- •1. Статика. Основные понятия и аксиомы. Сила, система сил, эквивалентная система, равнодействующая.
- •15. Понятие о ферме. Определение статической определимости плоских ферм. Аналитические методы расчета плоских ферм, примеры.
- •2. Связи и их реакции. Понятие свободного и несвободного тела, активные силы. Виды реакций связей. Аксиома связей.
- •3. Сложение сил. Система сходящихся сил. Главный вектор системы сил. Разложение сил по двум и по трем направлениям.
- •4. Проекция силы на ось и проекция силы на плоскость. Аналитический способ задания сил. Аналитический способ сложения сил.
- •5. Равновесие системы сходящихся сил. Теорема о трех силах. Понятие о статической определимости системы сил.
- •6. Момент силы относительно центра. Свойства момента силы
- •7. Теорема Вариньона о моменте равнодействующей..
- •9. Теорема об эквивалентности пар. Следствия
- •10. Сложение пар, лежащих в одной плоскости. Условие равновесия пар.
- •11. Теорема о параллельном переносе силы. Аналитические условия равновесия произвольной плоской системы сил.
- •12. Момент силы относительно центра как вектор. Вычисление момента силы с помощью векторного произведения.
- •13. Система сил произвольно расположенных в пространстве. Момент силы относительно оси. Частные случаи
- •14. Аналитические выражения для моментов силы относительно осей координат. Зависимость между моментами силы относительно центра и оси. Момент пары сил как вектор.
12. Момент силы относительно центра как вектор. Вычисление момента силы с помощью векторного произведения.
Момент силы относительно центра как вектор.. Момент силы F относительно центра О как характеристика ее вращательного эффекта определяется следующими тремя элементами:
модулем момента, равным произведению модуля силы на плечо, т. е. Fh; 2) плоскостью поворота ОАВ, проходящей через линию действия силы F и центр О; 3) направлением поворота в этой плоскости. Когда все силы и центр О лежат в одной плоскости, необходимость задавать каждый раз плоскость поворота ОАВ отпадает, и момент можно определять как скалярную алгебраическую величину, равную ±Fh, где знак указывает направление поворота.
Но в случае сил, произвольно расположенных в пространстве, плоскости поворота у разных сил будут разными и должны задаваться дополнительно. Положение плоскости в пространстве можно задать, задав отрезок (вектор), перпендикулярный к этой плоскости. Если одновременно модуль этого вектора выбрать равным модулю момента силы и условиться направлять этот вектор так, чтобы его направление определяло направление поворота силы, то такой вектор полностью определит все три элемента, характеризующие момент данной силы относительно центра О. Поэтому в общем случае момент mo(F) силы F относительно центра О (рис. 29) будем изображать приложенным в центре О вектором Мо, равным по модулю (в выбранном масштабе) произведению модуля силы F на плечо h и перпендикулярным к плоскости ОАВ, проходящей через центр О и силу F. Направлять вектор Мо будем в ту сторону, откуда поворот, совершаемый силой, виден происходящим против хода часовой стрелки. Таким образом, вектор Мо будет одновременно характеризовать модуль момента, плоскость поворота ОАВ, разную для разных сил, и направление поворота в этой плоскости. Точка приложения вектора Мо определяет положение центра момента. Выражение момента силы с помощью векторного произведения. Рассмотрим векторное произведение ОА x F векторов ОА и F (рис. 29). По определению, , так как модуль вектора Мо тоже равен 2 пл. ∆ ОАВ. Направлен вектор (ОА x F) перпендикулярно к плоскости ОАВ, в ту сторону, откуда кратчайшее совмещение ОА с F (если их отложить от одной точки) видно против хода часовой стрелки, т. е., так же, как вектор Мо. Следовательно, векторы (ОА x F) и Мо совпадают и по модулю и по направлению и, как легко проверить, по размерности, т. е. оба эти вектора изображают одну и ту же величину. Отсюдаили, где векторr=ОА называется радиусом-вектором точки А относительно центра О. Таким образом, момент силы F относительно центра О равен векторному произведению радиуса вектора r=ОА, соединяющего центр О с точкой приложения силы А, на саму силу. Этим выражением момента силы бывает удобно пользоваться при доказательстве некоторых теорем. С помощью векторного произведения Момент силы выражается равенством Mo = [rF], где r - радиус-вектор, проведённый из О в точку приложения силы.