7.2. Основные законы лучистого теплообмена

Количество энергии интегрального излучения Q, исходящего с поверхности излучающего тела в единицу времени, называется потоком излучения. Поток излучения тела, испускаемого единицей поверхности по всем направлениям полупространства (полусферы) называется плотностью полусферического излучения (Е вт/м²)

(7.4)

Поток излучения, исходящий со всей поверхности тела, равен

(7.5)

Наиболее простыми и строгими законами описывается излучение абсолютно черного тела. Мы будем отмечать индексом «0» все параметры, относящиеся к абсолютно черному телу. Эти законы с соответствующими поправками используются для получения расчетных формул лучистого теплообмена между реальными телами.

Если обозначить через – ту часть плотности излучения абсолютно черного тела, которая приходится на интервал длин волн от  до +d, то закон Планка для спектральной интенсивности излучения можно записать в виде

(7.6)

где h=6,625210^-34 джс – постоянная Планка;

k=1,3804410^-23 дж/⁰К – постоянная Больцмана;

с – скорость света;

 – длина волны;

Т – абсолютная температура черного тела. Зависимость спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела от длины волны при фиксированной температуре имеет максимум, отвечающий длине волны

(7.7)

Таким образом, максимум спектральной интенсивности излучения абсо-лютно черного тела с увеличением температуры перемещается в сторону более коротких длин волн. Это соотношение называют еще законом смещения Вина.

А бсолютно черное тело имеет сплошной спектр излучения, т. е. излучает все длины волн от =0 до =. Реальные тела имеют сплошной (диэлектрики) или линейчатый спектр излучения (газы, пары, некоторые металлы). На рис 7.1 сопоставлены зависимости I=f() для абсолютно черного и реального тел со сплошным и линейчатым (заштрихованные полосы) спектром. Обозначим =I/I₀, если  имеет одинаковое значение для всех длин волн, то тело называют серым. Величина  называется степенью черноты тела.

Плотность интегрального полусферического излучения абсолютно черного тела получим, проинтегрировав соотношение (7.6)

Рис. 7.1

(7.8)

где C₀=5,67 вт/(м²К⁴) – коэффициент излучения абсолютно черного тела.

Так как многие реальные тела имеют степень черноты   const, то плотность интегрального полусферического излучения серого тела равна

(7.9)

Соотношение (7.8) называют законом Стефана-Больцмана, из которого следует, что плотность интегрального полусферического излучения абсолютно черного тела прямо пропорциональна четвертой степени его абсолютной температуры. Для реальных серых тел используют закон «четвертой степени» соотношение (7.9), где степень черноты 1. Наибольшие отклонения от этого закона наблюдаются у газов и металлов. У металлов эта «степень» больше, а у газов – меньше четырех. Однако для расчетной оценки лучистых потоков используется соотношение (7.9), а несоответствие этой формулы действительной зависимости излучательной способности тела от температуры учитывается выбором соответствующей степени черноты.

Степень черноты  зависит от природы тела, температуры, степени шероховатости поверхности, а для металлов – еще от степени окисления поверхности. Степень черноты диэлектриков при комнатной температуре в большинстве случаев больше 0,8 и уменьшается с повышением температуры. У металлов степень черноты значительно ниже, чем у диэлектриков, и увеличивается с ростом температуры. Так, при комнатной температуре чистые стальные и чугунные поверхности имеют =0,050,45, а при высоких температурах =0,70,8.

Для тел, находящихся в тепловом равновесии (при одинаковой температуре), излучательная и поглощательная способности однозначно связаны. Рассмотрим, например, тепловое равновесие двух параллельных пластин, расположенных настолько близко друг к другу, что излучение каждой из них обязательно попадает на другую. Пусть одна из пластин – произвольное тело с излучательной и поглощательной способностями Е₁ и А₁. Вторая пластина абсолютно черное тело (А₀=1). При тепловом равновесии количество излученной и поглощенной телом энергии одинаково. Первая стенка на каждый м² поглощает Е₀А₁ вт, а ее излучение и отражение полностью поглощается абсолютно черной стенкой. Из условия теплового равновесия стенки следует

(7.10)

Соотношение (7.10) справедливо не только для рассмотренной, но и для любой другой стенки, находящейся при той же температуре

(7.11)

Из этого выражения, которое называют законом Кирхгофа, следует, что отношение излучательной способности тела к его поглощательной способности одинаково для всех тел, находящихся при одной и той же температуре, и равно излучательной способности абсолютно черного тела при той же температуре. Таким образом, чем больше тело поглощает энергии, тем больше оно излучает, и для конкретной температуры абсолютно черное тело будет иметь наибольшую излучательную способность.

Диатермичные тела не поглощают лучистую энергию, следовательно, в соответствии с законом Кирхгофа они не могут излучать лучистую энергию. Если в уравнении (7.11) излучательную способность выразить через степень черноты по закону Стефана-Больцмана, то это уравнение будет иметь вид

(7.12)

Закон Кирхгофа справедлив и для монохроматического излучения. Если поглощательную способность монохроматического излучения обозначить через А_, то для определенной длины волны имеем

(7.13)

Плотность интегрального полусферического излучения тела Е определяет излучение по всем направлениям полусферы. Излучательная способность тела по определенному направлению, составляющему с нормалью угол , в единице телесного угла, характеризуется величиной Е_. При =0, Е_.=E_n – интенсивность (яркость) излучения, вт/(срм²).

Закон Ламберта определяет зависимость излучаемой телом энергии в единицу времени от направления.

Error: Reference source not found

Если за единицу времени количество лучистой энергии передаваемое, как показано на рис. 7.2, элементарной площадкой поверхности тела dF₁ на площадку dF₂, расположенную на расстоянии r под углом  к нормали, обозначить через dQ_, то по закону Ламберта

Рис. 7.2

(7.14)

где – пространственный угол, под которым площадка dF₂ видна из точки О.

Пользуясь законом Ламберта, можно установить связь интенсивности (яркости) излучения или излучательной способности в направлении нормали с общей излучательной способностью тела

(7.15)

Закон Ламберта точно удовлетворяется для абсолютно черных тел. Для реальных тел при 60⁰ действительные потоки лучистой энергии от шероховатых поверхностей несколько меньше, а от полированных металлических поверхностей несколько больше, чем рассчитанные по закону Ламберта.

При прохождении излучения через вещество происходит поглощение энергии излучения. Если элементарный поток монохроматического излучения входит в однородную и изотропную среду, имея интенсивность , то на расстоянии S по направлению луча его интенсивность будет равна

(7.16)

а поглощательная способность среды на пути S составит

(7.17)

Уравнения (7.16) и (7.17) выражают закон Бугера. Здесь k_ – коэффициент поглощения (ослабления) вещества для лучей данной длины волны. Этот коэффициент зависит от физических свойств среды, ее температуры и длины волны. Для большинства твердых тел этот коэффициент большой, поэтому поглощение происходит в очень тонком слое. Газы обладают значительно большей «прозрачностью» для теплового излучения, поэтому поглощение энергии теплового излучение происходит в объеме газового тела.