2.4.2 Оценки величин коэффициентов проницаемостей и проводимостей вещества

Коэффициенты проницаемостей  и  проводимостей в уравнениях Максвелла для различных веществ хорошо известны. В настоящем рассмотрении мы оценим величины гравитационных коэффициентов проницаемостей _G, _G_, проводимостей _G, ₁ и электрогравитационных коэффициентов проницаемостей ₁₁, ₁₁ различных веществ.

Наиболее просто указанные гравитационные коэффициенты определяются в случае подвижных частиц вещества, одновременно обладающих электрическими зарядами и массами, магнитными моментами и спинами (а также орбитальными моментами количества движения), поскольку в этом случае можно использовать фрагменты электронной теории вещества [60, 77 - 79].

Действующая на подвижную частицу вещества сила (при скорости частицы  << c) может быть представлена так

, (51)

где E’ = E_L + [vB_L]; E’_G = E_GL + [vB_GL]; E_L, E_GL, B_L, B_GL - локальные поля в неподвижной системе отсчета, например, связанной с кристаллической решеткой вещества; m* - эффективная масса частицы.

Механический момент T, действующий на элементарные моменты частицы, - магнитный и спиновой , выражается следующим образом [31]:

(52)

Уравнения (51}) и (52) отличаются от подобных же соотношений в электронной теории вещества дополнительными членами справа с индексами “G”.

Полагаем теперь, что локальные поля есть суммы внутренних, действующих от соседних частиц вещества, и внешних полей, присутствующих в области вакуума (разумеется, при данном рассмотрении - АФВ), в которых находится рассматриваемая частица. С расчета внутренних локальных электрических и магнитных полей начинаются многие модели определения коэффициентов диэлектриков и магнетиков [60]. Но в рассматриваемом случае, когда имеются в виду вещества с уже определенными коэффициентами и , необходимость в подобных расчетах внутренних локальных гравитационных и спиновых полей не отпадает, поскольку может быть использован другой подход. Из выражений для силы и момента (51), (52) могут быть определены эффективные внешнее электрическое поле, учитывающее действие и гравитационного поля, и внешнее магнитное поле, учитывающее действие и спинового поля. Аналогичным образом могут быть введены эффективные гравитационные и спиновые поля. Определение эффективных полей ведет к выявлению _G, _G, _G, ₁₁, ₁₁, ₁ от , , . Способ получения этих зависимостей показан ниже.

В рассматриваемом случае, когда подвижные частицы вещества одновременно обладают массами и электрическими зарядами, спинами и магнитными моментами, справедливы следующие соотношения:

(53)

где P, M ‑ электрическая поляризация и намагниченность (магнитная поляризация) вещества, являющиеся суммами электрических диполей P = qx и магнитных моментов в единице объема вещества; P_G, M_G - гравитационная и спиновая поляризации вещества, являющиеся суммами гравитационных P_G = mx и спиновых моментов в единице объема вещества; - гиромагнитное отношение; J_i, J_Gi - плотности электрического и гравитационного токов для i-го носителя тока в веществе (к носителям тока относятся: электроны, дырки, ионы); x - вектор-смещение подвижной частицы вещества относительно ее равновесного положения.

Имея в виду равенство инертной и гравитационной масс в нерелятивистском приближении, следует особо подчеркнуть, что соотношения (53) справедливы только в случае, когда длина грависпиновой волны, а следовательно, и электромагнитной волны, существенно меньше размеров тела вещества, или в случае, когда тело неподвижно относительно поверхности Земли, а длина грависпиновой волны существенно меньше диаметра Земли. В противном случае можно сразу положить _G = 1, _G = 1, ₁₁ = 0, ₁₁ = 0, _G = 0, ₁ = 0. Не рассматривается также интересный случай вращающихся тел.

В исследуемой модели электрогравидинамики остаются в силе классические определения электрической и магнитной индукций и могут быть по аналогии с ними определены гравитационная и спиновая индукции:

(54₁)