3. Уравнения макроскопической модели объединенной электрогравидинамики для практических расчетов

2.4.1. Уравнения объединенной электрогравидинамики в общем случае

В общем случае, когда рассматриваются АФВ или ФВВ - ФВА и вещество, вакуумновещественные уравнения объединенной электрогравидинамики при неоднородном ФВ имеют следующий вид [3, 4, 6]:

(47₁)

(47₂)

(47₃)

(47₄)

(48₁)

(48₂)

(48₃)

(49₁)

(49₂)

(49₃)

(49₄)

(50₁)

(50₂)

(50₃)

В системе уравнений (47)-(50): , _G - плотности электрических зарядов и собственных масс соответственно; J, J_G - плотности электрического и гравитационного токов соответственно; E, E_G, D, D_G - электрические и гравитационные поля и индукции соответственно; H, H_G, B, B_G -магнитные и спиновые поля и индукции соответственно; , _G - электрическая и гравитационная относительные проницаемости (постоянные) вещества соответственно; , _G - магнитная и спиновая относительные проницаемости (постоянные) соответственно; , _G - электрическая и гравитационная проводимости вещества соответственно; ₁ - электрогравитационная проводимость вещества; v, v_G -скорости носителей электрического и гравитационного токов соответственно; , _G, v₀, v_G0 -плотности электрических зарядов и масс, скорости макроскопических частиц, тел соответственно;

где ₀₁, ₀₁- электрогравитационная и магнитоспиновая проницаемости ФВ соответственно; ₁₁, ₁₁ электрогравитационная и магнитоспиновая проницаемости вещества соответственно.

Размерности переменных и значения констант в уравнениях (47)-(50) показаны в таблице 3.

Таблица 3

Уравнения Максвелла		Уравнения Хевисайда
0	8.855 10-12 м-3кг-1с4A2	0G	1.193109 м-3кгс-2
0	1.257 10-6 м кг с-2 A-2	0G	0.932910-26 м  кг-1
	м-3 с A	G	м-3кг
J	м-2 A	JG	м-2кгс-1
D	м-2 с A	DG	М-2кг
H	М-1 A	HG	м-1кгс-1
E	мкг с-3 A-1	EG	мс-2
B	кг с-2 A-1	BG	с-1

В этой таблице слева приведены известные размерности переменных и значения констант в уравнениях Максвелла, справа - в уравнениях Хевисайда.

В уравнениях (47)-(50) взята за основу используемая в настоящее время стандартная система обозначений, принятая для уравнений \NEM Максвелла [76]. Эта система имеет большие практические преимущества по сравнению с системой обозначений в уравнениях (1) - (12), (43) -(46), что позволяет без существенных переобозначений использовать большое число результатов решения задач электродинамики, в частности, благодаря аналогии уравнений электродинамики и гравидинамики. Вместе с тем, в системе уравнений (47) -(50) не соответствуют друг другу названия и размерности магнитного и спинового полей. Как видно из таблицы 3, поля H и H_G имеют размерности поляризаций. В этой связи среди сторонников полевой концепции ФВ возникла длительная дискуссия, отраженная во многих курсах электродинамики [30, 58, 72], темой которой являлось выяснение вопроса, какой вектор является “истинным” полем, H или B? Как видно из предыдущего параграфа, этот вопрос в рамках поляризационно-полевой концепции ФВ решается однозначно: полем является вектор H, но его размерность должна быть изменена, т.е. полем необходимо считать вектор M’ = ₀H. С другой стороны очевидно, что в принятой математической модели решение указанного вопроса не имеет определяющего значения.

В теоретических исследованиях может быть использована форма уравнений электрогравидинамики, представленная выражениями (1) -(12), (43)-(46). При переходе от формы уравнений электрогравидинамики, описываемой соотношениями (47) -(50), к (1)-(12), (43) - (46) необходимо иметь в виду, что .