Из третьего уравнения (53), уравнений (55) и (59) вытекает, что

(60₁)

(60₂)

где_i = _iq_i/_i; _Gi = _im_i/_i; _1i = _Gig_i/_i.

Суммируя i-е плотности токов с учетом того, _i = q_in_i, _Gi = m_in_i, где n_i - число подвижных частиц в единице объема вещества с электрическим зарядом и собственной массой m_i, можно получить следующие выражения для проводимостей:

(61₁)

(61₂)

(61₃)

Электромагнитные и грависпиновые процессы в веществе характеризуются безразмерными коэффициентами связи:

где

Очевидно, что если эти коэффициенты равны нулю, то связь между электромагнитными и грависпиновыми процессами отсутствует. Чем большую величину имеют эти коэффициенты, тем сильнее указанная связь.

Если принять, что m = m_e, q = -e, где m_e, -e - масса покоя и электрический заряд электрона соответственно, то параметры _e и _ становятся равными:

Таким образом, электрогравитационная связь в веществе по индукциям слабая, даже в ферромагнетиках и сегнетоэлектриках. Но электрогравитационная связь в веществе по токам проводимости сильная, что заставляет обратить на нее особое внимание. Возможно, что не находящая физического объяснения часть шума 1/f в электронных приборах, т.е. фликкер- шум [80], является следствием этой сильной связи.

В веществе имеются не только подвижные частицы, обладающие одновременно электрическими зарядами и массами, но и нейтральные в электрическом отношении подвижные частицы, например, внедренные в кристаллические решетки атомы (водород, гелий и т.д.), слабо взаимодействующие с атомами или молекулами этой решетки. В этом случае выражение для гравитационной проводимости изменяется так, что

. (62)

где k > i - номера подвижных частиц с собственной массой m_k и электрическими зарядами q_k = 0.

В последнем случае коэффициент, характеризующий отношение проводимостей, по абсолютной величине уменьшается:

.

Вид уравнений объединенной электрогравидинамики одинаков как для описания процессов в веществе, когда оно погружено в АФВ, так и для ФВВ и ФВА. Вместе с тем, можно предположить, что коэффициенты ФВВ и ФВА ₀₁(₀_0G)^-1/2, ₀₁(₀_0G)^-1/2 имеют много большие значения, чем коэффициенты вещества ₁₁(₀_0G)^-1/2, ₁₁(₀_0G)^-1/2. Это предположение является основной гипотезой в рассматриваемой модели.

5. Уравнения механики в макроскопической модели неоднородного физического вакуума

2.5.1. Уравнения движения тела в абсолютном физическом вакууме

В релятивистской модели неоднородного физического вакуума движение точечного вещественного тела в АФВ описывает уравнение механики Минковского [58]:

, (63)

где P = M₁v ‑релятивистский импульс; v - скорость движения точечного тела; M₁ = M;  = (1 – ²/c²)^-1/2; M - собственная масса тела; F- действующая на тело сила.

Для общности рассмотрения следует предположить, что тело обладает не только собственной массой М, но и некоторым электрическим зарядом Q. При таком рассмотрении результирующая сила, действующая на это тело, равна:

, (64)

где

FQ	электрическая сила, действующая на тело с зарядом Q;
FM	гравитационная сила, действующая на тело с массой M;
FRQ	электромагнитная радиационная сила или сила реакции излучения [58, 79], действующая на тело с зарядом Q;
FRM	грависпиновая радиационная сила, действующая на тело с массой M.

Выражения для сил F_Q, F_M, F_RQ и F_RM вытекают из полевых уравнений электрогравидинамики.

Как уже было показано выше, для случая АФВ коэффициенты уравнений электрогравидинамики (48) и (50) ₀₁ = 0, ₁ = 0. Очевидно, что в рассматриваемом случае также и ₁₁ = 0, ₁₁ = 0 и ₁ = 0. Но тогда мы имеем: ₁ = ₀₁ + ₁₁ = 0 и ₁ = ₀₁ + ₁₁ = 0. Таким образом, в случае движения точечного тела в АФВ выражения для указанных выше сил можно получить из абсолютно не связанных между собою уравнений Максвелла и Хевисайда.

Уравнения Максвелла в данном случае имеют обычный вид:

; (65₁)

; (65₂)

(65₃)

(65₄)

(65₅)

(65₆)

(65₇)

Уравнения Хевисайда в данном случае могут быть представлены следующим образом:

(66₁)

(66₂)

(66₃)

(66₄)

(66₅)

(66₆)

(66₇)

В силу независимости уравнений Максвелла и Хевисайда в АФВ задача определения воздействующих на точечное тело сил распадается на две части: задачу электродинамики по определению сил F_Q, F_RQ и задачу гравидинамики по определению сил F_M и F_RM. В электродинамике первая задача решена в [58,79] и поэтому можно воспользоваться готовыми результатами.

Выражение для электрической силы вытекает из определения электрического поля и принципа ковариантности уравнений Максвелла относительно группы преобразований Лоренца [58].

В частности, из определения электрического поля следует, что

(67)

где E’- электрическое поле в подвижной системе отсчета.

Из преобразований Лоренца для полей получаем [58]:

(68)

где E, B ‑ электрическое поле и магнитная индукция в условно неподвижной системе отсчета соответственно.

Определение гравитационного поля аналогично определению электрического поля. Из сравнения математических форм уравнений Хевисайда и Максвелла видно, что для них выполняется принцип ковариантности относительно группы преобразований Лоренца. Поэтому

(69)

(70)

где E’_G - гравитационное поле в подвижной системе отсчета; E_G, B_G -гравитационное поле и спиновая индукция в неподвижной системе отсчета соответственно.

В нерелятивистском приближении ( << c,   1) для сил F_Q и F_M из (67)-(70) вытекают следующие выражения:

(71)

(72)

В электродинамике второй член в (71) справа называют силой Лоренца [58]. Поэтому при одновременном рассмотрении задач электродинамики и гравидинамики можно более определенно назвать этот член электрической силой Лоренца, а второй член справа в (72) - гравитационной силой Лоренца. Формула (72) приведена в книге Ефименко [75].

Конкретные выражения для сил F_RQ and F_RM представляют собою отдельную задачу. В этой связи следует заметить, что если сила F_Q пропорциональна Q и сила F_M пропорциональна M, то сила F_RQ пропорциональна Q² [3, 58], а F_RM пропорциональна M². Следовательно, в случае действия сил F_Q и F_M, принцип суперпозиции может быть использован, а в случае действия сил F_RQ и F_RM не может. Поэтому в первом случае можно перейти от уравнений механики движения точечного тела к уравнениям общей механики произвольного движения (включая вращение) тел, имеющих конечные размеры.

Как уже было показано выше, при конечных размерах вещественных тел возникает проблема связи электромагнитных и грависпиновых процессов, но только в случаях, когда длины электромагнитных и грависпиновых волн меньше характерных размеров тел. Однако в большинстве задач механики длины указанных волн много больше размеров рассматриваемых тел, т.е. коэффициенты в уравнениях объединенной электрогравидинамики (48) и (50) ₁ = 0, ₁ = 0, ₁ = 0. Следовательно, справедливы не связанные между собою уравнения Максвелла (65) и уравнения Хевисайда (66). Поэтому и в механике движения тел с конечными размерами (в АФВ) рассматриваемые задачи распадаются на две задачи: задачи чистой электродинамики и задачи чистой гравидинамики.