесінде

Кейбір жеке жағдайлар

. (3.24)

Шығыны жоқ магнитдиэлектрикалық орта

Аз шығыны бар диэлектрик

Е жэне Н синфазды емес тербеледі, Zс-ның комплекстік сипаттамасы білдіреді, жылжу бұрышы ϭ/2 радианта тең, ягни соншалықты аз болғандықтан, оны практикада қолданбауға да болады.

11. Аса жоғары жиілікті құрылғылар. Толқындар түрлері: тасымалдау жолдары.Асқын өткізгіштегі электрмагнит толқындары.Сындық температурасынан төмен болатын температурадағы металлдармен қосылыстардың көбі асқын өткізгіштік қасиеттерге ие болады, мысалы, алюминий үшін . Қалыпты температураменсалыстырғанда асқын өткізгіштік күйіндегі заттың кедергісі есе аз болады.

Асқын ағымдылық қасиеттеріне ие болатын электрондардың қос-қостап жақындата тарту әсерінен асқын өткізгіштерде электрлік тоқ туады. Асқын өткізгіштерде электр өрісі жоқ, ал магнит өрісі үстінгі бетке терендігі ығыстырып шығарылады. Бүл үзындық Лондоновтың үзындығы деп аталады (неміс физиктеріне Ф. және Г. Лондонов арналған 1935 ж.).

Асқын өткізгіштік күйіндегі затта заряд тасушылардың екі түрі бар болады: қалыпты тасушылар және асқын өткізгіштік тасушылар. Толық тоқ тыгыздығының векторы:

(5.23)

(5.24)

мүндағы n

және S индекстері қалыпты және асқын өткізгіштік бөлікке қатысты.

(5.25)

мүндағы ϭ- заттың қалыпты меншікті өткізпштігі.

Бүл тендеу Лондонов тендеуі деп аталады.

Егер (5.26)

мүндағы В(0) - ауа асқын өткізгіштік шекара бөлігіндегі магнит индукциясы;

В(х) - .х тереңдігіндегі асқын өткізгіштіктің магнит индуіщиясының мөлшері.

(5.27)

асқын өткізгіштік бөлігіндегі тоқ тығыздығы.

• - асқын өткізгіштіктегі тоқтың қалыпты қүраушьшьщ тығыздығы

(5.28)

Мундагы

Комплекстік меншікті өткізгіштік

(5.29)

Тәжірибе жүзінде .

Толқындық кедергінің ақиқат қүраушысы:

(5.30)

Толық толқындық кедергі (5.31)

Жиіліктік дисперсиялы ортадағы электрмагниггік толқындар

Жақсы өткізгіш ортада

(5.1)

яғни, фаза коэффицентімен әлсірету коэффиценті жиілікке тәуелді.

Фазалық жылдамдық та жиілікке тәуедді:

Толқын ұзындығы

жиілікке кері пропорционал.

Толқындьіқ кедергі:

(5.4).

Еніп кету терендігі немесе үстінгі қабаттың қалыңдығы дегеніміз -бастапқы металл -тәріздес ортамен салыстырғандағы жазық толқын амплшудасы есе кішірейетін d арақашықтығын айтамыз. A_м·d = l, Осыдан

(5.5)