14

Модуль 5. Оптика розділ 11. Геометрична і хвильова оптика.

11.1 Геометрична оптика

11A1 Абсолютний показник n заломлення світла — це

Б) відношення швидкості світла у вакуумі до швидкості світла в середовищі;

11A2 Кут падіння променя на межу розділу двох середовищ:

.Б) кут між падаючим променем і нормаллю, поставленою до межі розділу двох середовищ;

11A3 Кут відбивання променя від межі розділу двох середовищ — це

.Б) кут між відбитим променем і нормаллю до межі розділу двох середовищ;

11A4 Кут заломлення променя на межі розділу двох середовищ — це

Б) кут між заломленим променем і нормаллю до межі розділу двох середовищ;

11A5 Відносний показник заломлення n другого середовища по відношенню до першого виражається через абсолютні показники заломлення n₂ і n₁:

Б) ;

11A6 Що називається показником заломлення через кути падіння і заломлення:

А) ;

11A7 Повне внутрішнє відбивання можливе при переході світла

показником

Г) із середовища більш оптичного густого в менш оптично густе середовище;

11A8 Граничний кут повного внутрішнього відбивання α₀ дорівнює:

Г) ;

11A9 Оптичний центр лінзи — це точка

Б) при проходженні через яку промені не заломлюються;

11A10 Оптична сила D лінзи пов’язана з фокусною відстанню F співвідношенням:

В) ;

11A11 Збірна лінза з фокусною відстанню 0,25 м має оптичну силу:

А) 4 дптр;

11A12 Світловий потік вимірюється в

А) кд; Б) лм; В) Вт·м; Г) Вт/м²; Д) Дж/м.

11A13 Одиницею сили світла є

; Б) кд;

11A14 Одиницею освітленості є

А) лк;

11A15 Фокусна відстань сферичного дзеркала радіусом R дорівнює

А) R/2

11.2 Інтерференція світла

11A16 Хвилі когерентні, якщо вони

Г) мають однакову різницю фаз яка з часом не змінюється;

11A17 Інтерференція — це явище накладання

Г) когерентних хвиль, в результаті якого встановлюється стійкий перерозподіл інтенсивності;

11A18 Геометрична ΔS та оптична ΔL різниці ходу променів у середовищі з показником заломлення n пов’язані співвідношенням:

Б) ;

11A19 В даній точці середовища досягається інтерференційний максимум, якщо

хвиль;

В) оптична різниця ходу променів дорівнює цілому числу довжин хвиль;

11A20 В даній точці простору досягається інтерференційний мінімум, якщо

Д) оптична різниця ходу променів дорівнює непарному числу півдовжин хвиль.

11A21 Інтерференційна картина може бути отримана

Г) накладанням хвиль від когерентних джерел;

11A22 Відстань між двома сусідніми інтерференційними смугами, отриманими на відстані ℓ від двох когерентних джерел, відстань між якими d, при довжині світлової хвилі λ дорівнює

А) ;

11A23 Радіуси світлих кілець Ньютона у відбитому світлі при радіусі R кривизни лінзи, довжині світлової хвилі λ і цілому значенні числа k дорівнюють

Г) ;

11A24 Радіуси темних кілець Ньютона у відбитому світлі при радіусі R кривизни лінзи, довжині світлової хвилі λ і цілому значенні числа k дорівнюють

А) ; .

11A25 Оптична різниця ходу визначається за фор­мулою:

Б) ;

11A26 Під час відбивання світла від оптично гус­тішого середовища відбита хвиля:

А) втрачає в різниці ходу пів довжини хвилі;

11A27 Когерентні світлові хвилі утворюються за допомогою плоскопаралельної пластинки. Опти­чна різниця ходу, якщо перша частина світлового потоку відбивається від оптично густішого сере­довища, визначається за формулою:

А) ;

11A28 Когерентні світлові хвилі утворюються за допомогою плоскопаралельної пластинки. Опти­чна різниця ходу, якщо друга частина світлового потоку відбивається від оптично менш густого середовища, визначається за формулою:

Б) ;

11A29 Когерентні світлові хвилі утворюються за допомогою пластинки, яка має форму клина. Оп­тична різниця ходу, якщо перша частина світло­вого потоку відбивається від оптично густішого середовища, визначається за формулою:

А) ;

11A30 Когерентні світлові хвилі утворюються за допомогою пластинки, яка має форму клина. Оп­тична різниця ходу, якщо друга частина світло­вого потоку відбивається від оптично менш гус­того середовища, визначається за формулою:

Б) ;

11A31 Умова максимуму інтерференції світла має вигляд:

А) ;

11A32 Умова мінімуму інтерференції світла має вигляд:

В) ;

11A33 Кільця Ньютона спостерігаються у відби­тому світлі, лінза щільно дотикається до пласти­нки і освітлюється монохроматичним світлом. Між лінзою і пластинкою є повітря. За яких умов у центрі інтерференційної картини спостеріга­ється темна пляма?

Б) ;

11A34 Інтерференційна картина має вигляд кі­лець Ньютона. Лінза щільно дотикається до плас­тинки й освітлюється монохроматичним світлом. Між лінзою і пластинкою є повітря. У центрі ін­терференційної картини спостерігається темна пляма. Як можна змінити картину на протилежну.

А) заповнити простір між лінзою і пластинкою рідиною;

11A35 Кільця Ньютона спостерігаються у відби­тому світлі, лінзу піднято над пластинкою і освіт­лено монохроматичним світлом. Між лінзою і пластинкою є повітря. У центрі інтерференційної картини спостерігається світла пляма. Як можна змінити картину на протилежну?

А) заповнити простір між лінзою і пластинкою рідиною;

11A36 Яким має бути показник заломлення п плівки, нанесеної на поверхню лінзи, показник заломлення якої дорівнює п₁, щоб усунути значне відбивання світла в оптичних приладах?

В) ;

11A37 Якою має бути мінімальна товщина плів­ки, нанесеної на поверхню просвітленої лінзи?

В) ;