6.Лупа,зрительная трубка,микроскоп.Глаз и зрение.

Лупа Г= =1= = ; d=f; d =0.25м-растояние наилучшего зрения

Глаз:

1.Прозрачная-часть роговой оболочки 4.Сетчатая оболочка

2.Хрусталик 5.Зрительный нерв

3.Радужная оболочка 6.Центральная яма

Фокусируещее устройства хрусталика –взгляд на близкое расстояние

Взгляд на отдаленный предмет

Микроскоп: Г= = ; L-расстояние от акуляра до глаза,

f-расстояние между предметом и объективом F1F2-фокусное расстояние акуляр объектива

∆- расстояние между фокусом объектива и акуляра.

34. Термоядерная реакция синтеза

Ядерный синтез, т.е. слияние легких ядер в одно ядро, сопровождается, как и деление тяжелых ядер, выделением огромных количеств энергии. Поскольку для синтеза ядер необходимы высокие температуры, этот процесс называют термоядерной реакцией.

Для ее осуществления необходимо, чтобы исходные нуклоны или легкие ядра сблизились до расстояний, равных или меньших радиуса сферы действия ядерных сил притяжения (т.е. до расстояний 10^-15 м). Такому взаимному сближению ядер препятствуют кулоновские силы отталкивания, действующие между положительно заряженными ядрами. Для возникновения реакции синтеза необходимо нагреть вещество большой плотности до сверхвысоких температур (порядка сотен миллионов Кельвин), чтобы кинетическая энергия теплового движения ядер оказалась достаточной для преодоления кулоновских сил отталкивания. При таких температурах вещество существует в виде плазмы. Поскольку синтез может происходить только при очень высоких температурах, ядерные реакции синтеза и получили название термоядерных реакций.

В термоядерных реакциях выделяется огромная энергия.

Применение термоядерной реакции как практически неисчерпаемого источника энергии связано в первую очередь с перспективой освоения технологии управляемого термоядерного синтеза

7. Когерентность временная и пространственная когерентность

Различают два вида когерентности: 1) временную или продольную и 2) пространственную или поперечную. Первая связана с нарушением строгой гармоничности волн во времени, например, с конечностью длины цуга волн, испускаемых отдельными атомами. Вторая - с фазовыми сдвигами при сложении вторичных волн, испущенных из разных точек плоской волны.

Рассмотрим схему интерферометра Майкельсона (рис.1). Пусть S точечный источник, излучающий монохроматический свет, находится в фокусе объектива О. Интерферометр будет освещён параллельным пучком. Пучок, отражённый полупрозрачным зеркалом G, нормален к зеркалу М1, а пучок, проходящий сквозь G, нормален к зеркалу M2. Наклоним слегка М2 таким образом, чтобы M2' (изображение М2 в полупрозрачном зеркале G) образовало бы очень малый угол с М1. Все происходит так, как если бы мы наблюдали полосы равной толщины в слое воздуха переменной толщины, заключённого между М1 и М2'.

В точке В, где толщина слоя равна ℓ, разность хода лучей равна d =2ℓ. Если l - длина волны света, излучённого S, то для амплитуды суммарного колебания SA имеем А2 = а12+а22+2а1а2Cosj .

Здесь а1 и а2 - амплитуды слагаемых колебаний, j - разность фаз колебаний, соответствующая разности хода d : j =2ℓ

Полагая а1 = а2 для интенсивности света в B, найдём (с точностью до постоянного множителя) J = 2a2(1+Cosj ) = 4a2Cos2 = 4a2Cos2(2p ℓ/l ) (1.1)

Так как толщина слоя ℓ переменна, то мы будем наблюдать ряд интерференционных полос, параллельных ребру двугранного угла между плоскостями М1 и M2'.

Пусть I1 - интенсивность светлых полос, а I2 – интенсивность тёмных. Обозначим контраст полос через g и зададим его следующим образом:(1.2)

Этот параметр определяет видимость интерференционной картины.

Соотношение (1.1) показывает, что I2 равна нулю каждый раз, когда толщина ℓ равна нечётному числу l /4. Тогда тёмные полосы становятся чёрными и g =1; в этом случае контраст максимален. В схеме, изображённой на рис.1, контраст равен единице при любом расстоянии между М1 и М2'. Однако опыт показывает, что это никогда не наблюдается по следующим двум причинам, имеющим принципиальный характер: излучаемый свет не вполне монохроматичен, источник всегда имеет конечную (а не нулевую) протяжённость.

Электромагнитные волны не бесконечны. Они излучаются в виде цугов конечной длины. Поскольку цуг имеет конечную длину, то как мы увидим, атом излучает не одну какую-нибудь частоту, а целый спектр частот, ширина которого тем больше, чем меньше длина дуга. Это влечёт за собой уменьшение контраста между полосами, что непосредственно видно из формулы (1.1) (каждой длине волны соответствует определённая интенсивность света, наблюдаемого в точке В (рис.1). Если для длины волны l мы наблюдаем нулевой минимум в B, то для других длин волн картина оказывается уже иной и контраст между полосами уменьшится. Видимость полос связана с хроматизмом источника. В этом случае говорят о явлении временной или хроматической когерентности. Рис.1. Схема интерферометра Майкельсона.

Это явление можно изучать также, если непосредственно вводить длину цугов волн. Будем постепенно удалять одно из зеркал интерферометра. Опыт показывает, что контраст полос начинает ухудшаться. Это вызвано конечной длиной волновых цугов, испускаемых атомами источника. При попадании в интерферометр каждый цуг, например, цуг А, разделяется полупрозрачным зеркалом G на два (рисунок 2). Установим такую разность хода между путями 1 и 2, чтобы она была больше длины цугов волн. Если достаточно далеко удалять зеркало М2, то в момент, когда цуг А1, шедший путём 1, придет в Р, другой цуг будет находиться лишь в А2'. Эти два цуга не встретятся и не смогут интерферировать. Цуги, налагающиеся друг на друга в точке Р, испущены в моменты t и t+q .

Рассмотрим сначала случай, изображённый на рис.2, где q гораздо больше длительности цуга t . Рис.2. Взаимодействие цугов волн в интерферометре Майкельсона. За время наблюдения проходит множество цугов, причём моменты их прохождения распределены случайно. Если учитывать, что разность фаз между цугами принимает вс