
- •Высоко скоростные метательные установки.
- •Физические принципы метания. Обоснование применения газов с низким молекулярным весом.
- •1.2 Классификация средств высокоскоростного метания.
- •1.3.Одноступенчатые газодинамические метательные устройства.
- •1.4.Многоступенчатые газодинамические метательные устройства.
- •1.5. Установки с тяжелым недеформированным поршнем.
- •1.6. Установки с легким поршнем.
- •1.7. Диафрагменные метательные устройства.
- •1.8. Установка с дросселированием.
- •1.9. Комбинированные установки.
- •1.10 Электродинамические метательные устройства.
- •1.11. Струйные установки.
- •1.12. Существующие установки высокоскоростного метания
- •1.13. Сравнительный анализ установок высокоскоростного метания.
- •2. Методики расчета легкогазовых метательных устройств.
- •2.1. Уравнения движения газа и методы их решения
- •2.2 Точное аналитическое решение.
- •2.3. Решение уравнений.
- •2.4. Численные методы решения.
- •2.5. Численное решение задачи Лагранжа для различных случаев.
- •2.6 Коэффициент полезного действия лгу.
- •2.7. Поправки на реальные свойства газа, трение и теплопередачу.
- •2.8. Некоторые конструктивные особенности метаемых тел.
- •2.9. Приближенная методика расчета легкогазовых метательных устройств.
- •3. Взрывное ствольное метание (всм).
- •3.1 Внутрибаллистические процессы, протекающие в устройствах всм.
- •4. Преобразование энергии методом адиабатического сжатия.
- •4.1. Ударная волна. Адиабата Гюгонио.
- •4.2. Ударные трубы.
- •П о известной формуле скорость рабочего газа, прошедшего через волну разрежения, равна
- •4.3 Ударная адиабата в условиях ионизации.
- •Делим на пост
- •4.4 Получение высоких температур в замкнутой трубе с многократным прохождением ударной волны. Методика расчета преобразования энергии.
- •4.5 Необходимость учета противодавления в ствольных системах.
- •4.6 Устройства для получения сильных ударных волн в газах.
- •4.7 Установка ультрафиолетового удара
- •4.8 Кпд взрывных источников излучения.
- •4.9 Потери нагретого тела на излучение.
- •4.10 Измеряемые энергетические параметры, используемая аппаратура.
- •4.11 Возможные механизмы излучения газов, нагретых до высоких температур.
- •Плазма.
- •5.1. Общие понятия.
- •Неидеальная плазма.
- •5.3 Локально – термодинамическое равновесие. Уравнение Саха.
- •Импульсные высокоэнергетические устройства для космических условий.
- •6.1 Основные элементы траектории баллистических объектов, их особенности.
- •6.3 Лазерное оружие. Эффективность воздействия на объекты.
- •6.4 Основные элементы лазера и их назначение.
- •6.5 Химические лазеры на фтористом водороде.
- •6.6 Эксимерные лазеры.
- •6.7 Рентгеновские лазеры с накачкой от ядерного взрыва.
- •Лазеры на свободных электронах.
- •Сравнительные характеристики лазеров.
- •Пучковое оружие.
- •Кинетическое оружие, его место в программе сои.
- •Газодинамический лазер (гдл).
4.5 Необходимость учета противодавления в ствольных системах.
Имея все формулы, можем оценить величины противодавления.
При высоких скоростях макетов V>2000 м/с ударную волну впереди макета явно можно считать сильной.
Для воздуха 0 = 1,3; k 1,4;
Зависимость от V2 видна – парабола. Пример:
О
ценим
температуру при V=4000
м/с:
4.6 Устройства для получения сильных ударных волн в газах.
Мы отмечали, что при ВСМ, могут быть использованы низкоплотные ВВ для сжатия газов, в том числе и посредством ударных волн. В этом разделе мы рассмотрим более сильные ударные волны, фронт которых уже можно исследовать как высокоинтенсивный источник излучения.
Создавая с помощью конденсированных ВВ ударные волны в плотных газах, можно получать большие потоки излучения при малых размерах устройств.
С излучением ударных волн сталкиваются при решении практически важных задач, связанных с сильными взрывами, в том числе и взрывами атомной, водородной бомб, движением космических тел в атмосфере.
При помощи ВВ удается получать сильные ударные волны в достаточно плотных газах, что расширило возможности изучения оптических свойств газов при высоких температурах и воздействия мощных потоков излучения на твердое вещество.
Возбуждение ударных волн при выходе детонации в газ – этот способ получения ударных волн наиболее прост и хорошо изучен. При определении параметров ударной волны расчетным путем обычно допускается ряд упрощений, оставляющих сомнение в точности полученных результатов. Поэтому, когда возникает вопрос о параметрах ударной волны, создаваемой конкретным устройством, экспериментальные методы определения их оказываются предпочтительнее.
Рассмотрим наиболее простое устройство для получения сильных ударных волн.
Наибольшая
полученная скорость ударной волны в
различных газах составляла (км/с):
He Ne Воздух Ar Kr Xe
11,4 10,4 9,8 9,4 87 8,3
Подобного сорта устройства используются и с ВВ, имеющими кумулятивные выемки, чем можно повысить скорость ударной волны.
4.7 Установка ультрафиолетового удара
Надо сказать, что воздействие мощных импульсов ультрафиолетового излучения на твердое вещество сопровождается рядом интересных физических и газодинамических явлений. Экспериментально изучать эти явления можно с помощью специальных взрывных установок, в которых излучает сильная ударная волна в инертном газе.
По плотности лучистого потока такие установки приближаются к существующим импульсным лазерам, а по величине излучаемой энергии могут превосходить их.
Максимальная плотность лучистого потока с фронта ударной волны была достигнута в экспериментах на взрывном источнике с гелием. При скорости ударной волны D = 78 км/с, плотность ультрафиолетового излучения оценивается S = 3108 Дж/см2.
Приведем одну из схем такого источника.
П
олученная
температура на таких устройствах
достигала 30000-50000 К.
Устройства для достижения рекордных скоростей и температур имели КПД всего лишь 0,001%.