Центр параллельных сил.

Точка С, через которую проходит равнодействующая системы параллельных сил при любых поворотах этих сил около их точек приложения в одну и ту же сторону и на один и тот же угол, называется центром параллельных сил.

На основании теоремы Вариньона о моменте равнодействующей относительно центра имеем:

	n
	∑ riPi
rc=	i=1
	R
или
	n
	∑ riPi
rc=	i=1
	n
	∑Pi
	i=1

где R – модуль равнодействующей R пространственной системы параллельных сил Р₁, Р₂,…… Р_n, r_i – радиус-вектор точки приложения A_i силы P_i.

Проектируя векторное равенство на оси координат, получим координаты центра параллельных сил в виде:

		n			n			n
		∑ Pi*хi			∑ Pi*уi			∑ Pi*zi
	хc=	i=1	;	уc=	i=1	;	zc=	i=1	.
		R			R			R

Центр тяжести тел.

Часть II. Кинематика.

Кинематикой называется раздел механики, в котором изучается движение материальных точек и тел в пространстве с геометрической точки зрения, вне связи с силами, определяющими это движение.

Мы будем изучать простейшую форму движения – механическое движение, то есть происходящее во времени изменение положения одного тела относительно другого, с которым связана система координат, называемая системой отсчета.

Эта система может быть как движущейся, так и условно неподвижной.

Рассматривая движение, мы связываем изменение положения тела или точки с течением времени.

При изучении движения всегда устанавливаем начало отсчета времени .

Непрерывную кривую, которую описывает точка при своем движении, называют траекторией.

Если траектория – прямая линия, то движение называется прямолинейным, если кривая – криволинейным.

Способы задания движения.

Задать движение точки по отношению к избранной системе отсчета – это значит указать способ, при помощи которого можно определить положение точки в любой момент времени. Существуют три способа задания движения:

1. Векторный способ

Положение точки в пространстве однозначно определяется заданием радиуса-вектора , проведенного из некоторого неподвижного центра 0 в данную точку М.

Для определения движения точки нужно знать, как изменяется с течением времени , то есть должна быть известна функция

(1)

Годографом какого-либо вектора называют кривую, которую вычерчивает конец этого вектора при изменении его аргумента (предполагается, что начало вектора находится в одной и той же точке).

Таким образом, годографом радиуса-вектора является траектория точки.

2. Координатный способ

Положение точки М в системе отсчета ОХУ определяется декартовыми координатами .

При движении точки М ее координаты изменяются с течением времени. Следовательно, координаты движущейся точки, являются функциями времени.

(2)

Эти уравнения называются уравнениями движения точки в декартовых координатах.

Пусть движение точки М в плоскости задано уравнениями

Из первого уравнения выразим время и подставим во второе: – уравнение траектории точки.

3. Естественный способ задания движения.

Этот способ применяется в том случае, если траектория точки заранее известна. Выберем на траектории неподвижную точку 0, которую назовём началом отсчёта дуговой координаты.

Положение точки М на траектории будем определять дуговой координатой , отложенной на траектории от начала отсчета 0. Расстояния, отложенные в одну сторону от точки 0, будем считать положительными, в другую – отрицательными, то есть установим направление отсчета дуговой координаты.

При движении точки М расстояние от этой точки до неподвижной точки 0 изменяется с течением времени:

(3)

– уравнение движения точки М.

Скорость точки

1. При векторном способе задания движения

Пусть в момент времени положение точки М определяется , а в момент – .

Вектор будем называть вектором перемещения точки за время . Отношение к называется средней скоростью за промежуток времени . (4)

Скоростью точки в данный момент времени называется предел отношения вектора перемещения точки к промежутку времени, за которое при стремлении этого промежутка времени к нулю.

(5)

Скорость точки – это вектор, направленный по касательной к траектории в сторону движения.

2. При координатном способе задания движения.

Пусть движение точки задано координатным способом

Тогда для радиуса-вектора точки М можно записать

(*)

где – единичные орты осей соответственно.

Согласно (5) дифференцируем (*)

(**)

Для вектора справедливо соотношение:

(***)

где – проекции на оси .

Сравнивая (**) и (***), получим

(6)

Модуль скорости точки

(7)

Направление скорости определяется направляющими косинусами:

3. При естественном способе задания движения

Пусть в момент времени положение точки М определяется координатой , в момент – .

Согласно (5)

(*)

Вычислим модуль и определим направление :

Вектор направлен так же, как . При направление этого вектора стремится к направлению касательной к траектории в точке М. Обозначим единичный орт касательной через .

Таким образом , следовательно , так как .

