52.Канальная вытяжная гравитационная система вентиляции ,конструирование и ее аэродинамический расчет.

Гравитационное давление, в результате которого воз­дух поступает в помещение и выходит из него, образую­щееся за счет разности температур наружного и внутрен­него воздуха, регулируется различной степенью откры­тия фрамуг и фонарей. Разность этих давлений на одном и том же уровне называется внутренним избыточ­ным давлением ; при этом оно может быть как положительной, так и отрицательной величиной. Плоскость, где внутреннее избыточное давление равно нулю, называется нейтральной зоной.

Расстояния от нейтральной зоны до середины вытяж­ного и приточного отверстия обратно пропорциональны квадратам площадей отверстий; при этом нейтральная зона располагается ближе к большему отверстию.

Аэродинамический расчет естественной вытяжной системы вентиляции.

Для обеспечения нормальной работы естественной вытяжной системы вентиляции необходимо увязать потери давления на трение и в местных сопротивлениях при движении воздуха с располагаемым естественным давлением, т.е. произвести аэродинамический рас­чет системы.

а) определены воздухообмены L, м³/ч для вентилируемых помещений;

б) определены предварительно сечения каналов и их количество (табл. 4)

F=L / W·3600 ,м²

где W- скорость воздуха в канале, м/с.

W = (0,5 - 0,6) м/с - для вертикальных каналов верхнего этажа;

в) компонуют вентиляционную систему,

Для каждого нижерасположенного этажа W на 0,1 м/с больше, чем у предыдущего, но не более чем 1 м/с; Последовательность расчета.

1) Выбирают расчетную ветвь системы вентиляции вентиляционный канал верхне­го этажа, наиболее неблагоприятно расположенный по отношению к вытяжной шахте

2) Определяют располагаемое гравитационное давление для расчетной ветви

3) Уточняют скорость движения воздуха в канале по принятому сечению канала

W = L / 3600·F м/с

4) Находят эквивалентный по трению диаметр канала для прямоугольного сечения

5) Зная эквивалентный диаметр канала и скорость движения воздуха, определяют потери давления на трение R_уд, Па на 1 погонный метр и динамическое давление h_д, Па, ис­пользуя номограмму для расчета круглых стальных воздуховодов (5, рис. 14,9).

6) Определяют потери давления на трение и в местных сопротивлениях на участке

R_уд·I_уч·β+Σζh_{д ,} Па

где I_уч - длина участка, м;

β- коэффициент шероховатости, определяемый (5, табл.14.3);

Σζ - сумма коэффициентов местных сопротивлений на участке.

7) Определяют суммарные потери давления в рассчитываемой ветви и сравнивают с располагаемым гравитационным давлением.

Па

(запас 10-15%).

Расчет других каналов следует производить с увязкой потерь давления в парал­лельных участках с учетом разности значений располагаемых давлений для вентканалов, обслуживающих помещения других этажей.

38.Нагревательные приборы системцентр. Отопления.

Классиф: по материалу(чугунные, стальные, пластм, бетонная панель и комбинир), по характеру внешней пов(гладкие и ребристые), по месту установки.

Требования: теплотехничR0, Технолог—водо и газонепрон, экономические и арх-строительные(место установки), эстетические и эксплуатационные. Виды(калорифер, конвектор, ребристая чуг плита, регистры, стальные радиаторы) Чуг радиатор—секционный( 1 2 и многоканальные) и блочный, отдельные блоки соединяют поср петлей из ковонного чугуна для уплотнения ставят прокладку из термостойкой резины, наиболее распростр: МС140 МС90 с двумя колонками по глубине. По высоте: высокие(1000мм) средние(500) низкие(300)

Стальной радиатор(однорядные и двухр панельные радиаторы: штампорванные колончатые и змеевиковые) Имеют вдвое меньше массу на 25 дешевле и экономичнее. Конвектор—отопит приборы, передающ теплоту конвект путем предназначен для отопления всех зданий с Т до 150 и давл до 1 мпа, состоит из 2-х стальных труб и П-образных пластин оребрения. Выпускают в одно-идвуряд по высоте(300 и 645мм)

8. 1-ый закон термодинамики, его математическое выражение.

1-вый закон термодинамики является частным случаем всеобщего закона сохранения и превращения энергии. Этот закон устанавливает основные положения взаи­мопревращения теплоты и механической работы, а так­же эквивалентность этих превращений.

1ый закон термодинамики: в неизолированной термодинамической системе изменение внутренней энергии ΔU = разности полученного кол-ва теплоты и совершаемой системой работы. Т.е. подводимое к рабочему тело тепло расходуется на изменение внутренней энергии и на совершение работы.

Пусть в цилиндре с подвижным поршнем находится 1 кг рабочего тела. Если к этому рабо­чему телу подвести qДж теплоты, то состояние его изменится, поршень перейдет в другое положение и рабочее тело при этом совершит L Дж работы. Разница между кол-вом теплоты, подведенной к рабочему телу, и совершенной им работой выражает изменение внутр. энергии тела

q-L=U₂-U₁; q=(U₂-U₁)+L

Для бесконечно малого изменения состояния рабочего тела (газа) имеем

dq = du + dl,

где dq— бесконечно малое количество теплоты, Дж/кг;

du— беско­нечно малое изменение внутренней энергии рабочего тела, Дж/кг;

dl— бесконечно малое количество совершаемой работы, Дж/кг.

Полученные уравнения являются математическим выражением 1ого закона термодинамики. Если в термодинамическом процессе находится не один, aGкг рабочего тела, то кол-во участвующей в процессе теплоты Q будет Q = Gg

-количество совершаемой работы L = Gl,

-изменение внутренней энергии U₂-U₁=G(u₂-u₁)