50. Ток смещение. Второе уравнение Максвелла.
Согласно Максвеллу, если всякое переменное магнитное поле возбуждает в окружающем пространстве вихревое электрическое поле, то должно существовать и обратное явление: всякое изменение электрического поля должно вызывать появление в окружающем пространстве вихревого магнитного поля. Для установления количественных соотношений между изменяющимся электрическим полем и вызываемым им магнитным полем Максвелл ввел в рассмотрение так называемый ток смещения.
I) и смещения (Iсм) равны: Iсм =I.
Ток проводимости вблизи обкладок конденсатора
(поверхностная
плотность заряда s на
обкладках равна электрическому
смещению D в
конденсаторе (см. (92.1)). Подынтегральное
выражение в (138.1) можно рассматривать
как частный случай скалярного
произведения 
когда 
и dS взаимно
параллельны. Поэтому для общего случая
можно записать
Сравнивая
это выражение с 
(см.
(96.2)), имеем
(138.2)
Выражение (138.2) и было названо Максвеллом плотностью тока смещения.
51. Третье и четвертое уравнения Максвелла.
3. Теорема Гаусса для поля D (см. (89.3)):
(139.1)
Если заряд распределен внутри замкнутой поверхности непрерывно с объемной плотностью r, то формула (139.1) запишется в виде
4. Теорема Гаусса для поля В (см. (120.3)):
52. Ур-я Максвелла для эл. поля в интегральной форме
полная система уравнений Максвелла в интегральной форме:
53. Ур-я Максвелла для эл. поля в дифференциальной форме
полную систему уравнении Максвелла в дифференциальном форме (характеризующих поле в каждой точке пространства):
Если заряды и токи распределены в пространстве непрерывно, то обе формы уравнений Максвелла — интегральная и дифференциальная — эквивалентны.