И равенство (*) принимает вид:

(8)

Модуль , направление совпадает с .

Ускорение точки.

1. При векторном способе задания движения

Предположим, что в момент времени скорость, точки – , а в момент – .

Предел приращения скорости к приращению времени , за которое произошло это приращение, при условии, что , называется ускорением точки в данный момент времени

(9)

Годографом скорости называется кривая, которую вычерчивает конец вектора скорости при движении точки, если вектор скорости проводится из одной и той же точки.

2. При: координатном способе задания движения

Вектор скорости точки

С учетом.(9)

(*)

На для вектора ускорения точки имеем

(**)

Сравнивая (*) и (**), получим

Модуль ускорения точки

Направление вектора ускорения определяется направляющими косинусами

3. При естественном способе задания движения

Пусть известна траектория точки. Возьмем две близкие на траектории точки М и М₁ . Проведем касательные к траектории в точках М и М₁ – и .

Вектор перенесем в точку М параллельно ему самому и проведем плоскость через и . Эта плоскость называется соприкасающейся плоскостью.

Плоскость, перпендикулярная ( ) касательной, называется нормальной плоскостью.

Плоскость нормальной и соприкасающейся плоскостям называется спрямляющей плоскостью.

Три взаимно перпендикулярных плоскости: нормальная, соприкасающаяся, спрямляющая образуют естественный трехгранник.

Линия пересечения нормальной и соприкасающейся плоскостей называется главной нормалью. Орт главной нормали – .

Линия пересечения нормальной и спрямляющей плоскостей называ­ется бинормалью траектории. Орт бинормали – .

Три взаимно перпендикулярные оси: касательная, направленная в сторону возрастания дуговой координаты, главная нормаль, направленная в сторону вогнутости траектории, бинормаль, направленная по отношению к и так же, как ось по отношению к осям , называются естественными осями.

Угол между касательными в двух ближайших точках траектории называется углом смежности, .

Кривизной кривой в точке М называется предел отношения угла смежности к абсолютному значению длины дуги ММ₁ между ближайшими точками траектории .

Радиусом кривизны кривой в точке М называется величина обратная кривизне: .

Получим формулу для вычисления ускорения точки М .

Продифференцируем по времени обе части этого равенства

(*)

Вычислим .

направлен параллельно вектору , то есть в сторону вогнутости траектории и лежит в плоскости, проходящей через точку М и векторы . Таким образом, лежит в соприкасающейся плоскости, так как при плоскость МАВ совпадает с соприкасающейся плоскостью. Дифференцируем обе части. тождества: ; , то есть .

Следовательно, направлен по главной нормали траектории.

Определим . МАВ – равнобедренный.

Так как вектор равен , а направлен по главной нормали, то .Подставил в (*).

(**)

Ускорение точки равно геометрической сумме двух векторов: один, направленный по главной нормали, называется нормальным ускорением – , другой, направленный по касательной, называется касательным ускорением – . То есть

где , , , .

Некоторые частные случаи движения точки

1. Прямолинейное движение.

Так как при прямолинейном движении скорость изменяется только численно, то делаем вывод, что касательное ускорение характеризует изменение скорости по численной величине.

2. Равномерное криволинейное движение

Равномерным называется такое криволинейное движение, в кото­ром численная величина скорости остается все время постоянной:

, , .

Так как ускорение при равномерном движении появляется в результате изменения направления скорости, то нормальное ускорение характеризует изменение скорости по направлению , , проинтегрируем ,

– закон равномерного криволинейного движения.

3. Равномерное прямолинейное движение

, . Следовательно, .

4. Равнопеременное криволинейное движение

Равнопеременным называется такое криволинейное движение, при котором касательное ускорение остается величиной постоянной: , , , проинтегрируем , , , но , .

Проинтегрируем , .

– закон равнопеременного криволинейного движения.

Простейшие движения твёрдого тела.

1. Поступательное движение тела

Поступательным называется такое движение твердого тела, при котором любая прямая, проведенная в этом теле, перемещается, оставаясь параллельной самой себе.

Теорема

При поступательном движении твердого тела все точки тела описывают – одинаковые (при наложении совпадающие) траектории и имеют в каждый момент времени: одинаковые по модулю и направлению скорости и ускорения.

Доказательство:

Возьмем две произвольные точки А и В, положения которых определяются радиусами-векторами и .

(*)

, так как тело абсолютно твердое, то есть траектория точки В получается из траектории точки А параллельным смещением всех точек на постоянный вектор АВ. Таким образом„траектории точек А и В одинаковы. Продифференцируем по времени равенство (*): . Продифференцируем , то есть ч.т.д.

