1. Уравнения электрогравистатики и магнитоспиностатики

По аналогии с электростатикой и магнитостатикой можно ввести электрогравистатику и магнитоспиностатику. При этом соответствующая система уравнений вытекает из уравнений макроскопической модели объединенной электрогравидинамики, только необходимо положить, что все четыре поля изменяются медленно и допустимо приближение равенства нулю их производных по времени, а также электрических плотностей тока J и J_G, т.е. J = 0 и J_G = 0.

Тогда, согласно (47)-(50), уравнения электрогравистатики примут следующий вид:

(78₁)

(78₂)

(79₁)

(79₂)

(80₁)

(80₂)

Соответствующие уравнения магнитоспиностатики будут иметь следующий вид:

(81₁)

(81₂)

(82₁)

(82₂)

(83₁)

(83₂)

Легко увидеть, что уравнения электрогравистатики и магнитоспиностатики являются независимыми.

2. Шарообразный вакуумный домен во внешних однородных электрическом и гравитационном полях

В классических задачах электростатики и магнитостатики применительно к эллипсоидам из диэлектриков и магнетиков во внешних однородных полях показано, что внутри эллипсоидов устанавливаются однородные поля и поляризации. В случаях однородно поляризованных эллипсоидов их внутренние поля оказываются однородными. В частном случае эллипсоида-шара решения получают компактный, легко обозримый вид и выражаются в элементарных функциях [31]. Подобные же упрощения следует ожидать при рассмотрении задач о ВД в однородных полях, когда он имеет форму шара. Получение достаточно простых полевых решений для ВД крайне важно в связи с последующим сложным анализом энергетических и кинематических свойств ВД. Вместе с тем, ПСО - ВД часто имеют форму именно шара.

Сделаем еще одно упрощение, связанное с усилением условий J = 0, J_G = 0. Положим ρ = 0 и ρ_G = 0. При этом очевидно, что ε = 1 и ε_G = 1. Таким образом, ВД в виде шара представляется в некотором своем исходном состоянии, предшествующем погружению в вещество.

Возможно, что уже в космосе ВД поглощает в себя захваченное полями вещество. Но все же в теоретическом плане весьма интересно получить представление о свойствах ВД в указанном исходном состоянии.

В рассматриваемом случае уравнения (78), (79) приобретают вид: div D = 0; rot E = 0; div D_G = 0; rot E_G = 0. Следовательно, можно ввести два скалярных потенциала: электрический, согласно соотношению E = -grad φ, и гравитационный, согласно соотношению E = -grad φ_G. Из этих соотношений можно получить два уравнения Лапласа Δφ = 0 и Δφ_G = 0. Эти же однородные уравнения позволяют сформулировать граничные условия на поверхности шара-ВД: равенство касательных к поверхности шара компонент полей, т.е. [E_en]_r=R = [E_in]_r=R, [E_Gen]_r=R = [E_Gin]_r=R, и равенство нормальных к поверхности шара компонент индукций, т.е. [D_en]_r=R = [D_in]_r=R, [D_Gen]_r=R = [D_Gin]_r=R, где n- единичный вектор нормали к поверхности шара; r- координата в сферической системе координат (r, θ, α); R - радиус шара; E_e, E_Ge, D_e, D_Ge -поля и индукции вне шара (r ≥ R); E_i, E_Gi, D_i, D_Gi -поля и индукции внутри шара (r ≤ R).

В рассматриваемом случае при (r ≤ R) уравнения (80) можно представить так:

(84₁)

(84₂)

где P_EG = ε₁E_Gi - электрическая поляризация, возникающая внутри шара в результате действия поля E_Gi внутри шара; P_GE = ε₁E_i - гравитационная поляризация, возникающая внутри шара в результате действия поля E_i внутри шара.

При r > R уравнения (80) имеют вид:

(85)

Наконец, необходимо представить условия на бесконечности, т.е. при r → ∞.

Эти условия в рассматриваемом случае погружения ВД в однородное электрическое поле E₀ и однородное гравитационное поле E_0G имеют вид:

(86)

С учетом условий (86) решение рассматриваемой задачи следует искать в виде:

(87₁)

(87₂)

где E(P_EG) - электрическое поле ВД, возникающее в результате действия поляризации P_EG; E_G(P_GE) - гравитационное поле ВД, возникающее в результате действия поляризации P_GE.

Согласно (86) и (87)

(88)

Пусть поляризации P_EG и P_GE являются однородными. При таком предположении возникают две задачи: об однородно электрически поляризованном шаре и совершенно аналогичная задача об однородно гравитационно- поляризованном шаре. Решение первой задачи хорошо известно. Следовательно, можно сформулировать и решение второй задачи. Для полей от поляризаций P_EG и P_GE внутри шара эти решения имеют вид:

(89₁)

(89₂)

Согласно (87) суммарные поля внутри шара можно представить в виде:

(90₁)

(90₂)

Из (84) следует, что

(91)

Из векторных уравнений (90) и (91) вытекают соотношения для полей внутри шара- ВД, которые мы приведем в виде:

(92₁)

(92₂)

где

= 1.16110 ¹⁰ кг/Kл

Здесь же представим выражения для поляризаций внутри шара- ВД:

(93₁)

(93₂)

Соотношения (93) определяют поляризации P_EG и P_GE через заданные поля E₀ и E_0G и параметры. Эти поляризации, в свою очередь, позволяют определить поля вне шара –ВД [31]. Их удобно представить в виде компонент в сферических системах координат: (r, θ’, α’) с полярной осью z', ориентированной по направлению поляризации P_EG (электрическое поле), и (r, θ”, α”) с полярной осью z'', ориентированной по направлению поляризации P_GE (гравитационное поле).

В первом случае компоненты электрического поля от поляризации P_EG выражаются так:

(94₁)

(94₂)

где d = P_EG ∙ V - электрический диполь ВД; V  = (4π/3)R³ - объем шара- ВД; P_EG - модуль вектора P_EG.

Во втором случае компоненты гравитационного поля от поляризации P_GE имеют вид:

(95₁)

(95₂)

где d_G = P_GE ∙ V - гравитационный диполь ВД; P_GE модуль вектора P_GE.

Поля E_e, E_Ge вне шара- ВД можно получить из (87), суммируя в подходящей системе координат приведенные выше компоненты полей (94), (95) с компонентами векторов-констант E₀ и E_0G.

Все приведенные выше решения для полей шара- ВД (89), (90) и (92), (94) удовлетворяют условиям на поверхности шара- ВД и на бесконечности. Доказана единственность этих решений [30]. Таким образом, необходимым и достаточным условием получения решений рассматриваемой задачи являются выражения (93}) для поляризаций внутри шара - ВД. Поскольку заданные поля E₀, E_0G являются однородными, то согласно (93) однородными являются и поляризации P_EG, P_GE.