Лекция 5

Г одографы ОГТ являются симметричными даже при наклонных границах, но при наклонах границы, больших чем 5-7°, точки отражения начинают расползаться вдоль границы, обычно больше в сторону восстания границы. Т.е. рис 5.1. И у нас получается не общая средняя точка, а общая площадка отражения и годограф ОГТ выполаживается. Чтобы правильно спрямить годограф, необходимо выбрать некоторую скорость V_ОГТ=V_ОСТ=V_{накапливания}=V_{суммирования}=V_e/cosφ. Где V_e – предельная эффективная скорость. При цифровой (автоматической) обработке данных СР, чтобы спрямить годограф, мы подбираем для заданного t₀ некоторую скорость V_ОГТ, которая позволит спрямить этот годограф. Чтобы правильно сделать эту процедуру, подобрать соответствующую гиперболу, которая бы спрямилась при вводе кинематической поправкой свыбраннойV_ОГТ, необходимо найти минимум годографа. Поскольку годографы ОГТ являются симметричными, то их минимумы располагаются над общей глубинной точкой отражения. Причем величина φ – наклона границы и знак наклона не сказывается (в пределах некоторых погрешностей) на симметричность годографа. Если же брать годографы ОПВ или ОПП, то минимум годографа будет смещаться в сторону восстания границы и автоматический поиск этих годографов придется делать не только на оси времен соответствующей ОГТ, но и по обе стороны от этой точки. Поиск этой скорости V_ОГТ и является задачей коррекции кинематических поправок.

Г одографы многократных волн, сформированные по ОГТ также являются симметричными гиперболами. При этом годограф многократно отраженной волны будет более крутым, т.к. скорость будет меньше. Рис 5.2. После спрямления годограф многократно отраженной волны останется недоспрямленным. В итоге суммирования амплитуда однократно отраженной волны будет возрастать, а многократной – нет.

Вертикальный энергоанализ

У нас есть сейсмограмма ОГТ в качестве первичного материала. Выбираем окно в пределах сейсмограммы, ширина которого составляет около 40-50 миллисекунд, центр этого окна соответствует какому-тоt₀. Рис 5.3. Затем в пределах окна вводим кинематические поправки в каждую трассу со скоростью V_нач, которую выбираем по ближайшей скважине, используя фактически средние скорости. Затем в пределах окна производим суммирование всех отсчетов, т.е. получаем какую-то среднюю амплитуду или среднюю энергию (квадрат амплитуд). Если в этом окне имеется какая-то ось синфазности, которая спрямилась, то будем иметь большую амплитуду, если же спрямление оси синфазности не произошло, т.е. нет однократной волны, то суммарная амплитуда будет гораздо меньше. Суммарную амплитуду уже откладываем на графике, где V_нач – это скорость с которой мы ввели кинематические поправки (иногда называют V_{априорное}). Затем увеличиваем эту скорость на какую-то величину и повторяем процедуру. Такие процедуры повторяются в заданном пределе скоростей, до какого-то максимума. И получаем график зависимости суммарной энергии от величины скорости для вводимых поправок. Этот график называется спектром скоростей. Максимум этого энергии этого спектра свидетельствует о спрямлении имеющейся оси синфазности и правильно выбранной скорости для ввода кинематических поправок.Значит это значение скорости и необходимо использовать для выделения однократной волны для заданного t₀ (середина окна суммирования). Такие же процедуры мы можем сделать для временных окон с большим t₀ и меньшим, получить спектры скоростей и по их максимумам определить необходимую для каждого t₀скорости V_огт. Иначе говоря, можем получить закон рис 5.4. Такие процедуры получили название вертикальногоэнергоанализа, т.е. мы как бы анализируем скорости по вертикали.

Второй максимум на спектре скоростей может появиться из-за наличия еще одной оси синфазности, скорее всего кратной, которая спрямляется при скорости V_{огт кратная}.