
- •1. Плоска електромагнітна хвиля. Енергія електромагнітних хвиль.
- •1. Плоска електромагнітна хвиля
- •2. Світлова хвиля. Хвильова оптика
- •3. Фотоелектричні поняття й одиниці
- •4.Закони лінійної оптики. Геометрична оптика
- •2. Оптична різниця ходу. Умови інтерференційних максимумів і мінімумів.
- •3. Способи спостереження інтерференції світла.
- •4. Інтерференція світла в тонких плівках
- •6. Додаток. Нерелятивістський ефект Доплера
- •2. Принцип Гюйгенса-Френеля. Зони Френеля
- •3. Дифракція Френеля від колового отвору і колового диска.
- •4. Дифракція Фраунгофера від щілини
- •5. Дифракційні ґратки
- •6. Дифракція рентгенівського випромінювання
- •6. Голографія
- •Дифракція рентгенівського випромінювання?
- •Поляризація при відбитті та заломленні світла на межі двох діелектриків
- •Поляризація при подвійному променезаломлення
- •Поляризаційні пристрої
- •Кристалічна пластина між двома поляризаторами
- •Штучне подвійне променезаломлення
- •Обертання площини поляризації
- •Штучне подвійне променезаломлення.
- •Нормальна і аномальна дисперсія. Групова швидкість
- •Електронна теорія дисперсії світла
- •Поглинання світла
- •Розсіювання світла
- •Ефект Вавілова-Черенкова
- •Розсіювання світла.
- •Ефект Вавілова-Черенкова.
- •Визначення поглинальної здатності тіла :
- •Закон Кіргофа
- •Закон Стефана-Больцмана
- •Закон зміщення Віна
- •Поняття рівноважного випромінювання
- •Формула Релея-Джинса
- •Формула Планка
- •2. Фотоефект
- •3. Фотони. Дослід Боте
- •4. Тиск світла
- •5. Ефект Комптона
- •6. Межі застосування класичної теорії
- •Тиск світла.
- •Ефект Комптона.
3. Дифракція Френеля від колового отвору і колового диска.
Поставимо на шляху сферичної світлової хвилі непрозорий екран з отвором радіусом r0. Закріпимо екран так, щоб перпендикуляр з джерела світла S, попав у центр отвору (Рис. 1.3.5) та в точку Р.
Рис. 1.3.5
(1.3.8)
де m - ціле число, то отвір залишить відкритим рівно m перших зон Френеля, побудованих для точки Р.
А число відкритих зон встановлює рівняння
m=
Тоді амплітуда буде дорівнювати
А=А1-А2+А3-А4+....АmА/2
Перед Аm ставимо знак плюс якщо m не парне, а мінус - якщо m парне.
А=
+
(парне)
А=
+
-Аm
(не
парне)
Амплітуди від 2-х сусідніх зон майже однакові. Тому ( ) - Аm можно замінити на - . В результаті отримуємо:
А= ± (1.3.9)
Для малих m Аm мало відрізняється від А1. Тому при непарних m амплітуда в точці Р майже дорівнює А1 , а при парних = 0.
Перешкода з отвором, що відкриває непарне число зон, приводить до збільшення амплітуди майже в 2 рази, а інтенсивність - в 4 рази.
Pис. 1.3.6
Дифракційна картина
Як результат того, що отвір знаходиться симетрично до Р, S, освітленість в різних точках екрану буде залежати від r відстані до P. В цій точці, інтенсивність досягає максимума або мінімума - залежить від того, яким (парним/непарним) буде число відкритих зон Френеля.
Нехай для т. Р відкрито 3 зони Френеля (Pис. 1.3.6а). Якщо зміститься по екрану в т. Р’, то третя зона частково зачинеться і при цьому частково відкриється 4-а зона (Pис. 1.3.6б), в т. Р’ буде зменшення амплітуди. Якщо зміститься в т. Р”, то закриється частково 2-а и 3-а зони, але відкриється не тільки 4-а ще й 5-а зона (Pис. 1.3.6в), , в т. Р’’ будемо спостерігати збільшення світла. Таким чином, дифракційна картина від круглого отвору має вигляд світлих и темних кілець, причому у центрі буде світла пляма (максимум), якщо в отворі - непарне число зон, чи темне, якщо парне число зон Френеля. Якщо екран перемістити вдаль лінії SР, то на ній буде чередуватись. Якщо m < 1, то на екрані - світла пляма. Якщо m→∞, то дифракційна картина буде спостерігатися на границі геометричної тіні.
Дифракція від колового диску
Рис. 1.3.7
Нехай диск закриває m перших зон Френеля. Тоді амплітуда результуючого коливання в т. Р
(1.3.10)
згідно
тобто
в т. Р
спостерігається
інтерференційний максимум (світля
пляма).
Якщо
змістити по екрану
в т. Р’,
то закриється
частина
(m+1)-й
зони,
але
відкриється частина
(m+2)-й
зони.
Отже,
в т. Р’
буде мінімум (темне кільце).
При зсуву
в т. Р” перекриється
частина
(m+2)-й
зони
та
одночасно
відкриється
частина
(m+3)-й
зони,
і
в т. Р"
буде
максимум. Таким чином,
дифракційна
картина на круглому
дискові
має
вигляд чергующих
світлих
и темних
кілець.
У
центрі картини
завжди
знаходиться світла пляма.
Якщо m <
1, то
диск не дає геометричної тіні –
освітленність екрану
однакова.
Якщо m→∞,
то дифракційна
картина спостерігається
на границі
геометричної
тіні,
а в т. Р
практично
темна
пляма,
оскільки.
.
Переміщення
екрану
вздовж
лінії SР не
змінює
картину на екрані.