Тізбектің біртекті бөлігі үшін ом заңы, толық тұйық тізбек үшін ом заңы, Толық тізбек үшін Ом заңы

мұндағы    – модулі өткізгіш элементінің dl ұзындығына тең, бағыты токпен сәйкес вектор,   –өткізгіштіңdl элементінен А нүк-тесіне жүргізілген радиус-вектор, r– радиус-вектордың модулі.   вектордың модулі: 

мұндағы  – ток бағыты мен   векторының арасындағы бұрыш.

Тогы бар шексіз ұзын түзу өткізгіштің магнит өрісі индукциясы.Бұл жағдайда қосындыны табу күрделі.Тогы бар өткізгішпен а қашықтықта орналасқан А нүктесіндегі магнит өрісін тудыратын индукция да Био-Савар-Лаплас заңы бойынша анықталады:

Ток элементінің аздығынан ( βі, Δβі өсімшесі аз) BD доғасын хордамен алмастыруға болады. Сонда | BD|= r _i Δβ_i Сонымен қатар,

| BD|= .Осыдан егер осыны Био-Савар-Лапас заңына қойсақ, онда | |= . болғандықтан, | | сонда | |

қосындысын интегралдау арқылы табуға болады.

Интегралдау әдісі 10-сынып бағдарламасынан тыс болғандықтан, біз тек соңғы нәтижені береміз, ол

| |= (10,17)

Тогы бар шексіз ұзын түзу өткізгіштің магнит өрісі индукциясының өрнегі пропорцияоналдық коэффициентінің сан мәнін Халықаралық бірліктер жүйесіне (SI) анықтауға мүмкіндік береді. SI жүйесіндегі негізгі бірлдіктердің бірі тог күшінің өлшем бірлігі ампер (А). Анықтама бойынша, ток күші ампер дегеніміз – вакуумде бір-бірінен 1м қашықтықта орналасқан екі түзу шексіз ұзын параллель өткізгіш бойымен ток өткен кезде ұзындығының әрбір метріне 2*10 Н өзара әрекеттесу күшін тудыратын электр тогының күші. 1-өткізгіштің магнит өрісінің күш сызықтары 2-өткізгіш тұрған жерде “бізден әрі бағытталған”

 Шексіз ұзын түзу тогы бар өткізгіштің магнит өрісінің индукциясы:

Тогы бар дөңгелек орамның цертріндегі магнит өрісінің индукциясы. Дөңгелек орамдағы I l элементін алайық ( 10.18-сурет) Био-Савар –Лаплас заңын қолданамыз: | |=k Бұл жағдайда векторлық қосынды жеңіл орындалады. Барлық злементтер үшін = 90 , шеңбердің центріне дейінгі қашықтық та бірдей R-ге тең. Ал әрбір элементтің индукция векторы _і сақинаның центрі арқылы өтетін және сақина жазықтығына перпендикуляр (бұранда ережесі «бізден әрі қарай»)

т үзу бойымен бағытталады.Сонда = _{=k’ 2} ал,

_{і =1}

= болғандықтан ,

_і=1

| _і| =k’

Е нді осы тогы бар дөңгелек орамның центрінен h қашықтықтағы магнит өрісінің индукциясын табайық. Бұл жағдайда векторлық қосындыны орындау қиын,бірақ симметрия тұрғысынан ток элементтері туғызатын магнит өрісінің индукциясы «векторлар конусын» құрып орналасады.

_і=1

Қосындысы Ох осіне перпендикуляр жазықтықта нөлге тең,ал Ох осіндегі

прекциялары осы ось бойымен бағытталады әрі өзара тең

_і=1

Био-Сава –Лаплас заңы бойыншы

Мұндағы

a ламыз. _i=1

Табамыз.Немесе

^{і =1}е скеріп і =1

аламыз.Алынған формуланың шектік жағдайларын зерттейік.

1 )һ 0 кезде яғни ол тогы бар дөңгелек орамның центріндегі магнит өрісі индукциясымен сәйкес келеді.

2 ) һ кезде (осылай болуы керек)

Заттың магниттік қасиеттері

Барлық физикалық денелер магниттеліп магнит өрісінің әсерін алады. оларды магнетиктер деп атайды.

Магниттелу – сыртқы магнит өріснің әсерінен дененің магнит моментінің өзгеру процессі. Магнетиктің әр нүктедегі магнитттелу дәрежесі магниттелу векторымен (магниттелу екпінділігі) сипатталады. Біртекті магнитттелуде векторы заттың бірлік көлемінің магнит моменті мағынасында болады. Заттың магниттік қасиеттері оны құрайтын бөлшектердің қасиеттеріне, агрегатттық күйіне тәуелді.

Атомдар құрамындағы элементар бөлшектер – электрондар, протондар, нейтрондар өзінің меншікті магнит моменттеріне ие болады. Атомның (ионның) меншікті моменті оның барлық электрондарының меншікті моменттерінің, ядроның меншікті моменттерінің және орбитальдық қозғалысының меншікті моменттерінің векторлық қосындысына тең болады.

магнит моменті нольге тең атомдар немесе иондар сыртқы магнит өрісі болмағанда диамагнитті деп аталады. Атом (ион) парамагнитті деп аталады, егер өріс болмаған жағдайда ≠0 болғанда.