1.3. Законы Фурье, Фика, Ома и Ньютона

Эти законы можно выразить общей формулировкой: плотность потока любой субстанции, переносимой микроскопическим способом, прямо пропорциональна градиенту соответствующего потенциала.

По закону Фурье плотность потока тепла, переносимого теплопровод-ностью, прямо пропорциональна градиенту температуры

, (1.9)

где  – коэффициент теплопроводности, вт/мград.

Знак минус в правой части равенства необходим, так как вектора градиент температуры и плотность теплового потока лежат на одной прямой, если  скалярная величина, но направлены в разные стороны. Коэффициент теплопроводности изменяется для известных материалов в диапазоне от 10^-3до10² вт/мград. Вещества, у которых 0,25 вт/мград, называют теплоизоляторами. У анизотропных тел коэффициент теплопроводности по разным направлениям оказывается разным, в отличие от изотропных тел, и вектора плотности потока тепла и градиента температуры не лежат на одной прямой. В общем случае коэффициент теплопроводности зависит от темпера-туры. У чистых металлов (кроме алюминия) с ростом температуры коэффи-циент теплопроводности уменьшается. У газов, наоборот, возрастает. Для большинства капельных жидкостей, исключая воду в диапазоне температур от 0 до 150^оС, с ростом температуры коэффициент теплопроводности умень-шается. Чем больше компонентов входит в смесь, тем меньше ее коэффициент теплопроводности. В отличие от теплоемкости смеси, коэффициент ее теплопроводности не обладает свойством суммируемости (аддитивности) в соответствии, например, с массовыми долями компонентов, входящими в смесь. Для влажного материала коэффициент теплопроводности выше, чем коэффициент теплопроводности сухого материала и воды. По закону Фика плотность потока массы отдельного компонента смеси, переносимого молекулярной диффузией, прямо пропорциональна градиенту концентрации этого компонента

, (1.10)

где D_i – коэффициент диффузии i-того компонента смеси, м²/с.

Для обычных газовых смесей при атмосферном давлении коэффициенты диффузии имеют значения от 0,110^-4 до 10^-4 м²/с и уменьшаются с увеличением давления смеси. У капельных жидкостей коэффициенты диффузии меньше, чем у газов, и имеют значения от 0,510^-4 до 210^-9 м²/с. В отличие от газов, коэффициенты диффузии в жидкостях часто существенно изменяются с концентрацией. Коэффициенты диффузии в твердых телах изменяются в диапазоне от 10^-6 до 210^-14 м²/с. С ростом температуры коэффициенты диффузии увеличиваются.

По закону Ома плотность электрического тока прямо пропорциональна градиенту электрического потенциала

,

где  – коэффициент электропроводности, Ом^-1м^-1.

Для различных материалов коэффициент электропроводности изменяется в диапазоне от 610⁷ до10^-16 Ом^-1м^-1.

По закону Ньютона плотность потока количества движения, переносимого микроскопическим способом, прямо пропорциональна градиенту скорости

,

где  – коэффициент динамической вязкости, нсек/м².

Плотность потока количества движения в общем случае трехмерного движения – тензорная величина, поэтому рассмотрим более простое одномерное поле скоростей течения жидкости

Тогда по закону Ньютона касательное напряжение трения (или плотность потока количества движения, переносимого микроскопическим способом) прямо пропорционально градиенту скорости

. (1.11)

Таким образом, причиной внутреннего трения при движении вязкой жидкости является перенос количества движения микрочастицами в неоднородном поле скоростей. Даже при малом коэффициенте динамической вязкости , например у газов, в случае больших градиентов скорости силы вязкого трения будут значительными. У капельных жидкостей коэффициент динамической вязкости резко уменьшается с ростом температуры, а у газов несколько возрастает.

Необходимо отметить, что перечисленные выше законы переноса различных субстанций, в отличие от законов сохранения самих субстанций, например энергии, могут нарушаться при очень больших градиентах соответствующих потенциалов. В чистом виде эти законы выполняются при неоднородности тех потенциалов, которые входят в соответствующий закон. При этом другие потенциалы в изучаемой области однородны.

Если, например, в неподвижной двухкомпонентной смеси имеют место неоднородности концентраций i-го компонента, неоднородности температуры и давления, то наряду с концентрационной диффузией, описываемой законом Фика, возникнут термическая диффузия (эффект Соре) и бародиффузия. Суммарная плотность потока массы i-го компонента смеси с учетом концентрационной диффузии, термо- и бародиффузии составит

(1.12)

где  – плотность смеси;

m_i = C_i / – относительная массовая концентрация i-того компонента;

D_T = K_TD_i – коэффициент термодиффузии;

D_p = K_pD_i – коэффициент бародиффузии;

p – давление смеси;

K_T, K_p – коэффициенты.

Доля массы i-го компонента в общем потоке, переносимого термодиффузией, незначительна, и только при больших градиентах температур ощущается ее влияние. Бародиффузия проявляется при значительных перепадах давления. В процессах теплообмена такие случаи встречаются редко.

Аналогично при микроскопическом способе переноса тепла в смеси, когда не однородны температура, концентрация компонентов смеси и давление, суммарная плотность потока тепла с учетом теплопроводности, определяемой законом Фурье, диффузионной теплопроводностью (эффект Дюфо) и переноса тепловой энергии за счет диффузии составит

(1.13)

где – плотность потока диффузионной теплопроводности;

h_i – удельная энтальпия i-го компонента смеси;

– суммарная плотность потока массы i-го компонента смеси.

Диффузионная теплопроводность для многокомпонентной смеси исследована мало; кроме того, ее величина в общем потоке незначительна, поэтому ею часто пренебрегают. Последнее слагаемое в правой части (1.13), связанное с переносом энтальпии в результате диффузии, обычно мало, и его следует учитывать при высоких температурах в случаях существенной диссоциации газов. Поля потенциалов, в частности, поле скоростей жидкости, определяются из дифференциальных уравнений сохранения субстанций.