Порядок выполнения работы

1. Ознакомьтесь с описанием прибора, изучите его устройство.

2. Включите осветитель, поместите на нижнюю призму каплю исследуемой жидкости, опустите верхнюю призму, произведите отсчет показателя преломления среды по шкале.

3. Вытрите призмы. Поместите на них каплю другой исследуемой жидкости. Все операции повторите.

4. Все данные занесите в таблицу для записей результатов измерения показателя преломления и концентрации сахара в растворе.

5. Постройте график зависимости показателя преломления среды от концентрации растворенного вещества n=f(С), где С — концентрация раствора (сахара).

Таблица 1. Измерение показателя преломления и концентрации сахара растворов

№ п/п	n	C, %
1
2
3
4
5

Контрольные вопросы

1. Прочитайте закон отражения и преломления света.

2. Каков физический смысл показателя преломления вещества?

3. Что такое полное внутреннее отражение? Когда наблюдается это явление?

Лабораторная работа №21 измерение радиуса кривизны линзы и длин световых волн при помощи интерференционных колец ньютона

Цель работы: изучить явление интерференции и ознакомиться с одним из частных случаев интерференции кольцами Ньютона и с их помощью определить радиус кривизны линзы и длину волны света.

Приборы и принадлежности: микроскоп, окулярный микрометр, плосковыпуклая линза большого радиуса кривизны, плоскопараллельная пластинка, источник света (лампа накаливания, неоновая лампочка), набор светофильтров.

Введение

Кольца Ньютона являются частным случаем интерференции световых волн, возникающей при освещении плосковыпуклой линзы с большим радиусом кривизны, расположенной на плоской зеркальной поверхности. Когерентные интерферирующие волны возникают при отражении параллельных лучей, падающих перпендикулярно на плоскую поверхность линзы от границы раздела линза— воздух и воздух — плоская поверхность (см. рис. 1. Для простоты показан один луч, падающий на плоскую поверхность линзы).

Рисунок 1

Линза расположена выпуклой частью на плоской пластинке. Между линзой и пластинкой имеется зазор, заполненный воздухом или другим веществом. В точке О толщина воздушной прослойки в зазоре значительно меньше длины волны света, и в отраженном свете в центральной точке всегда наблюдается темнота. Здесь происходит сложение двух волн в противоположных фазах, т.к. первое отражение линза—воздух происходит от оптически менее плотной среды и отраженный луч не меняет фазу, а в случае отражения воздух—стекло (от нижней грани воздушной прослойки) имеет место смена фазы отраженного луча на π, а это равносильно изменению разности хода волн на λ/2, т.к. происходит отражение от оптически более плотной среды. На некотором удалении от точки О луч света проходит путь, где толщина воздушного зазора равна d. Величина d будет тем больше, чем дальше находится точка падения луча от точки О. Радиус линзы значительно больше толщины зазора, поэтому можно считать, что отраженные лучи 1 и 2 будут совпадать по направлению. Там, где толщина воздушного зазора d=λ/4, геометрическая разность хода этих лучей будет равна λ/2, т. к. луч 2 проходит этот зазор дважды. А вследствие перемены фазы этим лучом при отражении от оптически более плотной среды, оптическая разность хода этих двух лучей будет равна λ. Для этих точек будет наблюдаться максимум интерференции при сложении этих лучей. Места одинаковой толщины воздушного зазора расположены вокруг точки О концентрическими окружностями. Слой толщиной d=λ/4 образует первое светлое кольцо, следующее за центральным темным пятном. После несложных математических рассуждений условие максимума интерференции отраженных лучей будет записано в виде:

(1)

Условие минимума интерференции в этом случае имеет вид:

(2)

где Δ .— оптическая разность хода интерферирующих лучей,

d_k — толщина воздушной прослойки,

λ — длина волны света, падающего на линзу,

к — порядковый номер, к = 0, 1, 2...

Так как измерить толщину воздушного зазора между линзой и плоским зеркалом трудно, ее обычно исключают, выражая через радиус соответствующих темных колец — r_k.

Связь между толщиной воздушной прослойки d_k, радиусом темного кольца г_k и радиусом кривизны линзы R можно легко получить, вспомнив известную теорему из геометрии (рис. 2).

(3)

Раскрывая скобки и учитывая, что d_k<<R, то d_k² можно пренебречь, тогда

r_k²=2Rd_k (4)

Подставив в уравнение (4) значение d_k из уравнения (2), получаем уравнение, связывающее радиусы темных колец с радиусом кривизны линзы и длиной волны света

(5)

для светлых колец (6)

Рисунок 2

Если наблюдение проводить в проходящем свете, расположение темных и светлых колец будет в обратном порядке, т. е. в точке О будет светлое пятно, за ним следует темное и т. д. Уравнение (5) будет давать значение радиусов светлых колец, а (6) - темных.

В данной работе уравнение (5) является расчетным. Его можно использовать либо для определения R — радиуса кривизны линзы, если осветить установку светом с известной длиной волны, а экспериментально определять r_k и k; либо для определения λ — длины волны света, если используется линза с известным радиусом кривизны, также измеряя r_k и k.

На практике измеряют радиус не одного кольца, а нескольких и, записывая уравнение (5), дважды для колец с порядковым номером “m” и “n”, получают уравнение для расчета λ и R.

(7)

Вычитая из первого уравнения второе, получаем

(8)

Из уравнения (8) можно получить уравнение

(9)

для расчета радиуса кривизны.