
- •Глава 1. Введение.
- •§ 1.1 Вариация и ее свойства.
- •§ 1.2 Уравнение Эйлера.
- •§ 1.3 Функционалы вида
- •§ 1.4 Функционалы, зависящие от производных более высокого порядка
- •§ 1.5 Задача о брахистохроне.
- •§ 1.6 Задача Дидоны.
- •Глава 2.
- •§2.1 Тензор напряжения и деформации.
- •§2.2 Тензор дисторсии. Тензор деформаций.
- •§2.3 Тензор напряжений.
- •§2.4 Закон Гука.
- •§2.5 Тензор модулей упругости изотропной среды.
- •Глава 3. §3.1 Интегральные операторы в квантовой механике.
- •§3.2 Интегральный оператор канонического преобразования.
- •§3.3 Каноническое преобразование оператора.
- •§3.4 Унитарные инварианты в квантовой механике.
- •§3.5 Матричная форма задачи о линейном гармоническом осцилляторе (лго). Матричные элементы операторов в методе Шредингера и Гайзенберга (энергетическое представление).
- •§3.6 Уравнение Паули Мы писали волновое уравнение в виде
- •§3.7 Обменное взаимодействие
- •§3.8 Основное состояние атома гелия.
- •Факультатив
- •§1 Упругие волны в изотропной среде.
- •§2 Тензорная функция Грина волнового уравнения.
- •§3 Уравнение состояния квантового идеального газа. Обменные эффекты.
- •§4 Расчет параметров вырожденного электронного газа.
- •§5 Вырожденный Бозе-газ – квазиклассическое приближение.
- •§6 Плотность вероятности для энергии системы, описываемой каноническим распределением Гиббса.
- •§7 Аппроксимация Гауссовым законом распределения вероятностей для экстенсивного термодинамического параметра.
- •§8 Статистическое описание флуктуаций интенсивного термодинамического параметра.
- •§9 Случай нескольких термодинамических параметров.
- •§10 Многомерное Гауссово распределение.
- •§11 Расчёт флуктуаций термодинамических величин.
- •§12 Расчет термодинамических величин вырожденного Бозе-газа.
- •§13 Расчёт основных термодинамических величин фотонного газа.
- •§14 Метод (представление) Шредингера. Оператор эволюции и его свойства.
- •§15 Метод (представление) Гайзенберга. Уравнение движения для оператора.
- •§17 Уравнение Шредингера в матричной форме.
- •§18 Энергетическое представление в случае дискретного спектра: волновая функция, оператор и их свойства.
- •§19 Энергетическое представление в случае дискретного спектра: методы Шредингера и Гайзенберга.
- •§20 Операторы рождения и уничтожения в задаче о лго (линейном гармоническом осцилляторе).
- •§21 Свойства оператора рождения и уничтожения.
- •§22 Волновая функция в - представлении.
- •§23 Оператор f в - представлении.
- •§24 Операторы рождения и уничтожения частиц.
- •§25 Схема Юнга квантовой механики.
§15 Метод (представление) Гайзенберга. Уравнение движения для оператора.
Существует подход Гайзенберга: рассмотрим волновую функцию как волновую функцию в некоторый момент времени , т.е. -функция фиксированная во времен.
,
тогда
,
где
- функция в представлении Шредингера.
- функция в представлении Гайзенберга.
Но система меняется во времени. Тогда изменение квантовой системы должно быть связано с изменением оператора .
Из унитарности следует
.
Напомним, что в теории представления было следующее. Преобразование функции
порождает следующее преобразование оператора
.
Как мы видим в представлении Гайзенберга
функция
явно от времени не зависит, но тогда от
времени зависит оператор
.
А в подходе Шредингера была явная зависимость волновой функции от времени, а оператор от времени явно не зависел.
Дифференцируем оператор
по времени
(**)
теперь запишем уравнение для оператора эволюции
Сопряженное уравнение
Тогда имеем
,
.
Подставляем эти уравнения в (**), получаем
={теперь видно, что в каждом слагаемом
есть
и
,
а их можно вынести за скобки}
={внутри квадратных скобок стоит оператор, над которым осуществляется преобразование, причем
,
}=
.
Получили уравнение движения для оператора
Представление Шредингера более физично и более распространено.
Представление Гайзенберга рассматривается только в некоторых системах.
При переходе из одного представления к другому результаты физических наблюдений не меняются. Эти представления унитарные инварианты.
Рассмотрим
.
Найдем
Производная от среднего есть средняя от производной.
Заметим, что под скобками <> можно писать как S, так и H, т.к. среднее инвариантно относительно преобразования.
§16 E – представление.
E – представление – это представление в котором матрица энергий диагональная. Так как оператор имеет дискретный спектр, то мы рассматриваем дискретный случай.
.
Здесь надо решить ЗШЛ в координатном представлении.
Матричный элемент
.
Матрица оператора :
.
Матрица энергий диагональна.
Мы говорим, что - функция - это функция полного набора динамических переменных и времени.
Если в качестве одной из переменных
возьмем энергию, то останется
переменная.
Рассмотрим
.
(*)
Часто пишут
,
хотя на самом деле
.
Будем опускать аргумент
,
записывая
,
где
- номер значения энергии
.
Каноническое преобразование (*) – это
смена представлений: перешли от
- представления к
- представлению. Здесь уже роль волновой
функции играют коэффициенты
.
Соответственно этому преобразованию волновых функций преобразуются операторы:
.
То же на языке ядер, опустив
,
- это собственные функции оператора
энергии в координатном представлении.
Можно записать:
,
т.к. спектр дискретный.
Тогда роль ядра оператора
в
- представлении играет матрица
.
Таким образом, мы переходим от
к
и от
к
.
Если рассматривать действие оператора
“
”
на функцию “
”,
то имеем
Коэффициенты
,
т.е.
определяются как:
,
где
- собственная функция оператора энергии,
- зависит от времени, т.е.
.