Восстановление амплитуд и учет неидентичности условий возбуждения и приема
Под восстановлением амплитуд понимается ряд процедур, которая позволяет раздельно отрегулировать амплитуды колебаний каждой трассы, отдельно за геометрическое или сферическое расхождение, отдельно за поглощение и рассеяние и отдельно за неидентичность условий возбуждения и приёма. Причем эти процедуры могут повторяться на разных этапах обработки, т.е. в самом начале, может в середине и даже в конце обработки.
Вообще амплитуда колебаний зависит прежде всего от целого ряда факторов. 3.3.
Где Ах – амплитуда в точке х на времени t, А0 – начальная амплитуда, при возбуждении колебаний в точке i и регистрации в точке j; Rk – коэффициент отражение соответствующей волны, I – координата ПВ, j–координата ПП; Lr–геометрическое расхождение, где r–это как бы путь волны; B– коэффициент преломления на каждой граница; w – коэффициент конверсии – это изменение амплитуды за счет границы земля-воздух, за счет его амплитуды увеличиваются в два раза.
Поскольку нам необходимо, чтобы амплитуда зависела только от коэффициента отражения, то формулу 3.3. преобразуем к виду 3.4. Считается, что первая дробь в этой формуле характеризует неидентичность условий возбуждения и приёма, вторая дробь – геометрическое расхождение, третья – влияние поглощения и рассеяния энергии.
Обычно считается, что поглощение и рассеяние сказывается только на малых временах регистрации и поэтому этот фактор часто совсем не учитывают, тогда как геометрическое расхождение часто рассчитывают по формуле 3.5. Где D – сферическое расхождение, t – время регистрации, Vогт – эффективная скорость, рассчитанная по годографу ОГТ. Таким образом получаем 3.6. Где первая дробь характеризует распределение скоростей, второй – длину пути, третье – различие между истинного времени пробега волны по отношению к t0.
Устранение неидентичность условий возбуждения и приёма обычно осуществляют в следующем порядке:
1. Проводят деконволюцию сейсмических трасс, которая позволяет расширить сигнал, он во времени становиться сжатым, а спектр более широким.
2. Полосовая фильтрация. За счет чего спектр ограничивается и сглаживается.
3. Усреднение (нормализация) амплитуд по профилю.
4. Усреднение по оси х или стационаризация.
Методы изучения скоростей в вчр и порядок расчета СтП в мов огт
Р
ис
3.4. В ЗМС скорости резко меняются от
точки к точке и по вертикали, меняется
и мощность этой зоны и эти изменения
скоростей приводят к разбросу времен
регистрации отраженных волн. И чтобы
исключить этот разброс (влияние ВЧР на
времена пробега) и вводят статические
поправки. Для этого выбирается уровень
приведения, чаще всего это некоторая
постоянная отметка, где скорости более
или менее стабилизируются ( в коренных
породах) и к этой отметке мы приводим
все наблюденные времена. И эти времена
и есть статические поправки. При
наблюдении МОВ ОГТ:
1. СтП рассчитываются по вертикали;
2. СтП разбиваются на поправки за ПВ и за ПП Δtст=ΔtПВ+ΔtПП;
3. Расчетные поправки ΔtПП и ΔtПВ не зависят от l (от расстояния между ПВ и ПП).
Для нашего рисунка 3.4. поправка за ПВ будет рассчитываться как 3.7, а поправка за ПП, как 3.8. В итоге мы рассчитываем таблицу для всех этих поправок, рис 3.5. Один из основных методов изучения скоростей в ВЧР – МСК, второй способ – вспомогательные работы МПВ. Иногда делают сейсмозондирование МОВ или МПВ в отдельных точках профиля. В настоящее время для расчета скоростей в ВЧР используют времена первых вступлений (преломленные и рефрагированные волны, которые регистрируются на сейсмограммах в МОВ.
Таким образом, рассчитав скорости и определим мощность ЗМС, мы по вертикали рассчитываем СтП для каждой точки, отдельно за ПВ и за ПП. Но если источники не взрывные, то считается, что поправки за ПП и ПВ равны. Поскольку расчетные поправки содержат большие погрешности то, чтобы исключить эти погрешности проводиться процедура коррекции статических поправок для их уточнения.