
- •Раздел 2
- •1.1. Основные уравнения одномерного движения
- •Уравнение состояния
- •Уравнение неразрывности
- •Уравнение количества движения
- •1.2. Газодинамические характеристики лопаточных венцов
- •1.3. Треугольники скоростей
- •Из рассмотренных треугольников скоростей вытекают следующие очевидные соотношения:
- •2. Тепловой расчет осевой турбинной ступени
- •2.1. Рабочий процесс в соплах, его построение в I - s – диаграмме и определение скоростей
- •2.2. Процесс в рабочих лопатках, его построение
- •2.3. Определение проходных площадей и высот облопачивания
- •3. Лопаточный коэффициент полезного действия
- •3.1. Вводные замечания и определения
- •3.2. Лопаточный кпд чисто осевой активной
- •Анализ формулы Банки
- •3.3. Лопаточный кпд турбинной ступени в общем случае
- •4. Ступени с колесами скорости
- •4.1. Назначение и устройство колес скорости
- •4.2. Рабочий процесс в колесах скорости
- •Основные характеристики ступеней
- •4.3. Некоторые практические данные по колесам скорости
- •Типовая комбинация кс-1а
- •5.1. Нерасчетные режимы работы одиночных ступеней
- •Ступени с малыми дозвуковыми скоростями
- •5.2. Нерасчетные режимы ступеней паровой турбины при работе их в составе отсека
- •Оглавление
2.2. Процесс в рабочих лопатках, его построение
в I - S диаграмме и определение скоростей
Точка
1 (см. рис.2.1) в диаграмме I-S
соответствует состоянию движущейся
среды перед рабочими лопатками. Поэтому
точка пересечения 2'S
изоэнтропы, проведенной через точку 1,
и изобары
,
определяет состояние движущейся среды
на выходе из ступени при изоэнтропическом
расширении в рабочих лопатках и
действительном процессе расширения
в соплах.
Разность энтальпий
(2.12)
представляет
собой изоэнтропический перепад в рабочих
лопатках по статическим параметрам на
входе в них и на выходе. По сути дела,
- термодинамическая реактивность ступени
по статическим параметрам. Если
ввести в рассмотрение изоэнтропический
перепад
,
(2.13)
который
определяется как
,
то из-зa расхождения изобар
.
Учитывая, что в пределах ступени отличие
от
мало, в дальнейшем мы будем принимать,
что
.
При сделанном выше допущении о том, что рассматриваемая ступень является осевой, уравнение баланса энергии в относительном движении дает для сечений 1 и 2:
,
(2.14)
где
- теоретическая скорость в сечении 2-2
выхода потока из рабочих лопаток (в
относительном движении).
Отсюда:
,
то есть:
.
(2.15)
Здесь
и
.
Следовательно
.
Обозначив кинетическую энергию, соответствующую скорости W1,
, (2.16)
получим:
,
(2.17)
Прежде чем использовать это выражение, вернемся к уравнению (2.14), переписав его так:
,
(2.18)
где
-
энтальпия торможения на входе в рабочие
лопатки (в сечении 1-1) в относительном
движении.
В
соответствии с уравнением (2.18) можно
найти положение точки
,
определяющей в I
- S
диаграмме состояние торможения в сечении
1-1 в относительном движении (параметры
торможения
,
,
и
).
Для этого на изоэнтропе, проходящей
через точку 1, отложим вверх величину
.
Переписав уравнение (2.14) в виде
,
найдем выражение для теоретической скорости W2S , отличающееся по форме от уравнения (2.17):
.
(2.19)
Действительная скорость выхода потока из рабочих лопаток (в сечении 2-2) в относительном движении W2 запишется аналогично формуле (2.7):
,
(2.20)
где - коэффициент скорости рабочих лопаток.
Подобно тому, как были найдены необратимые потери механической энергии в сопловом аппарате [см. формулу (2.9)], найдем и потери энергии в рабочих лопатках:
.
(2.21)
Здесь
,
(2.22)
где
- располагаемый изоэнтропический перепад
в рабочих лопатках по параметрам
торможения в относительном движении
перед ними и статическим параметрам за
ступенью.
Коэффициент потерь энергии в рабочих лопатках , аналогично уравнению (2.8),
.
(2.23)
По найденному значению скорости W2, окружной скорости u и заданному углу строится выходной треугольник скоростей, который позволяет определить скорость и угол .
Возвращаясь к диаграмме I - S, найдем действительное состояние движущейся рабочей среды в сечении 2-2. В соответствии с выражением:
,
(2.24)
ему соответствует точка 2’ на изобаре (см. рис.2.1).
Для нахождения состояния торможения рабочей среды в сечении 2-2 в абсолютном движении (точка 2'* в диаграмме I - S на рис.2.1), найдем кинетическую энергию, соответствующую скорости :
.
(2.25)
Величина
обычно называется потерей с выходной
скоростью. В соответствии с выражением
или
;
(2.26)
точка 2'* находится на изоэнтропе, проведенной вверх через точку 2'.
Для рассматриваемой ступени полезно использованный в ней перепад («перепад на лопатках») записывается выражением:
(2.27)
или
,
так
как
.