
- •Основные сведения об электрических процессах в диэлектриках
- •Коэффициент ударной ионизации
- •Фотоионизация
- •Термоионизация
- •Лавина электронов и условие самостоятельности заряда
- •Разряды в воздушных промежутках при постоянном и переменном напряжениях
- •6.2. Развитие разряда и начальные напряжения промежутков с неоднородным электрическим полем.
- •Основные свойства и электрические характеристики внешней изоляции электроустановок
- •Общая характеристика внешней изоляции
- •2. Назначение и типы изоляторов
- •Опорные стержневые изоляторы
- •Опорные штыревые
- •Влияние характеристик атмосферного воздуха на разрядные
- •Разряды в воздушных промежутках при грозовых и коммутационных импульсах
- •Разряд в воздухе вдоль поверхности твердого изолятора
- •2 Развитие разряда и напряжения перекрытия изоляторов при неблагоприятных атмосферных воздействиях.
- •Электрические характеристики внутренней изоляции.
- •Электрическая прочность внутренней изоляции.
- •1.Общие свойства внутренней изоляции.
- •1.1.Зависимость электрической прочности внутренней изоляции от длительности воздействия напряжения.
- •1.2.Самовосстанавливающаяся изоляция
- •1.3.Влияние на внутреннюю изоляцию тепловых, механических и других воздействий
- •2.Основные виды внутренней изоляции
- •2.1. Комбинированная изоляция
- •2.2 Маслобарьерная изоляция (мби)
- •2.4.Твердая изоляция (ти)
- •Электропроводность диэлектриков
- •Молния - как источник грозовых перенапряжений
- •Электрические характеристики молнии
Термоионизация
При значительном повышении температуры газа кинетическая энергия нейтральных частиц возрастает настолько, что становится возможной ионизация при их столкновении. Одновременно с ионизацией происходит рекомбинация заряженных частиц. Если наступает равновесие, то есть в единицу времени возникает и рекомбинирует одинаковое число заряженных частиц, то такое состояние газа можно характеризовать определённой степенью ионизации.
(2.27)
где Nи – концентрация ионизированных частиц;
N – общая концентрация частиц.
Степень ионизации газа при заданной температуре может быть рассчитана по формуле Саха (индийский учёный)
(2.28)
где Р – давление, мм.рт.ст.;
к– постоянная Больцмана, эВ/К;
Wи – энергия ионизации.
Газ в котором значительная часть частиц ионизирована, называется ПЛАЗМОЙ. Ионизация положительно и отрицательно заряженных частиц в плазме примерно одинаковы. Плазма – это четвёртое состояние вещества при высоких температурах.
Лавина электронов и условие самостоятельности заряда
Рассмотрим промежуток между 2-мя электронами в газе. Если в промежутке появляется электрон то, двигаясь к аноду, при достаточной напряжённости электрического поля он может при столкновении ионизировать молекулу газа. Образовавшийся при этом свободный электрон вместе с начальными ионизирует новые молекулы. Число свободных электронов будет непрерывно возрастать. Процесс нарастания числа электронов, движущихся в электрическом поле по направлению к аноду, получил название лавины электронов.
(2.29)
где n – число электронов в лавине прошедших расстояние х;
эф - эффективный коэффициент ударной ионизации.
При своём движении лавина электронов расширяется вследствие диффузии и электростатического расталкивания.
На рис.1 показаны зависимости диффузного и электростатического радиусов от пройдённой лавиной электронов пути в однородном поле с Е0=30 кВ/см при нормальных атмосферных условиях.
Рис. 1. Зависимость диффузионного (1) и электростатического (г) радиусов лавины от пройденного ею пути в воздухе при Е0=30кВ/см.
При числе электронов n<104105 радиус лавины определяется в основном диффузией, а при n>105106 – электростатическим расталкиванием.
В процессе ионизации одновременно с электронами образуются положительные ионы. Вследствие значительной разницы в подвижностях электронов и ионов за время движения лавины до анода положительные ионы практически остаются на месте их возникновения. Концентрация положительных ионов равна
(2.30)
где r – электростатический или диффузионный радиус лавины.
В природе постоянно действуют такие ионизаторы, как космические частицы, радиоактивное излучение Земли, ультрафиолетовое излучение Солнца. Благодаря им в промежутке между электродами непрерывно возникают свободные электроны. Движение заряженных частиц в промежутке создаёт ток разряда между электродами. Если исключить действие внешнего ионизатора, ток в промежутке прекратится. Такой процесс, для поддержания которого необходим внешний ионизатор, называется несамостоятельным разрядом.
Для того чтобы разряд стал самостоятельным, необходимо, чтобы в результате развития первоначальной лавины появился по крайней мере один вторичный электрон, способный создать новую лавину. Таким образом, условие самостоятельности разряда можно записать в общем виде как
(2.31)
или с учётом (2.29) получим
,
где - коэффициент вторичной ионизации; L– расстояние между электродами.
В случае однородного поля
.
Напряжение, при котором в промежутке выполняется условие самостоятельности разряда, называют начальным.
С достаточной степенью точности можно считать, что
Поэтому условие самостоятельности разряда для неоднородного поля
для однородного поля
Лекция 4