
- •Геодезическое инструментоведение
- •270205.65 – «Землеустройство»
- •Геодезическое инструментоведение
- •270205.65 – «Землеустройство»
- •Введение
- •§1. Требования к геодезическим приборам, стандартизация и классификация приборов. Метрологическое обеспечение измерений
- •§2. Основные сведения из геометрической оптики
- •2.1. Плоские зеркала
- •2.2. Плоскопараллельная пластинка
- •2.3. Призмы
- •2.4. Сферические зеркала
- •2.5. Линзы
- •§ 3. Части геодезических приборов
- •3.1. Зрительная труба
- •3.1.1. Объективы и окуляры
- •3.1.2. Сетка нитей
- •3.1.3. Установка зрительной трубы
- •3.1.4. Основные оптические характеристики зрительных труб и их определение
- •Разрешающая сила трубы
- •3.2. Установочные приспособления геодезических приборов
- •3.2.1. Штативы для геодезических приборов
- •3.2.2. Уровни и компенсаторы наклона
- •3.2.2.1. Уровни
- •3.2.2.2. Компенсаторы наклона
- •3.3. Приспособления для центрирования.
- •3.4. Подставки
- •3.5. Винты геодезических приборов
- •3.5.1. Элевационные винты
- •3.5.2. Приспособления для наведения зрительной трубы на визирную цель.
- •3.6. Линейные и круговые шкалы. Отсчетные устройства
- •3.6.1. Шкалы
- •3.6.2. Отсчетные устройства геодезических приборов
- •3.6.2.1. Рен шкалового микроскопа
- •3.6.2.2. Исследование эксцентриситета алидады горизонтального круга
- •§ 4. Физические дальномеры
- •Заключение
- •Библиографический список
- •§1. Требования к геодезическим приборам, стандартизация и классификация приборов. Метрологическое обеспечение измерений………………….4
- •§ 2. Основные сведения из геометрической оптики………………………..13
- •§ 3. Части геодезических приборов………………………………………..26
- •§ 4. Физические дальномеры………………………………………………..117
2.2. Плоскопараллельная пластинка
Плоскопараллельная пластинка – прозрачное тело, ограниченное двумя взаимно параллельными отшлифованными плоскостями.
П
усть
луч S
составляет с нормалью к грани
плоскопараллельной пластинки в точке
падения N
угол i1
(рис.6).
После преломления на границе «воздух
- стекло» он пойдет по направлению NN1
под углом
i΄1
к нормали и, вновь преломившись в точке
N1
на границе
«стекло – воздух», получит направление
N1
S1,
составив с
нормалью угол i2.
Ход луча
подчиняется закону преломления
n0 sin i1 = n sin i΄1 (11)
n sin i2 = n0 sin i΄2
Напомним, что для воздуха показатель преломления n0 принимается равным единице. Любые нормали к шлифованным плоскостям плоскопараллельной пластинки, в том числе и нормали в точках N и N΄, показанные на рис.8 пунктирными линиями, параллельны между собой. Поэтому i΄1= i2. Следовательно, на основании уравнений (11) имеем
sin i1 = sin i΄2;
i1 = i΄2 (12)
Последнее означает, что выходящий луч S1 параллелен входящему лучу S, но смещен относительно него на величину h. Определим смещение h. Из прямоугольного треугольника NN1O
(13)
Первое равенство системы (11) запишем следующим образом:
. (14)
Поскольку углы i1, i΄1 и (i 1- i΄1) - малые, толщину пластинки d примем равной отрезку NN1, а синусы этих углов – самим углам в радианной мере. Тогда выражения (13) и (14) примут вид
;
. (15)
Образуем из равенства (15) производную пропорцию
. (16)
Исходя из формулы (16)
. (17)
Подставляя значения разности ( i 1- i΄1) из уравнения (17) в (15) окончательно получаем
. (18)
Отсюда следует, что для одной и той же пластинки (d и n - постоянны) смещение луча h прямо пропорционально углу поворота пластинки i 1. Свойство плоскопараллельной пластинки смещать лучи, оставляя их параллельными начальным направлениям, обуславливает ее применение в оптических микрометрах теодолитов, нивелиров и других приборов.
Рис.6. Ход луча через плоскопараллельную пластинку
2.3. Призмы
Различают призмы: преломляющие и полного внутреннего отражения. Преломляющая призма — прозрачное тело, ограниченное двумя полированными пересекающимися под некоторым углом α плоскими гранями.
Призмы полного внутреннего отражения — прозрачные многогранники с полированными гранями.
Рассмотрим вначале преломляющие призмы.
