5. Сила давления на криволинейную поверхность.
Рассмотрим поверхность S, на которую с внешней стороны воздействует жидкость, создавая давление , воздействие жидкости с внутренней стороны – (см. рис. 2.19). Каждый элемент поверхности площадью ds испытывает воздействие силы давления с внешней стороны
Рис. 2.19. Определение силы давления на
криволинейную поверхность
,
где – единичный вектор, направленный по нормали к ds, ориентированный в сторону внешней жидкости.
Равнодействующая от суммы всех
элементарных сил, действующих на
поверхность изнутри
:
Эту силу трудно подсчитать, т.к. векторы не параллельны между собой.
Проекция силы
,
по направлению единичного вектора
будет
.
Если θ – угол между направлением Δ и
нормалью к поверхности ds, то
,
тогда
.
В то же время
= ds', тогда
,
или
,
где dS' –
проекция поверхности S на поверхность,
перпендикулярную выбранному направлению
Δ.
Таким образом, можно записать
,
как произведение двух векторов и
|
|
(2.17) |
.
Такой же результат мы получим для
равнодействующей силы
|
|
(2.18) |
.6. Сила давления на цилиндрическую поверхность.
Представим трубу длиной l, с внутренним
радиусом
и
внешним радиусом
(см. рис. 2.20). Толщина трубы e
=
–
.
В трубе находится жидкость с давление.
Внешнее давление –
.
Необходимо установить минимальную
толщину e, при которой труба не
разорвется.
Рис. 2.20. Определение силы давления в
цилиндрической трубе
Равнодействующая сил внутреннего давления
,
где S' – проекция поверхности S на плоскость, перпендикулярную направлению Δ. Поверхность S' является прямоугольником, площадь которого 2 l, тогда
.
Аналогичный результат можно получить для силы внешнего давления
.
Для второй части трубы мы получим тот же результат.
Если внутреннее давление будет больше
внешнего
(сила
будет стремиться разорвать трубу),
направление Δ было выбрано произвольно,
поэтому можно сделать вывод, что разрыв
может произойти по любому направлению.
Материал трубы в силу своих физических
свойств будет сопротивляться разрыву.
Это сопротивление будет тем больше, чем
толще будет труба. Величина, характеризующая
способность материала сопротивляться
его разрыву обозначается σ. Сила
сопротивления материала
,
где
– площадь сопротивления.
Таким образом, разрыв произойдет в
случае, если
,
или
,
или
,
или
,
или
,
откуда следует, что при
|
|
(2.19) |
произойдет разрыв трубы.
2.1.6. Относительный покой жидкости
Относительным покоем жидкости называется такое ее состояние, при котором каждая ее частица сохраняет свое положение относительно твердой стенки движущегося резервуара, в котором находится жидкость (см. рис. 2.21).
Рис. 2.21. Относительное равновесие жидкости во вращающемся сосуде
При относительном покое рассматриваются две задачи: определяется форма поверхности уровня или равного давления и выясняется характер распределения давления. В данном случае необходимо учитывать силы инерции, дополняющих систему массовых сил, действующих в покоящейся жидкости.
Рассмотрим случай, когда сосуд с жидкостью
вращается вокруг своей оси с постоянной
скоростью. Для определения формы
свободной поверхности и закона
распределения давления выберем вблизи
свободной поверхности частицу жидкости
массой dm. На эту
частицу действует массовая сила dF,
направленная по нормали к поверхности.
Разложим эту силу на две составляющие:
горизонтальную
и
вертикальную
.
Разделив действующие силы на dm, получим дифференциальное уравнение поверхности уровня
или
.
Проинтегрировав, получаем
|
|
(2.20) |
.Вывод: При вращении резервуара с постоянной скоростью вокруг вертикальной оси поверхностями равного давления будет семейство параболоидов вращения.
Для точки М, находящейся на свободной поверхности жидкости
.
Закон распределения давления найдем из дифференциального уравнения гидростатики, которое в данном случае примет вид
.
После интегрирования с учетом граничных
условий (
),
получаем:
.
Если представить, что
,
то получим уравнение
|
|
(2.21) |
.
Рис. 2.22. Равновесие твердого тела в
жидкости