10. Интерференция света.

Интерференция света- это явление наложения двух когерентных волн в результате чего в одних местах возникают mах освещённости, в других min. Большинство источников света некогерентны , то для получения когерентности световых волн применяется метод разделения волны излучаемый одним источником на две части, которые после прохождения разных оптических лучей накладыв. Друг на друга. Разность фаз двух разделённых волн . Пусть разделение на две волны произойдёт в определённой точке пространства О, до точки Н , которые происходит наложение этих углов , одна волна в среде с показателем преломления е пройдёт путь S₁ а вторая с показателем n₂ путь S₂ . Если в точке О фаза колебания

а вторая колебание разность фаз между этими колебаниями

Если ∆ равняется +-m𝝀 где m=0, +-1… то оптическая разность будет приходить с одинаковой фазой и усиливает друг друга. /2 условие min. S=+-( 2m+1)π. Таким образом либо min, либо max освещения.

11. Методы наблюдения интерференции.

Метод Юнга:

С вет от яркоосвещённой щели падает на S₁ и S₂ которые распространяются параллельно S. S₁ и S₂ играют роль в когерентных источниках. Когеренция в обл. С на экране. В расположенной щели S₁ и S₂. Если щель S освещать солнечным светом, то расстояние S₁ и S₂ должно быть меньше или рано двойной волне когерентности солнечного света. 𝝀- длина волны; -30¹=0.9*10^-2 рад. 𝝀=0,5 мкм; S₁ - S₂ 0,06 мм.

Метод Лойда: Он заключается в том, что источник света располагается близко к зеркалу.

Когерентными источниками служат S и S₁.

12. Расчёт интерференционной картины от 2-х источников.

И нтерференция наблюдается в точке А на экране распределения. d на много меньше L. Начало отчёта в точке О, интенсивность определяется в точке : ; ; ; ; ; ;

; Расстояние между мах и min определяет интерференцию ширины. Согласно выражению min и max проходят через точку О, m=0 вверх и вниз от него.

13. Полосы равного наклона.

Р езультат интерференции зависит от разности хода оптических лучей. Оптическая разность хода будет определяться : ; ; ; ; ; ч- угол преломления. В общем случае слагаемое пополам обусловлено потерей волны при отражении света под границей раздела. Лучи 1 и 2 параллельны друг другу, для наблюдения полос равного наклона.

14. Полосы равной толщины.

Рассмотрим интерференцию на клине пластины пер

Е сли на клин падает плоская волна Lϕ мал, то отражённый луч1 и прилежащий луч 2 пересекаются в некоторой точке повышения клина . Лучи когерентны т.к. получается разделением луча 1, 2. Если источник света расположен далеко от повышенного клина а угол мал, то оптическая разность между лучами 1, 2 с достаточной точностью определяется по формуле как для плоскопараллельной пластинки. Интерференция наблюдается у поверхности клина. Расстояние от повышенных лучей до повышенного клина очень маленькое. В этом случае интерференция полосы возникает. При отражении:

; .