Линию пересечения граней таких призм называют преломляющим ребром, а угол пересечения — преломляющим углом (рис. 7). Преломляющую призму с малым преломляющим углом (α ≤6°) называют оптическим клином. Луч S попадает на грань стеклянной призмы с показателем преломления n в точке N. Углы падения и преломления соответственно i1 и i΄1. В призме луч идет по направлению NN1, а далее попадает в воздух, преломившись на грани в точке N1. Пусть углы падения и преломления в точке N1 равны соответственно i2 и i΄2. Необходимо определить угол ε между начальным направлением луча SN и новым направлением луча N1S΄, т. е, угол отклонения луча призмой. В треугольнике NAN1 угол ANN1, = i 1- i΄1 , а угол AN1N = i΄2- i2. Угол ε — внешний угол треугольника NAN1, он равен сумме не смежных с ним углов (i 1- i΄1) и (i 1- i΄1), т. е.
ε = i1 - i΄1 + i΄2- i2. (19)
В соответствии с законом преломления имеем
n0 sin i1 = n sin i΄1 ; n0 sin i΄2 = n sin i2. (20)
Так как углы падения и преломления в точках N и N1 малы, а показатель преломления воздуха n0 =1, то выражение (20) можно переписать в виде
i1 = n i΄1 ; i΄2 = n i2. (21)
Подставляя значения i1 и i΄2 из выражения (21) в (19), получаем
ε =(n-i) (i΄1 + i2) (22)
Угол между нормалями и гранями, пересекающимися в точке В, равен углу между гранями, т. е. α. Угол α — внешний угол треугольника NN1B, поэтому α = i΄1 + i2. Учитывая это, запишем окончательно (22)
ε =(n-i) α. (23)
Как видим, угол отклонения луча призмой зависит от показателя преломления материала, из которого изготовлена призма, и значения преломляющего угла. Напомним, что при прохождении через призму луч разлагается на составные части спектра. Поэтому, чтобы сохранить резкость изображения предметов, рассматриваемых через призмы или клинья, необходимо создавать ахроматические призмы и клинья. Ахроматический клин состоит, как правило, из двух клиньев, изготовленных из разных сортов стекла и склеенных так, чтобы их преломляющие углы были обращены в противоположные стороны (рис. 7, б). Ахроматический клин отклоняет луч к основанию на угол ε, не разлагая его на составные части спектра.
Рис.7. Ход лучей через призмы:
а – ход луча через трехгранную призму; б – ахроматический клин;
в – з – призмы полного внутреннего отражения
Рассмотрим призмы полного внутреннего отражения, для чего обратимся к рис.7, а и представим, что луч идет от точки N1 к N. Тогда угол падения луча будет i΄1 , а угол преломления - i1 , причем i 1- i΄1, так как n0< n . В случае постепенного увеличения угла падения i΄1 возрастает и угол i1, достигая при некотором критическом угле i΄1 90º. При этом условии, как и во всех случаях, когда угол i΄1 больше критического, преломленный луч не наблюдается, и весь свет полностью отражается обратно в первую среду. Такое явление носит название полного внутреннего отражения. Для усиления эффекта отражения отражающие грани иногда серебрят.
Наиболее распространены следующие призмы полного внутреннего отражения:
1) трехгранная призма — дает такое же изображение как одно зеркало, если отражает гипотенузная грань (рис.7, в), если же отражение происходит от граней катетов (рис. 7, г), призма работает как система двух зеркал с углом между ними в 90°. При отражении от гипотенузной грани в случае поворота призмы на некоторый угол вокруг ребра с прямым углом, луч повернется на двойной угол (как при повороте зеркала), при отражении от граней — катетов — поворот призмы не изменяет направления луча, так как происходит компенсация действия двух отражающих граней;
2) система призм Поро I рода (рис. 7, д) — состоит из двух трехгранных прямоугольных призм, ребра, с прямыми углами которых взаимно перпендикулярны. Система поворачивает изображение на 180°, применяется в биноклях;
3) ромбическая призма (нормальные сечения такой призмы — ромб) (рис. 7, е) — смещает лучи, не изменяя их направление как плоскопараллельная пластинка;
4) пентапризма (рис.7, ж) — пятиугольная призма, продолжение двух граней которой пересекается под углом 45°. Дает эффект системы двух зеркал, установленных под углом 45°, т. е. двухзеркального экера, — изменяет направление луча на 90°;
5) крышеобразная призма (рис. 7, з) — имеет форму тетраэдра с углами между ребрами 90° и 45°. Дает полное обращение изображения, т. е. поворачивает его на 180°. Используется в оптических микроскопах, компенсаторах нивелиров, оптических калибровочных линиях светодальномеров и т. п.