При поступательном движении общую для всех точек тела скорость называют скоростью поступательного движения. Закон поступательного движения имеет вид:

2. Вращательное движение твердого тела

Вращательным называется такое движение твердого тела, при котором остаются неподвижными все его точки, лежащие на некоторой прямой, называемой осью вращения.

При этом движении все остальные точки тела движутся в плоскостях оси вращения и описывают окружности, центры которых лежат на этой оси.

Для осуществления этого движения следует неподвижно закрепить две произвольные точки тела А и В.

Тогда прямая АВ будет осью вращения тела и все точки, лежащие на этой прямой, во все время движения будут оставаться неподвижными.

Определим положение вращающегося тела следующим образом: зададимся направлением оси вращения . Проведем через эту ось две полуплоскости: неподвижную Р и подвижную Q, связанную с твердым телом и вращающуюся вместе с ним. Двухгранный угол между этими полуплоскостями, отсчитываемый от неподвижной полуплоскости Р к подвижной Q, называется углом поворота тела. Угол поворота будем считать положительным, если, смотря навстречу оси вращения, можно увидеть его отложенным против движения часовой стрелки.

Численное значение угла поворота выражается в радианах: . Угол поворота часто выражают числом оборотов N. Тогда угол в радианах, соответствующий N оборотам, определяется: .

Угол , определяя положение подвижной полуплоскости, определяет так же положение всего вращающегося тела. Поэтому его можно рассматривать как угловую координату тела. При вращении тела изменяется от времени: – уравнение вращательного движения твердого тела.

Главными кинематическими характеристиками вращательного движения твердого тела в целом являются угловая скорость – и угловое ускорение – .

Пусть в момент времени движение подвижной полуплоскости определяется углом , а в момент – углом .

Предел отношения приращения угла к приращению времени при стремлении последнего к нулю, называется угловой скоростью тела в данный момент времени:

.

Размерность – радиан, деленный на секунду:

В технике часто при равномерном вращении тела пользуются числом оборотов в минуту – .

Зависимость между и имеет вид:

.

Величина, характеризующая быстроту изменения угловой скорости с течением времени, называется угловым ускорением

, .

Весьма полезным является введение в рассмотрение вектора угловой скорости и углового ускорения.

Вектором угловой скорости будем называть вектор, модуль которого равен абсолютному значению производной угла поворота тела по времени, направленный вдоль оси вращения в ту сторону, откуда вращение тела видно происходящим против хода часовой стрелки ,

здесь – единичный орт оси .

Вектором углового ускорения будем называть вектор равный производной по времени от вектора угловой скорости: .

Вектор , как и вектор , направлен вдоль оси вращения твердого тела.

Уравнение равномерного вращения тела

Вращение тела с постоянной угловой скоростью называется равномерным. ,

проинтегрируем: ,

– уравнение равномерного движения тела.

Уравнение равнопеременного вращения тела

Вращение тела, при котором угловое ускорение постоянно, называется равнопеременным вращением.

Если абсолютная величина увеличивается, то вращение называется равноускоренным, если уменьшается – равнозамедленным.

Разделим переменные:

проинтегрируем , , , разделим переменные: .

Проинтегрируем: , , .

В общем случае: – уравнение равнопеременного движения тела. Знак "+" соответствует ускоренному вращению, знак "–" – замедленному.

Скорость точки твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси

Скорость любой точки тела, вращающегося вокруг неподвижной оси,, называется линейной.

Так как движение точки в этом случае движения тела задано естественным способом, то величина линейной скорости будет:

Так как криволинейная координата ,

следовательно, .

Линейная скорость точки вращающегося тела равна произведению угловой скорости тела на расстояние от точки до оси вращения. Направлен вектор скорости точки по касательной к окружности в сторону вращения.

То есть модуль скорости равен модулю векторного произведения .

Направление вектора скорости совпадает с направлением векторного произведения .

То есть, окончательно, – формула Эйлера.

Определение ускорения точки тела, вращающегося вокруг неподвижной оси

Мы доказали, что

(*)

Продифференцируем по времени обе части равенства (*):

(**)

Но ,

Подставим в (**)

(***)

Первое слагаемое правой части равенства (***) называется касательным ускорением точки М и обозначается: .

Модуль

Направлен вектор в соответствии с правилом векторного произведения, то есть по касательной к траектории в сторону .

Второе слагаемое правой части равенства (***) называется нормальным ускорением точки и обозначается: .

Модуль нормального ускорения

Направлен вектор нормального ускорения всегда к оси вращения. То есть равенство (***) принимает вид: