2.3.3. Зависимости поляризаций физического вакуума от полей

Зависимости поляризаций абсолютного ФВ, ФВВ и ФВА от полей, как видно из предыдущего рассмотрения, отличаются между собой.

В частности, для АФВ поляризации зависят только от своих полей и имеют вид (рис.1):

(37)

(38)

(39)

(40)

где ₀ = ₀^-1; ₀ = g₀; ₀ = s₀^-1.

Для ФВВ и ФВА связанными оказываются электрическая и гравитационная, а также магнитная и спиновая поляризации (рис.2).

Эти связи можно выразить в виде двух следующих соотношений:

(41)

(42)

В (41), (42) знак плюс относится к случаю ФВВ, а знак минус - ФВА соответственно.

Так как электрическая и гравитационная поляризации ФВ пропорциональны mG+qE, то с учетом (41) можно получить два выражения для этих поляризаций:

(43)

(44)

где коэффициенту ₀ нужно присвоить знак плюс в случае ФВВ и минус - в случае ФВА.

Полагая, что магнитная и спиновая поляризации ФВ пропорциональны силовому вектору M’+sS учетом (42) можно получить еще два аналогичных выражения для магнитной и спиновой поляризаций:

(45)

(46)

где коэффициент ₀ имеет знак плюс в случае ФВВ и мину - в случае ФВА.

2.3.4. Задачи объединенной электрогравидинамики

Итак, в случае заполнения пространства АФВ уравнения Максвелла и Хевисайда, согласно (37)-(40), оказываются не связанными. В этом случае поляризационно-полевая и полевая концепции ФВ дают неотличимые результаты, а уравнения Максвелла (1)-(6) и Хевисайда (7)-(12) могут быть легко преобразованы к виду, известному в литературе.

Как уже было сказано выше, предполагается, что ФВВ и ФВА занимают локальные области пространства, а пространство вне этих областей заполнено АФВ. Можно также положить, что в локальных областях пространства присутствуют смеси ФВВ или ФВА с АФВ. Эти области пространства названы ВД [6]. В областях пространства, занятых ВД, уравнения Максвелла и Хевисайда (1)-(12) оказываются связанными согласно (43)-(46). Таким образом, возникают совместные задачи электродинамики и гравидинамики. В этих задачах коэффициенты ₀ и ₀ необходимо представить финитными функциями пространственных координат x, y, z и времени t (для описания перемещения и деформаций локальных областей в пространстве). В области пространства, внешней относительно ВД, следует положить ₀ = 0 и ₀ = 0

Как видно из предыдущего анализа, коэффициенты ₀, ₀, ₀, ₀ имеют в АФВ строго определенные численные значения. Но в областях пространства, заполненного ВД, эти коэффициенты могут быть функциями координат и времени.

Полная постановка задач электрогравидинамики ФВ предполагает также задание внешних относительно ВД полей, одного из четырех или их комбинаций, как постоянных, так и переменных, например, в виде падающих волн (электромагнитных или грависпиновых). Искомыми функциями являются индуцированные поляризации и поля. Индуцированные поляризации позволяют определить действующие на ВД силы.

ВД проникают в вещество (воздух атмосферы, воду, твердые тела). Но если АФВ непосредственно не взаимодействует с веществом, то ФВВ и ФВА в виде ВД непосредственно взаимодействуют с ним. Это взаимодействие ВД и вещества представляет такой же большой научный интерес, как и взаимодействие ВД с полями. Для описания указанного взаимодействия необходимо детальное математическое описание членов уравнений электрогравидинамики (1)-(12), отражающих свойства вещества.

Отметим здесь же, что приведенная выше форма уравнений объединенной электрогравидинамики (1)-(12), (43)-(46) приближена к физической сути уравнений Максвелла и Хевисайда. Однако она непривычна и может вызвать затруднения при проведении практических расчетов физических процессов в ВД и связанных с ВД. Поэтому ниже используется традиционная форма указанных уравнений, принятая для полевой концепции ФВ.